Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...
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28 <strong>Óptica</strong> de raios<<strong>br</strong> />
Para finalizarmos esta seção, vamos aplicar a equação dos raios à<<strong>br</strong> />
análise da propagação de luz pela mistura de água e álcool. O uso da eq.<<strong>br</strong> />
(2.31) é em geral simples na aproximação paraxial, onde o desvio do raio<<strong>br</strong> />
é pequeno. Neste caso, ds está praticamente na direção z e assim podemos<<strong>br</strong> />
substituir d/ds por d/dz. Como a trajetória do raio se dá no plano yz,<<strong>br</strong> />
escrevemos , de onde tiramos kˆ r<<strong>br</strong> />
k d r/<<strong>br</strong> />
dz = dy/<<strong>br</strong> />
dz jˆ +<<strong>br</strong> />
ˆ r<<strong>br</strong> />
= yjˆ<<strong>br</strong> />
+ z<<strong>br</strong> />
. O gradiente<<strong>br</strong> />
de n pode ser calculado a partir da eq. (2.1) e resulta em j ˆ<<strong>br</strong> />
∇n = dn / dy<<strong>br</strong> />
r<<strong>br</strong> />
.<<strong>br</strong> />
Substituindo estas grandezas na equação dos raios obtemos:<<strong>br</strong> />
d<<strong>br</strong> />
dz<<strong>br</strong> />
dn<<strong>br</strong> />
k jˆ<<strong>br</strong> />
dy<<strong>br</strong> />
ˆ<<strong>br</strong> />
⎡ ⎛ dy ⎞⎤<<strong>br</strong> />
⎢n(<<strong>br</strong> />
y)<<strong>br</strong> />
⎜ jˆ + ⎟ =<<strong>br</strong> />
dz<<strong>br</strong> />
⎥<<strong>br</strong> />
(2.32)<<strong>br</strong> />
⎣ ⎝ ⎠⎦<<strong>br</strong> />
Como n(y) não depende de z, ele pode ser tirado para fora da derivada. k<<strong>br</strong> />
é um vetor constante e sua derivada relativa a z é nula. Portanto, da<<strong>br</strong> />
equação vetorial (2.32) so<strong>br</strong>a apenas a componente na direção , dada por:<<strong>br</strong> />
ˆ<<strong>br</strong> />
jˆ<<strong>br</strong> />
y0<<strong>br</strong> />
⎡<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
dn ⎤ d y<<strong>br</strong> />
⎢n<<strong>br</strong> />
0+<<strong>br</strong> />
( y − y 0 ) ⎥ = 2<<strong>br</strong> />
⎢ dy<<strong>br</strong> />
⎣<<strong>br</strong> />
dz<<strong>br</strong> />
y ⎥<<strong>br</strong> />
0 ⎦<<strong>br</strong> />
dn<<strong>br</strong> />
dy<<strong>br</strong> />
y0<<strong>br</strong> />
y0<<strong>br</strong> />
(2.33)<<strong>br</strong> />
onde n(y), dado pela eq. (2.1) já foi substituido.<<strong>br</strong> />
Na aproximação paraxial, o raio se desvia pouco do eixo z (y ≈ y0)<<strong>br</strong> />
e além disto dn/dy é pequeno. Logo podemos desprezar o segundo termo<<strong>br</strong> />
entre colchetes do lado esquerdo da equação e assim obtemos uma<<strong>br</strong> />
expressão onde a derivada segunda de y é constante (equação da<<strong>br</strong> />
parábola). A solução desta equação é simples e leva aos resultados já<<strong>br</strong> />
obtidos anteriormente:<<strong>br</strong> />
que implica em:<<strong>br</strong> />
de forma que:<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
d y 1 dn<<strong>br</strong> />
= (2.34)<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
dz n dy<<strong>br</strong> />
dy<<strong>br</strong> />
dz<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
y0<<strong>br</strong> />
1 dn<<strong>br</strong> />
= z<<strong>br</strong> />
(2.35)<<strong>br</strong> />
n dy<<strong>br</strong> />
S. C. Zilio <strong>Óptica</strong> <strong>Moderna</strong> – <strong>Fundamentos</strong> e Aplicações<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
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