Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...
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Interferência 141<<strong>br</strong> />
Fig. 6.16 - Funções de Airy para as frequências ν e ν '.<<strong>br</strong> />
6.6 Teoria das películas<<strong>br</strong> />
Uma das <strong>aplicações</strong> da interferência de múltiplos feixes é na<<strong>br</strong> />
confecção de componentes ópticos que transmitem ou refletem<<strong>br</strong> />
seletivamente a radiação eletromagnética. Tais componentes são feitos<<strong>br</strong> />
depositando-se filmes finos de materiais dielétricos so<strong>br</strong>e um substrato de<<strong>br</strong> />
vidro ou quartzo opticamente polido. Os materiais mais utilizados para<<strong>br</strong> />
este fim são: MgF2 (n = 1,38), SiO2 (n = 1,45), ZnS(n = 2,38), criolita (n =<<strong>br</strong> />
1,34), TiO2 (n = 2.4), ZrO2 (n = 2.2), etc..<<strong>br</strong> />
No tratamento deste problema não usaremos a soma de campos<<strong>br</strong> />
transmitidos ou refletidos como foi feito o interferômetro de Fa<strong>br</strong>y-Pérot.<<strong>br</strong> />
Ao invés, faremos uso das condições de contorno para E r e H nas<<strong>br</strong> />
terfaces entre os fil efração<<strong>br</strong> />
r<<strong>br</strong> />
in mes. Considere três meios com índices de r<<strong>br</strong> />
n<<strong>br</strong> />
0, n1 e n2 conforme mostra a Fig. 6.17.<<strong>br</strong> />
E r<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
k r<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
'<<strong>br</strong> />
E0 r '<<strong>br</strong> />
E1 r<<strong>br</strong> />
'<<strong>br</strong> />
k r<<strong>br</strong> />
'<<strong>br</strong> />
k 1<<strong>br</strong> />
r<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
n0<<strong>br</strong> />
E1 r 2 Er<<strong>br</strong> />
n1<<strong>br</strong> />
Fig. 6.17 - Geometria dos campos elétricos para a determinação das condições de contorno.<<strong>br</strong> />
r<<strong>br</strong> />
O campo E incide do meio n<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
0 so<strong>br</strong>e o meio n1. O campo total<<strong>br</strong> />
'<<strong>br</strong> />
refletido é E0 mpo total transmitido é<<strong>br</strong> />
cami mo as polarizações não se alteram na<<strong>br</strong> />
passagem de um meio para o outro, podemos escrever as condições de<<strong>br</strong> />
contorno ódulos de<<strong>br</strong> />
r . O campo total caminhando para a direita no meio n1 é E1 r e<<strong>br</strong> />
para a esquerda '<<strong>br</strong> />
E1 r r<<strong>br</strong> />
e no meio n2 o ca<<strong>br</strong> />
E 2 ,<<strong>br</strong> />
nhando para a direita. Co<<strong>br</strong> />
para os m E r e H r 0 l x<<strong>br</strong> />
como:<<strong>br</strong> />
S. C. Zilio <strong>Óptica</strong> <strong>Moderna</strong> – <strong>Fundamentos</strong> e Aplicações<<strong>br</strong> />
k r<<strong>br</strong> />
1<<strong>br</strong> />
n2<<strong>br</strong> />
k r<<strong>br</strong> />
2