Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...

124<br />
Interferência<br />
Fig. 6.3 - Intensidade dos campos superpostos com função da diferença da fase.<br />
No caso em que I1 = I2 = I0 temos I = 4I<br />
max 0 e Imin = 0. Costuma-se<br />
definir a visibilidade das franjas (visibilidade de Michelson) como:<br />
Ι<br />
− Ι<br />
2<br />
=<br />
Ι . Ι<br />
max min<br />
1 2<br />
η =<br />
(6.8)<br />
Ι max + Ι min Ι1<br />
+ Ι 2<br />
r r r r<br />
No caso particular em que φ 1 = φ 2 temos δ = k{<br />
r − r2<br />
− r − r1<br />
} , de<br />
forma que se considerarmos os máximos, veremos que eles satisfazem:<br />
δ 2mπ<br />
= =<br />
k k<br />
r r r r<br />
r } = constante (6.9)<br />
{ − r2<br />
− r − r1<br />
que é um hiperbolóide de revolução. δ pode ser colocado em termos da<br />
diferença de caminhos óticos, que neste caso é dada por:<br />
r r r r<br />
Δ = n r − r − r − r<br />
(6.10)<br />
Logo:<br />
{ }<br />
0<br />
2<br />
1<br />
2π<br />
δ = Δ + ( φ2<br />
− φ1<br />
)<br />
(6.11)<br />
λ<br />
Geralmente φ1 = φ (t) e φ = φ<br />
1 2 2(t), isto é, as fases mudam com o<br />
tempo. Chamando τ0 de tempo de coerência, que é um tempo<br />
característico ligado à mudança de fase, e T de tempo de observação,<br />
quando τ0