Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...
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52<<strong>br</strong> />
Ondas eletromagnéticas<<strong>br</strong> />
k r<<strong>br</strong> />
Para entendermos melhor o significado de vamos fazer uso da<<strong>br</strong> />
Fig. 3.4, que representa duas superfícies equifases tais que os argumentos<<strong>br</strong> />
das funções seno diferem exatamente de 2π, significando que a onda se<<strong>br</strong> />
repete. Logo, a separação entre os dois planos é λ, como discutido<<strong>br</strong> />
anteriormente. Assim, para um dado tempo t, k. r1<<strong>br</strong> />
r r<<strong>br</strong> />
- ωt = constante e k. r2<<strong>br</strong> />
-<<strong>br</strong> />
ωt = const.+2π. Subtraindo estas duas igualdades temos:<<strong>br</strong> />
r r<<strong>br</strong> />
r r r<<strong>br</strong> />
.( r − r ) = 2π.<<strong>br</strong> />
r<<strong>br</strong> />
1r<<strong>br</strong> />
r<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
r<<strong>br</strong> />
r 2 − r1<<strong>br</strong> />
λ<<strong>br</strong> />
k r<<strong>br</strong> />
Fig. 3.4 - Significado de .<<strong>br</strong> />
k r<<strong>br</strong> />
k 2 1<<strong>br</strong> />
frente de<<strong>br</strong> />
onda<<strong>br</strong> />
Levando em conta que o produto escalar seleciona apenas a<<strong>br</strong> />
r r<<strong>br</strong> />
r<<strong>br</strong> />
componente de ( r2<<strong>br</strong> />
− r1<<strong>br</strong> />
) paralela a k (portanto perpendicular aos planos<<strong>br</strong> />
equifases), e que esta corresponde à separação entre os dois planos<<strong>br</strong> />
consecutivos, concluímos que kλ = 2π e consequentemente k = 2π/λ,<<strong>br</strong> />
como no caso da onda unidimensional. Como para a translação com<<strong>br</strong> />
velocidade constante, o espaço é igual à velocidade vezes o tempo, temos<<strong>br</strong> />
λ = Tv = v/f. Assim obtemos v = λf = ω/<<strong>br</strong> />
k , que é a velocidade de fase da<<strong>br</strong> />
onda, que será abordada com maiores detalhes no próximo capítulo.<<strong>br</strong> />
Um outro tipo de solução para a equação de ondas é a onda<<strong>br</strong> />
esférica, que está ligada à condição de contorno correspondente à radiação<<strong>br</strong> />
emitida por uma fonte pontual. Quando tal fonte emite radiação<<strong>br</strong> />
eletromagnética, a onda gerada se espalha em todas as direções, como<<strong>br</strong> />
mostrado na Fig. 3.5, diferentemente da onda plana que caminha apenas<<strong>br</strong> />
na direção do vetor de propagação k r . Neste caso, o campo elétrico é dado<<strong>br</strong> />
por:<<strong>br</strong> />
S. C. Zilio <strong>Óptica</strong> <strong>Moderna</strong> – <strong>Fundamentos</strong> e Aplicações