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A polarização da onda eletromagnética<br />
direção do observador, este verá o campo elétrico variando sobre um<br />
plano fixo conforme mostra a Fig. 5.1.<br />
E r<br />
H r<br />
k r<br />
plano de polarização<br />
Fig. 5.1 - Propagação de uma onda plana linearmente polarizada.<br />
5.2 Polarização elíptica<br />
E r<br />
No caso da polarização linear, a projeção do vetor sobre o<br />
plano xy descreve um segmento de reta. No entanto, quando E 0<br />
r (e<br />
conseqüentemente 0 Hr ) for um número complexo, a projeção será uma<br />
elipse (ou circunferência, como veremos na próxima seção). Considere a<br />
soma de dois campos e E 2<br />
r<br />
E1 r<br />
, respectivamente nas direções x e y,<br />
propagando-se na direção z, conforme mostra a Fig. 5.2. Ambos possuem<br />
a mesma freqüência e vetor de onda, e são soluções possíveis da equação<br />
de ondas, que diferem por estarem rodados entre si de π/2. Além disto,<br />
eles podem também possuir uma diferença de fase relativa que<br />
chamaremos de δ. As duas soluções são linearmente independentes e,<br />
como tal, combinações lineares delas fornecem outras soluções possíveis<br />
da equação de onda. Vejamos quais novos tipos de soluções podem advir<br />
destas combinações lineares.<br />
O campo resultante é dado por:<br />
r r r<br />
iδ<br />
= E + E = (E e î + E jˆ ) exp i(kz − ωt) (5.2)<br />
E 1 2 10<br />
20<br />
ou alternativamente, tomando a parte real:<br />
r<br />
(r, t) = E cos(kz−<br />
ωt + δ) î + E<br />
E 10<br />
20<br />
{ }<br />
cos(kz−<br />
ωt) jˆ<br />
(5.3)<br />
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