Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...

110<br />
A polarização da onda eletromagnética<br />
deste. Variando-se o ângulo do analisador podemos alterar o comprimento<br />
de onda que sai do monocromador.<br />
graus/mm<br />
60<br />
40<br />
20<br />
0<br />
400 500 600 700<br />
λ (nm)<br />
Fig. 5.24 - Poder rotatório específico do quartzo cristalino como função do<br />
comprimento de onda.<br />
A atividade óptica pode ser explicada levando-se em conta a<br />
simetria das moléculas que compõem o meio, que neste caso é chamada<br />
de simetria chiral. Para facilitar o entendimento, vamos pensar nestas<br />
moléculas como tendo a forma de molas helicoidais. Quando a luz<br />
linearmente polarizada incide sobre o material, as componentes x e y<br />
estarão sujeitas a mesma simetria (o diâmetro das molas é o mesmos nas<br />
direções x e y) e portanto possuem a mesma velocidade de propagação<br />
(mesmo índice de refração). Já no caso de luz circularmente polarizada, as<br />
componentes polarizadas à direita (σ+) e à esquerda (σ-) “encontram” o<br />
passo da mola de formas diferentes (positivo ou negativo) e, portanto,<br />
“vêem” simetrias diferentes. Isto faz com que os índices de refração n+ e<br />
n- para estas duas polarizações sejam diferentes e como conseqüência,<br />
estas polarizações adquirem fases diferentes durante sua propagação pela<br />
amostra. Este fato pode ser melhor apreciado se usarmos o formalismo<br />
matricial de Jones.<br />
Consideremos um feixe de luz linearmente polarizada na direção<br />
x, propagando-se ao longo do eixo z. Podemos decompor esta luz em duas<br />
componentes circularmente polarizadas, ortogonais. No formalismo de<br />
Jones, este fato se expressa como:<br />
S. C. Zilio Óptica Moderna – Fundamentos e Aplicações