Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...
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198<<strong>br</strong> />
Por comparação com a eq. (9.7) temos:<<strong>br</strong> />
Interação luz-matéria: tratamento clássico<<strong>br</strong> />
P = ε χ<<strong>br</strong> />
~ ~<<strong>br</strong> />
0 E = ( ε - ε0)E (9.8)<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
~ Ne<<strong>br</strong> />
/mε 0<<strong>br</strong> />
χ =<<strong>br</strong> />
( 9.9)<<strong>br</strong> />
2 2<<strong>br</strong> />
ω0<<strong>br</strong> />
− ω − iωb<<strong>br</strong> />
de onde vemos que χ<<strong>br</strong> />
~<<strong>br</strong> />
é um número complexo. Para realçar este fato<<strong>br</strong> />
estaremos usando um ~ so<strong>br</strong>e uma variável sempre que ela for complexa.<<strong>br</strong> />
Por outro lado, da eq. (9.8) temos que<<strong>br</strong> />
~<<strong>br</strong> />
ε /ε0 = ke =<<strong>br</strong> />
~ 2<<strong>br</strong> />
n = 1+ χ<<strong>br</strong> />
~<<strong>br</strong> />
. Com isto<<strong>br</strong> />
conseguimos estabelecer a dependência do índice de refração com a<<strong>br</strong> />
susceptibilidade do meio, que por sua vez especifica como este responde<<strong>br</strong> />
ao campo elétrico da onda. Notamos que o índice de refração também<<strong>br</strong> />
passa a ter uma natureza de número complexo. Supondo que χ ~ é muito<<strong>br</strong> />
menor que 1, podemos expandir o índice de refração em série de Taylor e<<strong>br</strong> />
assim obtemos:<<strong>br</strong> />
~<<strong>br</strong> />
n<<strong>br</strong> />
=<<strong>br</strong> />
~<<strong>br</strong> />
1 ~<<strong>br</strong> />
(9.10)<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
( 1 + χ)<<strong>br</strong> />
≈1<<strong>br</strong> />
+ χ + ..... = n + i κ<<strong>br</strong> />
sendo n e κ as partes real e imaginária do índice de refração complexo,<<strong>br</strong> />
respectivamente. Como veremos na próxima seção, o primeiro está ligado<<strong>br</strong> />
à velocidade de fase da onda eletromagnética e o segundo à sua atenuação<<strong>br</strong> />
quando da propagação pelo meio.<<strong>br</strong> />
Vamos inicialmente concentrar nossa atenção na parte real de<<strong>br</strong> />
~<<strong>br</strong> />
n ,<<strong>br</strong> />
dada por:<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
⎛ Ne<<strong>br</strong> />
⎞<<strong>br</strong> />
n = 1+<<strong>br</strong> />
⎜ ⎟<<strong>br</strong> />
⎝ 2mε0<<strong>br</strong> />
⎠<<strong>br</strong> />
( )<<strong>br</strong> />
( ) ( ) 2<<strong>br</strong> />
2 2<<strong>br</strong> />
ω0<<strong>br</strong> />
− ω<<strong>br</strong> />
2 2 2<<strong>br</strong> />
ω − ω + ωb<<strong>br</strong> />
S. C. Zilio <strong>Óptica</strong> <strong>Moderna</strong> – <strong>Fundamentos</strong> e Aplicações<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
(9.11)<<strong>br</strong> />
O primeiro fato que nos chama a atenção é a dependência de n<<strong>br</strong> />
com a frequência da luz. Esta dependência, que leva o nome de dispersão<<strong>br</strong> />
cromática, está mostrada na Fig. 9.2. Em geral, as transições atômicas<<strong>br</strong> />
mais intensas dos materiais transparentes ocorrem na região do<<strong>br</strong> />
ultravioleta e assim, nas regiões do visível (0.4 a 0.7 μm) e infravermelho<<strong>br</strong> />
próximo (0.7 a 2.5 μm) o índice de refração aumenta com a frequência<<strong>br</strong> />
(diminui com λ). Isto significa que quanto mais deslocado para o<<strong>br</strong> />
infravermelho for o comprimento de onda da luz, menor será n e