Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...
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58<<strong>br</strong> />
λ<<strong>br</strong> />
r = z<<strong>br</strong> />
πnw<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
Ondas eletromagnéticas<<strong>br</strong> />
(3.33)<<strong>br</strong> />
que é a equação de uma reta, que nos dá o ângulo de divergência do feixe<<strong>br</strong> />
como tgθ ≈ θ = λ/πnw0. Iremos obter uma expressão similar a esta<<strong>br</strong> />
quando tratarmos da difração de luz por uma fenda circular de raio w0.<<strong>br</strong> />
A segunda metade da eq. (3.32) está ligada à fase da onda. O<<strong>br</strong> />
termo mais interessante é o que possui R(z), que corresponde ao raio de<<strong>br</strong> />
curvatura da frente de onda. Quando a onda se propaga, a curvatura do<<strong>br</strong> />
feixe vai mudando conforme mostra a Fig. 3.8. Para r = 0 e r = ∞ o raio de<<strong>br</strong> />
curvatura é infinito. O valor mínimo de R(z) ocorre para z = ±z0 e vale<<strong>br</strong> />
R min = 2z0.<<strong>br</strong> />
Para z > 0, o raio de curvatura é positivo e se a luz caminha<<strong>br</strong> />
para a direita temos a divergência do feixe. Por outro lado para z < 0, o<<strong>br</strong> />
raio de curvatura é negativo e o feixe estará convergindo.<<strong>br</strong> />
r<<strong>br</strong> />
R(z<<strong>br</strong> />
)<<strong>br</strong> />
Fig.<<strong>br</strong> />
3.8 - Propagação de um feixe gaussiano (a) e variação da amplitude do<<strong>br</strong> />
campo com coordenada radial.<<strong>br</strong> />
O feixe definido pela eq. (3.32)<<strong>br</strong> />
é chamado feixe gaussiano de<<strong>br</strong> />
ordem zero (TEM00), podendo existir feixes de ordem superior, cujas<<strong>br</strong> />
distribuições de intensidade na direção radial são mostrados na Fig. 3.9.<<strong>br</strong> />
Embora não demonstremos aqui, a amplitude do campo elétrico é<<strong>br</strong> />
modulada por um polinômio de Hermite. Alguns pontos a serem<<strong>br</strong> />
enfatizados com relação à eq. (3.32) são: (i) o raio da curvatura R(z) e o<<strong>br</strong> />
diâmetro do feixe mudam conforme ele se propaga na direção z,<<strong>br</strong> />
implicando numa divergência (ou convergência) do mesmo, (ii) em w(z) o<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
campo é 1/e do valor em r = 0, (iii) o intervalo de Rayleigh z0<<strong>br</strong> />
= πw<<strong>br</strong> />
0n<<strong>br</strong> />
/ λ<<strong>br</strong> />
é a distância z em que o raio w(z) do feixe aumenta por um fator 2 , (iv)<<strong>br</strong> />
w0 é o raio mínimo do feixe, obtido no ponto focal e (v) a propagação do<<strong>br</strong> />
feixe não segue as leis da óptica geométrica devido à difração da luz no<<strong>br</strong> />
S. C. Zilio <strong>Óptica</strong> <strong>Moderna</strong> – <strong>Fundamentos</strong> e Aplicações<<strong>br</strong> />
2w0<<strong>br</strong> />
2w<<strong>br</strong> />
z