Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...
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220<<strong>br</strong> />
B<<strong>br</strong> />
g<<strong>br</strong> />
Interação luz-matéria: tratamento semi-clássico<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
1<<strong>br</strong> />
21 = B12<<strong>br</strong> />
=<<strong>br</strong> />
⎛ ⎞<<strong>br</strong> />
⎜ ⎟<<strong>br</strong> />
(10.14)<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
g 2 ⎝ n ⎠ 8πn<<strong>br</strong> />
hντesp<<strong>br</strong> />
S. C. Zilio <strong>Óptica</strong> <strong>Moderna</strong> – <strong>Fundamentos</strong> e Aplicações<<strong>br</strong> />
c<<strong>br</strong> />
λ<<strong>br</strong> />
10.5 O coeficiente de ganho<<strong>br</strong> />
Considere a passagem de uma onda monocromática de freqüência<<strong>br</strong> />
ν e irradiância Iν através de um conjunto de átomos com densidades<<strong>br</strong> />
(átomos/m 3 ) N1 e N2 nos níveis 1 e 2, respectivamente. Desprezando a<<strong>br</strong> />
emissão espontânea, se tivermos um número de transições 2→1 maior que<<strong>br</strong> />
1→2 haverá um acréscimo na potência da luz dado por:<<strong>br</strong> />
Potência<<strong>br</strong> />
Volume<<strong>br</strong> />
= [ N W − N W hν<<strong>br</strong> />
2 21 1 12 ] (10.15)<<strong>br</strong> />
Tomando Iν g(ν) = (c/n) ρ(ν), onde Iν g(ν) é a irradiância efetivamente<<strong>br</strong> />
percebida pelo átomo, e usando as equações (10.7) e (10.14) obtemos:<<strong>br</strong> />
Potência<<strong>br</strong> />
Volume<<strong>br</strong> />
⎡ g ⎤ λ g(<<strong>br</strong> />
ν)<<strong>br</strong> />
= ⎢N<<strong>br</strong> />
I<<strong>br</strong> />
⎣<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
2 −<<strong>br</strong> />
g1<<strong>br</strong> />
N1⎥<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
⎦ 8πn<<strong>br</strong> />
τesp<<strong>br</strong> />
(10.16)<<strong>br</strong> />
ν<<strong>br</strong> />
Esta potência é acrescida à da onda incidente, que aumenta de<<strong>br</strong> />
acordo com:<<strong>br</strong> />
dIν<<strong>br</strong> />
( z)<<strong>br</strong> />
Potência<<strong>br</strong> />
= = γ(<<strong>br</strong> />
ν)<<strong>br</strong> />
Iν<<strong>br</strong> />
( z)<<strong>br</strong> />
(10.17)<<strong>br</strong> />
dz Volume<<strong>br</strong> />
Comparando as equações (10.17) e (10.16) vemos que o coeficiente de<<strong>br</strong> />
ganho é dado por:<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
λ<<strong>br</strong> />
γ ( ν)<<strong>br</strong> />
= ΔN<<strong>br</strong> />
g(<<strong>br</strong> />
ν)<<strong>br</strong> />
(10.18)<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
8πn<<strong>br</strong> />
τ<<strong>br</strong> />
onde ΔN foi generalizado como<<strong>br</strong> />
⎡ g 2 ⎤<<strong>br</strong> />
ΔN = ⎢N<<strong>br</strong> />
2 − N . O ganho nada mais<<strong>br</strong> />
1⎥<<strong>br</strong> />
⎣ g1<<strong>br</strong> />
⎦<<strong>br</strong> />
é do que um coeficiente de absorção negativo. Generalizando o tratamento<<strong>br</strong> />
da seção 9.2 para incluir o caso em que os átomos que sofrem a transição<<strong>br</strong> />
estão dispersos numa matriz hospedeira, podemos escrever:<<strong>br</strong> />
esp