Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...
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276<<strong>br</strong> />
<strong>Óptica</strong> de cristais<<strong>br</strong> />
Para que esse sistema tenha solução não trivial, seu determinante tem que<<strong>br</strong> />
ser igual a zero. Assim:<<strong>br</strong> />
ωµε<<strong>br</strong> />
x<<strong>br</strong> />
− k<<strong>br</strong> />
k<<strong>br</strong> />
k<<strong>br</strong> />
y<<strong>br</strong> />
z<<strong>br</strong> />
k<<strong>br</strong> />
k<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
y<<strong>br</strong> />
x<<strong>br</strong> />
x<<strong>br</strong> />
− k<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
z<<strong>br</strong> />
ωµε<<strong>br</strong> />
y<<strong>br</strong> />
k<<strong>br</strong> />
− k<<strong>br</strong> />
k<<strong>br</strong> />
x<<strong>br</strong> />
z<<strong>br</strong> />
− k<<strong>br</strong> />
− k<<strong>br</strong> />
= 0<<strong>br</strong> />
S. C. Zilio <strong>Óptica</strong> <strong>Moderna</strong> – <strong>Fundamentos</strong> e Aplicações<<strong>br</strong> />
k<<strong>br</strong> />
k<<strong>br</strong> />
y<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
x<<strong>br</strong> />
y<<strong>br</strong> />
− k<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
z<<strong>br</strong> />
ωµε<<strong>br</strong> />
z<<strong>br</strong> />
k<<strong>br</strong> />
k<<strong>br</strong> />
x<<strong>br</strong> />
y<<strong>br</strong> />
k<<strong>br</strong> />
k<<strong>br</strong> />
z<<strong>br</strong> />
z<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
x<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
y<<strong>br</strong> />
(14.26)<<strong>br</strong> />
A equação acima pode ser representada por uma superfície<<strong>br</strong> />
tridimensional no espaço dos k’s, conhecida como superfície normal que é<<strong>br</strong> />
composta de duas camadas que se so<strong>br</strong>epõem em dois pontos, nos cristais<<strong>br</strong> />
uniaxiais, ou quatro pontos, nos cristais biaxiais. As retas que ligam dois<<strong>br</strong> />
pontos, diametralmente opostos, coincidem com os eixos ópticos do<<strong>br</strong> />
cristal. Para cada direção de propagação existem dois valores para k que<<strong>br</strong> />
são soluções da eq. (14.26), uma para o raio ordinário e outra para o<<strong>br</strong> />
extraordinário, sendo que nas direções dos eixos ópticos, as duas soluções<<strong>br</strong> />
coincidem. Estes valores são dados pela interseção da direção de<<strong>br</strong> />
propagação com a superfície. A visualização da superfície normal é um<<strong>br</strong> />
pouco difícil, por esse motivo é mais comum usar suas curvas de nível.<<strong>br</strong> />
Vamos verificar alguns casos particulares dessas curvas de nível.<<strong>br</strong> />
a) Plano kxky<<strong>br</strong> />
Neste caso, temos uma onda propagando numa direção paralela ao<<strong>br</strong> />
plano kxky, logo, kz = 0. Assim a eq. (14.26) é simplificada, ficando na<<strong>br</strong> />
forma:<<strong>br</strong> />
2 2<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
2 2 2<<strong>br</strong> />
( − k − k ) [ ( ωµε − k )( ωµε − k ) − k k ] = 0<<strong>br</strong> />
ωµε (14.27)<<strong>br</strong> />
z<<strong>br</strong> />
x<<strong>br</strong> />
y<<strong>br</strong> />
x<<strong>br</strong> />
y<<strong>br</strong> />
Para que esta equação seja satisfeita, um dos termos, ou ambos, deve ser<<strong>br</strong> />
igual a zero. Fazendo o primeiro termo nulo, temos:<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
2 2 2 ⎛ ω ⎞<<strong>br</strong> />
k x k y = ω µεz<<strong>br</strong> />
= ⎜n<<strong>br</strong> />
z ⎟<<strong>br</strong> />
⎝ c ⎠<<strong>br</strong> />
y<<strong>br</strong> />
x<<strong>br</strong> />
+ (14.28)<<strong>br</strong> />
Esta é a equação de uma circunferência de raio igual a nz ω/c no plano xy.<<strong>br</strong> />
Fazendo agora o segundo termo da eq. (14.27) nulo, temos:<<strong>br</strong> />
x<<strong>br</strong> />
y