Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...

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Cavidades ópticas<br />
onde ε é a energia armazenada no modo. Uma outra maneira é através da<br />
perda por passagem, L, definida de acordo com:<br />
dε<br />
cL<br />
= − ε<br />
dt nl<br />
(11.28)<br />
onde l é o comprimento da cavidade e cL/nl é a fração de perda por<br />
unidade de tempo. Por comparação temos:<br />
nl<br />
t c = (11.29)<br />
cL<br />
No caso de uma cavidade com espelhos de refletividades R 1 e R2,<br />
e um coeficiente de absorção médio α, a perda média por passagem é<br />
L = αl<br />
− ln<br />
R<br />
1R 2<br />
t<br />
c<br />
, tal que:<br />
nl<br />
=<br />
c(<br />
αl<br />
− ln R R<br />
1<br />
2<br />
nl<br />
≈<br />
) c[<br />
αl<br />
+ ( 1−<br />
R R<br />
S. C. Zilio Óptica Moderna – Fundamentos e Aplicações<br />
1<br />
2<br />
)]<br />
(11.30)<br />
onde na última passagem usamos a hipótese que R1 e R2 são próximos de<br />
1. O fator de qualidade, Q, de uma cavidade ressonante é definido como:<br />
ωε ωε<br />
Q = = −<br />
(11.31)<br />
P dε<br />
/ dt<br />
onde ε é a energia armazenada e P = -dε/dt é a potência dissipada. Pela<br />
comparação das equações (11.27) e (11.31), obtemos Q = ωtc. O fator de<br />
qualidade é quem determina a largura da curva de resposta Lorentziana da<br />
cavidade como Δν1/2 = ν/Q = 1/2πtc, de forma que, de acordo com a eq.<br />
(11.30),<br />
c( αl<br />
− ln R1R<br />
2 )<br />
Δ ν1/<br />
2 =<br />
(11.32)<br />
2πnl<br />
Bibliografia<br />
11.1. A. Yariv, Quantum Electronics, terceira edição John Wiley and<br />
Sons, NY (1989)