Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...
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64<<strong>br</strong> />
Ondas eletromagnéticas<<strong>br</strong> />
Bibliografia<<strong>br</strong> />
3.1. J. R. Reitz, F. J. Milford and R. W. Christy, <strong>Fundamentos</strong> da Teoria<<strong>br</strong> />
Eletromagnética, Editora Campus, RJ (1982)<<strong>br</strong> />
3.2. G. R. Fowles, Introduction to Modern Optics, Holt,<<strong>br</strong> />
Rinehart and<<strong>br</strong> />
Winston, NY (1968).<<strong>br</strong> />
3.3. A. Yariv, Quantum Electronics, 2 nd edition, John Wiley and Sons,<<strong>br</strong> />
NY, (1975) Cap. 6.<<strong>br</strong> />
Problemas<<strong>br</strong> />
∂ ψ 1 ∂ ψ<<strong>br</strong> />
3 .1. As soluções da equação de ondas 2 − 2 2 = 0 podem se dividir<<strong>br</strong> />
∂x<<strong>br</strong> />
c ∂t<<strong>br</strong> />
em dois tipos: ondas progressivas e estacionárias. a) Para obter<<strong>br</strong> />
soluções tipo ondas progressivas faça as seguintes mudanças<<strong>br</strong> />
de<<strong>br</strong> />
variáveis: v- = x - ct e v+<<strong>br</strong> />
= x + ct e mostre que a solução<<strong>br</strong> />
mais geral é<<strong>br</strong> />
dada por ψ = f ( x - ct) + g (x +ct), onde f e g são funções arbitrárias<<strong>br</strong> />
(método de D’Alembert). b) Para obter soluções estacionárias faça<<strong>br</strong> />
ψ(x,t) = X(x)T(t) e mostre que as soluções possíveis são do tipo:<<strong>br</strong> />
ψ1 = (A cospx + B senpx) (C cospct + D senpct) e ψ2 = (A’ e px + B’<<strong>br</strong> />
e -px ) (C’e pct + D’e -pct ) (método da separação das variáveis).<<strong>br</strong> />
3.2.<<strong>br</strong> />
Obter a equação de ondas para a propagação de luz em meio não<<strong>br</strong> />
homogêneo, onde ε = ε (x,y,z) e μ = μ (x,y,z).<<strong>br</strong> />
3.3. Complete as passagens que levam à eq. (3.23).<<strong>br</strong> />
3.4. Complete as passagens que levam as eqs. (3.25) e (3.26).<<strong>br</strong> />
3.5. Considere um raio propagando-se num meio isotrópico<<strong>br</strong> />
de maneira a<<strong>br</strong> />
formar um ângulo θ (pequeno) como o eixo óptico. Mostre que a<<strong>br</strong> />
matriz que descreve a propagação do raio entre dois<<strong>br</strong> />
planos<<strong>br</strong> />
perpendiculares ao eixo óptico e separados por uma distância d, é<<strong>br</strong> />
dada, na aproximação paraxial, por:<<strong>br</strong> />
M<<strong>br</strong> />
⎛<<strong>br</strong> />
= ⎜<<strong>br</strong> />
⎝<<strong>br</strong> />
3.6. Derive a matriz de uma lente divergente.<<strong>br</strong> />
1<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
S. C. Zilio <strong>Óptica</strong> <strong>Moderna</strong> – <strong>Fundamentos</strong> e Aplicações<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
d<<strong>br</strong> />
1<<strong>br</strong> />
⎞<<strong>br</strong> />
⎟<<strong>br</strong> />
⎠<<strong>br</strong> />
2