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Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...

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Interação luz-matéria: tratamento semi-clássico<<strong>br</strong> />

10.2 Determine o valor do coeficiente de absorção devido a uma transição<<strong>br</strong> />

em ν0 = 3x10 14 Hz, onde N2 = 0 e N1 = 10 18 cm -3 , a largura de linha<<strong>br</strong> />

não homogênea Gaussiana é 400 cm -1 e τesp = 10 -4 s. Definindo a<<strong>br</strong> />

densidade óptica como DO = -log10(I/I0), qual será seu valor em ν0<<strong>br</strong> />

para uma mostra com 1 cm de comprimento? A que temperatura a<<strong>br</strong> />

taxa de transições induzidas pela radiação de corpo negro se iguala<<strong>br</strong> />

à taxa de emissão espontânea?<<strong>br</strong> />

10.3. Mostre que quando os feixes de bombeio e de prova de mesma<<strong>br</strong> />

freqüência propagam em direções opostas num experimento de<<strong>br</strong> />

espectroscopia de saturação num gás sujeito ao efeito Doppler, eles<<strong>br</strong> />

interagem simultaneamente apenas com os átomos (ou moléculas)<<strong>br</strong> />

que possuem velocidades nulas na direção dos feixes.<<strong>br</strong> />

10.4. Mostre que a intensidade de saturação para um átomo de dois níveis<<strong>br</strong> />

é dada por Is(ν) = hν/(2σ(ν)τ), onde σ(ν) é a seção de choque de<<strong>br</strong> />

absorção na freqüência ν.<<strong>br</strong> />

10.5. Considere o efeito da dispersão na velocidade de grupo de um pulso<<strong>br</strong> />

óptico, com freqüência central igual à da ressonância atômica (ω0),<<strong>br</strong> />

propagando num meio atômico: a) para um meio amplificador e b)<<strong>br</strong> />

para um meio absorvente.<<strong>br</strong> />

Expresse a velocidade de grupo como função do ganho de pico para<<strong>br</strong> />

uma linha Lorentziana. Ignore hole-burning e suponha que o<<strong>br</strong> />

espectro do pulso é estreito comparado com Δν. Lem<strong>br</strong>e que:<<strong>br</strong> />

2 ( ν 0 − ν)<<strong>br</strong> />

χ '(<<strong>br</strong> />

ν)<<strong>br</strong> />

= χ"<<strong>br</strong> />

( ν)<<strong>br</strong> />

, γ ( ν)<<strong>br</strong> />

= −<<strong>br</strong> />

k<<strong>br</strong> />

χ"<<strong>br</strong> />

( ν)<<strong>br</strong> />

, vg = dω/dk’, com<<strong>br</strong> />

2 Δν<<strong>br</strong> />

n<<strong>br</strong> />

⎡ χ'(<<strong>br</strong> />

ν)<<strong>br</strong> />

k '(<<strong>br</strong> />

ν) = k<<strong>br</strong> />

⎤<<strong>br</strong> />

⎢⎣<<strong>br</strong> />

1+<<strong>br</strong> />

, onde k(ν) = ωn/c = 2πνn/c.<<strong>br</strong> />

2 2n<<strong>br</strong> />

⎥⎦<<strong>br</strong> />

10.6. a) Explique (fisicamente) o significado dos termos de relaxação τ e<<strong>br</strong> />

T2.<<strong>br</strong> />

b) Discuta o significado de χ com base na expressão<<strong>br</strong> />

⎡ ε0<<strong>br</strong> />

χ(<<strong>br</strong> />

ν)<<strong>br</strong> />

⎤<<strong>br</strong> />

k'=<<strong>br</strong> />

k<<strong>br</strong> />

⎢<<strong>br</strong> />

1+<<strong>br</strong> />

, onde k e ε referem-se à matriz onde são<<strong>br</strong> />

⎣ 2ε<<strong>br</strong> />

⎥<<strong>br</strong> />

⎦<<strong>br</strong> />

colocados os átomos de susceptibilidade χ.<<strong>br</strong> />

c) Deduza os números de modos por unidade de freqüência que<<strong>br</strong> />

podem ser emitidos espontaneamente em torno da freqüência ν.<<strong>br</strong> />

S. C. Zilio <strong>Óptica</strong> <strong>Moderna</strong> – <strong>Fundamentos</strong> e Aplicações<<strong>br</strong> />

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