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Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...

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288<<strong>br</strong> />

Guiamento de luz<<strong>br</strong> />

Após a discussão da dispersão de um guia, podemos passar à<<strong>br</strong> />

discussão do tempo de atraso referente aos modos. Tempo de atraso é o<<strong>br</strong> />

tempo gasto por um pacote de onda eletromagnética para percorrer uma<<strong>br</strong> />

dada distância L. Um modo pode ser considerado como um pacote de<<strong>br</strong> />

onda, possuindo pois uma velocidade de grupo. Dessa maneira, para que<<strong>br</strong> />

um modo percorra uma distância L, o tempo consumido será dado por:<<strong>br</strong> />

e com o uso da eq. (15.9), temos:<<strong>br</strong> />

τ<<strong>br</strong> />

m<<strong>br</strong> />

L LNm<<strong>br</strong> />

τ m = =<<strong>br</strong> />

(15.12)<<strong>br</strong> />

vgm<<strong>br</strong> />

c<<strong>br</strong> />

Ln<<strong>br</strong> />

=<<strong>br</strong> />

c<<strong>br</strong> />

m<<strong>br</strong> />

⎡ λ<<strong>br</strong> />

⎢1−<<strong>br</strong> />

⎣ n<<strong>br</strong> />

S. C. Zilio <strong>Óptica</strong> <strong>Moderna</strong> – <strong>Fundamentos</strong> e Aplicações<<strong>br</strong> />

m<<strong>br</strong> />

∂n<<strong>br</strong> />

m<<strong>br</strong> />

∂λ<<strong>br</strong> />

⎤<<strong>br</strong> />

⎥<<strong>br</strong> />

⎦<<strong>br</strong> />

(15.13)<<strong>br</strong> />

Vemos na eq. (15.13) que os tempos de atraso variam para cada<<strong>br</strong> />

modo, já que dependem do número m que quantifica os modos. Desta<<strong>br</strong> />

forma, caso se esteja usando um guia multimodo para a transmissão de<<strong>br</strong> />

pulsos de luz, como o pulso será transportado pelos diferentes modos do<<strong>br</strong> />

guia, conquanto partam ao mesmo tempo, à medida que propagam vão se<<strong>br</strong> />

separando no espaço, logo também no tempo. Este efeito de atraso se<<strong>br</strong> />

rotula como dispersão modal, que é diferente da dispersão cromática. De<<strong>br</strong> />

fato, as duas se somam se o guia metálico contiver algum material entre os<<strong>br</strong> />

espelhos. O tempo de atraso por unidade de comprimento, expresso em<<strong>br</strong> />

unidades de ps/km, é dado simplesmente por Tm = τm/L. A Fig. 15.5 ilustra<<strong>br</strong> />

o alargamento de um pulso óptico que é transmitido em um guia<<strong>br</strong> />

multimodo, causado pela diferença de propagação dos modos.<<strong>br</strong> />

Antes de passarmos para a próxima seção, devemos dizer que é<<strong>br</strong> />

possível analisar-se o guia formado por espelhos planos paralelos através<<strong>br</strong> />

da solução da equação de ondas e das condições de contorno que<<strong>br</strong> />

estabelecem que o campo deve ser nulo em x = 0 e x = a. Para isto utilizase<<strong>br</strong> />

uma técnica matemática chamada de método da separação das<<strong>br</strong> />

variáveis. Esta análise produz resultados similares aos que já obtivemos e,<<strong>br</strong> />

portanto não será desenvolvida aqui.

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