Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...
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A polarização da onda eletromagnética 115<<strong>br</strong> />
retardadora faz com que seu efeito seja o de uma lâmina de meia onda,<<strong>br</strong> />
rodando o plano de polarização da luz de 90°, que é finalmente barrada<<strong>br</strong> />
pelo polarizador P. A desvantagem deste método é que durante as<<strong>br</strong> />
reflexões nos componentes ópticos, a polarização circular pode ser<<strong>br</strong> />
afetada, tornando-se elíptica e o efeito total da dupla passagem pela placa<<strong>br</strong> />
retardadora não é exatamente o de uma lâmina de λ/2. Já no caso do diodo<<strong>br</strong> />
óptico com efeito Faraday, o efeito das reflexões so<strong>br</strong>e a polarização não é<<strong>br</strong> />
relevante pois o polarizador P2 re-polariza a luz que volta ao diodo.<<strong>br</strong> />
A isolação é usualmente medida em dB, de acordo com a<<strong>br</strong> />
expressão:<<strong>br</strong> />
⎛ I V ⎞<<strong>br</strong> />
I = 10 log ⎜<<strong>br</strong> />
⎟<<strong>br</strong> />
(5.55)<<strong>br</strong> />
10<<strong>br</strong> />
⎝ Ii<<strong>br</strong> />
⎠<<strong>br</strong> />
onde IV e Ii são respectivamente as intensidades de luz que passa e que<<strong>br</strong> />
incide so<strong>br</strong>e o diodo no sentido em que ele bloqueia . Assim, uma isolação<<strong>br</strong> />
de -40 dB significa que se incidirmos luz na direção reversa do diodo,<<strong>br</strong> />
apenas 0,01% desta luz passará por ele.<<strong>br</strong> />
5.12 Efeito Pockels<<strong>br</strong> />
Como mencionamos na seção 4.5, existem cristais cujos índices<<strong>br</strong> />
de refração se modificam face à aplicação de um campo elétrico. Quando<<strong>br</strong> />
esta variação for diretamente proporcional ao campo elétrico, teremos o<<strong>br</strong> />
conhecido efeito Pockels, que é utilizado na modulação eletro-óptica da<<strong>br</strong> />
luz, tanto em frequência (seção 4.5), como em intensidade. Este efeito<<strong>br</strong> />
aparece em cristais anisotrópicos, que são caracterizados por um elipsóide<<strong>br</strong> />
de índices de refração escrito como:<<strong>br</strong> />
x<<strong>br</strong> />
n<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
x<<strong>br</strong> />
2 2<<strong>br</strong> />
y z<<strong>br</strong> />
+ + = 1<<strong>br</strong> />
(5.56)<<strong>br</strong> />
2 2<<strong>br</strong> />
n n<<strong>br</strong> />
No caso em que nx = n ≠ n<<strong>br</strong> />
y z temos um cristal uniaxial, cujo eixo de<<strong>br</strong> />
simetria (z) é chamado de eixo óptico (e.g. KDP, quartzo, etc.). O índice<<strong>br</strong> />
de refração para a luz polarizada nesta direção é denominado de<<strong>br</strong> />
extraordinário (ne), enquanto que para a luz com polarização nas direções<<strong>br</strong> />
x e y tem-se o índice de refração ordinário (n0). Esta anisotropia dá origem<<strong>br</strong> />
aos fenômenos de birrefringência discutidos na seção 5.4. Além desta<<strong>br</strong> />
S. C. Zilio <strong>Óptica</strong> <strong>Moderna</strong> – <strong>Fundamentos</strong> e Aplicações<<strong>br</strong> />
y<<strong>br</strong> />
z