Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...

136<br />
Usando a lei de Snell, k1 sen θ<br />
2k<br />
2d<br />
δ = φ<br />
θ ′ ′<br />
2−<br />
φ1<br />
= − 2k1d<br />
sen θ tg<br />
cosθ<br />
′ ′<br />
2d<br />
= { k − k sen θsen<br />
θ ′ ′<br />
2 1 }<br />
cosθ<br />
′ ′<br />
= k sen θ ′ ′<br />
2 , temos:<br />
4π<br />
δ = 2dk cosθ<br />
′ ′ = n d cosθ<br />
′ ′<br />
2<br />
λ<br />
Interferência<br />
(6.37)<br />
(6.38)<br />
2<br />
0<br />
As condições de máximo e mínimo de interferência são dadas<br />
respectivamente por:<br />
4πn<br />
λ<br />
0<br />
d cos θ ′ ′ = ( 2m<br />
+ 1 π<br />
2 ) (6.39a)<br />
4πn<br />
λ<br />
0<br />
d cos θ ′ ′ = 2mπ<br />
2 (6.39b)<br />
6.4 Interferômetro de Fabry-Pérot<br />
Voltamos agora à discussão da interferência de múltiplos feixes<br />
considerando todos os feixes emergindo da placa como indicado na Fig.<br />
6.12. Usando o princípio da superposição encontramos o campo elétrico<br />
transmitido como:<br />
E =<br />
E0<br />
E1’<br />
E1<br />
E2’ E3’ E4’<br />
E2<br />
E3<br />
E4<br />
Fig. 6.12 - Interferência de múltiplos feixes.<br />
∞<br />
∑<br />
i=<br />
1<br />
E<br />
i<br />
= E<br />
0<br />
ττ′<br />
+<br />
E<br />
0<br />
ττ′<br />
ρ′<br />
e<br />
2 iδ<br />
+ E<br />
0<br />
ττ′<br />
ρ′<br />
e<br />
4 i2δ<br />
+ ...<br />
(6.40)<br />
S. C. Zilio Óptica Moderna – Fundamentos e Aplicações