Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...
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Interação luz-matéria: tratamento semi-clássico<<strong>br</strong> />
10.2 Determine o valor do coeficiente de absorção devido a uma transição<<strong>br</strong> />
em ν0 = 3x10 14 Hz, onde N2 = 0 e N1 = 10 18 cm -3 , a largura de linha<<strong>br</strong> />
não homogênea Gaussiana é 400 cm -1 e τesp = 10 -4 s. Definindo a<<strong>br</strong> />
densidade óptica como DO = -log10(I/I0), qual será seu valor em ν0<<strong>br</strong> />
para uma mostra com 1 cm de comprimento? A que temperatura a<<strong>br</strong> />
taxa de transições induzidas pela radiação de corpo negro se iguala<<strong>br</strong> />
à taxa de emissão espontânea?<<strong>br</strong> />
10.3. Mostre que quando os feixes de bombeio e de prova de mesma<<strong>br</strong> />
freqüência propagam em direções opostas num experimento de<<strong>br</strong> />
espectroscopia de saturação num gás sujeito ao efeito Doppler, eles<<strong>br</strong> />
interagem simultaneamente apenas com os átomos (ou moléculas)<<strong>br</strong> />
que possuem velocidades nulas na direção dos feixes.<<strong>br</strong> />
10.4. Mostre que a intensidade de saturação para um átomo de dois níveis<<strong>br</strong> />
é dada por Is(ν) = hν/(2σ(ν)τ), onde σ(ν) é a seção de choque de<<strong>br</strong> />
absorção na freqüência ν.<<strong>br</strong> />
10.5. Considere o efeito da dispersão na velocidade de grupo de um pulso<<strong>br</strong> />
óptico, com freqüência central igual à da ressonância atômica (ω0),<<strong>br</strong> />
propagando num meio atômico: a) para um meio amplificador e b)<<strong>br</strong> />
para um meio absorvente.<<strong>br</strong> />
Expresse a velocidade de grupo como função do ganho de pico para<<strong>br</strong> />
uma linha Lorentziana. Ignore hole-burning e suponha que o<<strong>br</strong> />
espectro do pulso é estreito comparado com Δν. Lem<strong>br</strong>e que:<<strong>br</strong> />
2 ( ν 0 − ν)<<strong>br</strong> />
χ '(<<strong>br</strong> />
ν)<<strong>br</strong> />
= χ"<<strong>br</strong> />
( ν)<<strong>br</strong> />
, γ ( ν)<<strong>br</strong> />
= −<<strong>br</strong> />
k<<strong>br</strong> />
χ"<<strong>br</strong> />
( ν)<<strong>br</strong> />
, vg = dω/dk’, com<<strong>br</strong> />
2 Δν<<strong>br</strong> />
n<<strong>br</strong> />
⎡ χ'(<<strong>br</strong> />
ν)<<strong>br</strong> />
k '(<<strong>br</strong> />
ν) = k<<strong>br</strong> />
⎤<<strong>br</strong> />
⎢⎣<<strong>br</strong> />
1+<<strong>br</strong> />
, onde k(ν) = ωn/c = 2πνn/c.<<strong>br</strong> />
2 2n<<strong>br</strong> />
⎥⎦<<strong>br</strong> />
10.6. a) Explique (fisicamente) o significado dos termos de relaxação τ e<<strong>br</strong> />
T2.<<strong>br</strong> />
b) Discuta o significado de χ com base na expressão<<strong>br</strong> />
⎡ ε0<<strong>br</strong> />
χ(<<strong>br</strong> />
ν)<<strong>br</strong> />
⎤<<strong>br</strong> />
k'=<<strong>br</strong> />
k<<strong>br</strong> />
⎢<<strong>br</strong> />
1+<<strong>br</strong> />
, onde k e ε referem-se à matriz onde são<<strong>br</strong> />
⎣ 2ε<<strong>br</strong> />
⎥<<strong>br</strong> />
⎦<<strong>br</strong> />
colocados os átomos de susceptibilidade χ.<<strong>br</strong> />
c) Deduza os números de modos por unidade de freqüência que<<strong>br</strong> />
podem ser emitidos espontaneamente em torno da freqüência ν.<<strong>br</strong> />
S. C. Zilio <strong>Óptica</strong> <strong>Moderna</strong> – <strong>Fundamentos</strong> e Aplicações<<strong>br</strong> />
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