Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...
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Interferência 129<<strong>br</strong> />
ou, alternativamente:<<strong>br</strong> />
P<<strong>br</strong> />
Ι<<strong>br</strong> />
1<<strong>br</strong> />
⎡<<strong>br</strong> />
⎞⎤<<strong>br</strong> />
( Δ)<<strong>br</strong> />
= Ι(<<strong>br</strong> />
0)<<strong>br</strong> />
⎢1<<strong>br</strong> />
+ cos<<strong>br</strong> />
⎜ Δ<<strong>br</strong> />
⎟<<strong>br</strong> />
⎟⎥<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
⎝ λ 0 ⎠⎦<<strong>br</strong> />
1<<strong>br</strong> />
⎣<<strong>br</strong> />
⎛ 2π<<strong>br</strong> />
⎛ 2π<<strong>br</strong> />
⎜<<strong>br</strong> />
⎝ λ 0<<strong>br</strong> />
( ) ( ) ⎟ Δ = Ι Δ − Ι(<<strong>br</strong> />
0)<<strong>br</strong> />
= Ι(<<strong>br</strong> />
0)<<strong>br</strong> />
cos⎜<<strong>br</strong> />
Δ<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
1<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
⎞<<strong>br</strong> />
⎠<<strong>br</strong> />
(6.20)<<strong>br</strong> />
(6.21)<<strong>br</strong> />
É interessante notar que P(Δ) é a transformada de Fourier do<<strong>br</strong> />
espectro da fonte, isto é, de uma função δλ ( − λ0<<strong>br</strong> />
) . Este instrumento é<<strong>br</strong> />
bastante utilizado para a realização de medidas espectroscópicas na região<<strong>br</strong> />
do infravermelho, como veremos na próxima seção.<<strong>br</strong> />
c) Espectroscopia por transformada de Fourier (ETF)<<strong>br</strong> />
Medidas espectroscópicas na região do infravermelho médio (de<<strong>br</strong> />
2.5 a 25 μm) e longínquo (de 25 a 1000 μm) são importantes para o<<strong>br</strong> />
estudo de propriedades vi<strong>br</strong>acionais de moléculas na fase gasosa e de<<strong>br</strong> />
defeitos em sólidos. Entretanto, neste intervalo espectral ocorrem sérias<<strong>br</strong> />
dificuldades experimentais criadas pela falta de fontes de banda larga<<strong>br</strong> />
intensas e de detectores suficientemente sensíveis à esta radiação de baixa<<strong>br</strong> />
energia. A necessidade de se operar sob condições tão adversas fez com<<strong>br</strong> />
que os espectrômetros interferométricos se tornassem preferidos aos<<strong>br</strong> />
espectrômetros dispersivos (ED) convencionais, que utilizam prismas ou<<strong>br</strong> />
redes de dispersão, devido ao fato de possuírem uma razão sinal/ruído<<strong>br</strong> />
(S/R) melhor, possibilitando a obtenção de espectros de boa qualidade em<<strong>br</strong> />
intervalos de tempo relativamente curtos. Entretanto, antes de entrarmos<<strong>br</strong> />
nos detalhes da técnica de ETF, convém salientarmos que na região do<<strong>br</strong> />
infravermelho é tradicional usar-se como unidades o número de onda, σ,<<strong>br</strong> />
dado em cm -1 , que é o inverso do comprimento de onda. Assim, a região<<strong>br</strong> />
do infravermelho médio se estende de 400 a 4000 cm -1 , enquanto que a do<<strong>br</strong> />
infravermelho longínquo co<strong>br</strong>e de 10 a 400 cm -1 .<<strong>br</strong> />
As duas maiores vantagens da ETF so<strong>br</strong>e a ED são conhecidas<<strong>br</strong> />
como vantagens de Fellgett e Jacquinot. A vantagem de Fellgett (ou da<<strong>br</strong> />
multiplexação) baseia-se no fato de que o método interferométrico cada<<strong>br</strong> />
elemento espectral de uma banda larga Δσ é observado durante todo o<<strong>br</strong> />
tempo τ da medida, de forma que o sinal integrado de uma pequena banda<<strong>br</strong> />
δσ é proporcional a τ. Se o ruído da medida for predominante devido ao<<strong>br</strong> />
S. C. Zilio <strong>Óptica</strong> <strong>Moderna</strong> – <strong>Fundamentos</strong> e Aplicações