Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...
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Interação luz-matéria: tratamento semi-clássico<<strong>br</strong> />
No caso de um sistema alargado não homogeneamente, a situação<<strong>br</strong> />
é mais complicada. Quando ν′ está nas vizinhanças de ν (ν´-ν < Δν), o<<strong>br</strong> />
feixe sonda interage com moléculas que possuem a diferença de<<strong>br</strong> />
população saturada pelo feixe de bombeio. Para esta freqüência podemos<<strong>br</strong> />
utilizar a eq. (10.30) para re-escrever a eq. (10.28) como:<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
ΔN<<strong>br</strong> />
λ + ∞ ( ν − νξ<<strong>br</strong> />
) + ( Δν<<strong>br</strong> />
/ 2)<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
ξ<<strong>br</strong> />
γ( ν)<<strong>br</strong> />
=<<strong>br</strong> />
νξ<<strong>br</strong> />
ν νξ<<strong>br</strong> />
π τ ∫ p(<<strong>br</strong> />
) g ( ) d<<strong>br</strong> />
2 −∞<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
2 2<<strong>br</strong> />
2 2<<strong>br</strong> />
8 n esp ( ν − νξ<<strong>br</strong> />
) + ( Δν<<strong>br</strong> />
/ 2)<<strong>br</strong> />
+ [ λ φ ΔνIν<<strong>br</strong> />
/ 8π<<strong>br</strong> />
n hν]<<strong>br</strong> />
(10.37)<<strong>br</strong> />
O integrando é proporcional à contribuição do ganho em ν devido ao<<strong>br</strong> />
pacote atômico centrado em νξ , e a fração representa o fator pelo qual<<strong>br</strong> />
esta contribuição é reduzida devido ao campo saturante em ν. O ganho<<strong>br</strong> />
sentido pelo feixe de prova fraco em ν′ é, portanto o ganho não saturado<<strong>br</strong> />
multiplicado por esse fator de redução local, isto é:<<strong>br</strong> />
γ(<<strong>br</strong> />
ν′ ) = γ0<<strong>br</strong> />
( ν′ )<<strong>br</strong> />
( ν − ν′ )<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
( ν − ν′ ) + ( Δν<<strong>br</strong> />
/ 2)<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
+ + λ φΔνI<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
2 2<<strong>br</strong> />
( Δν<<strong>br</strong> />
/ 2)<<strong>br</strong> />
[ / 8π<<strong>br</strong> />
n hν]<<strong>br</strong> />
S. C. Zilio <strong>Óptica</strong> <strong>Moderna</strong> – <strong>Fundamentos</strong> e Aplicações<<strong>br</strong> />
ν<<strong>br</strong> />
227<<strong>br</strong> />
(10.38)<<strong>br</strong> />
Para as freqüências ν′ afastadas de ν, a diferença de população não está<<strong>br</strong> />
saturada pelo feixe forte e assim, o ganho sentido pelo feixe sonda será<<strong>br</strong> />
dado pela eq. (10.29). Em suma, γ( ν′ ) é essencialmente idêntico ao ganho<<strong>br</strong> />
não saturado, exceto para freqüências ν´ nas vizinhanças da freqüência de<<strong>br</strong> />
saturação ν, onde é diminuído num intervalo de freqüências da ordem de:<<strong>br</strong> />
Δ νdip<<strong>br</strong> />
= Δν<<strong>br</strong> />
1 + Iν<<strong>br</strong> />
/ I e o ganho em ν′ é reduzido por um fator (1+Iν/Is) s<<strong>br</strong> />
-1 . Is<<strong>br</strong> />
é a intensidade de saturação definida por Is = 8π 2 n 2 hν/Δνφλ 2 . Essa região<<strong>br</strong> />
de ganho mais baixo é usualmente chamada de Lamb dip e o fenômeno é<<strong>br</strong> />
utilizado para se obter a largura homogênea contida num perfil não<<strong>br</strong> />
homogêneo.<<strong>br</strong> />
A curva de ganho do sinal de prova está esquematizada na Fig.<<strong>br</strong> />
10.3 para as duas situações. Nela vemos que para o caso de alargamento<<strong>br</strong> />
homogêneo a curva de ganho diminui em toda a sua largura espectral,<<strong>br</strong> />
porém, no caso não homogêneo o decréscimo (saturação) do ganho ocorre<<strong>br</strong> />
apenas para algumas classes de velocidades. Isto faz com que a curva<<strong>br</strong> />
passe a apresentar buracos no seu perfil toda vez que houver luz presente<<strong>br</strong> />
naquela freqüência.