Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...

Modos de operação de um laser<br />
S. C. Zilio Óptica Moderna – Fundamentos e Aplicações<br />
267<br />
hν<br />
P = [ n tl<br />
n(<br />
n / ni<br />
) − ( n − ni<br />
) ]<br />
(13.19)<br />
2t<br />
c<br />
É de interesse se calcular a potência de pico do pulso de saída.<br />
Fazendo ∂P/∂n = 0, encontramos que a potência máxima ocorre quando n<br />
= nt. Fazendo esta substituição na eq. (13.19) temos:<br />
hν<br />
Pmax [ n t n(<br />
n t / ni<br />
) − ( n t − ni<br />
]<br />
2t<br />
= l ) (13.20)<br />
c<br />
Se a inversão inicial é bem acima do valor de limiar obtemos finalmente<br />
que:<br />
n f /n i<br />
1,0<br />
0,8<br />
0,6<br />
0,4<br />
0,2<br />
P<br />
n hν<br />
i<br />
max = (13.21)<br />
2t<br />
c<br />
0,0<br />
1,0<br />
1,0 1,5 2,0 2,5 3,0 3,5 4,0 4,5<br />
n i /n t<br />
0,0<br />
0,2<br />
0,4<br />
0,6<br />
0,8<br />
(n i -n f )/n i<br />
Fig. 13.8 – Inversão remanescente (eixo à esquerda) e fator de utilização de<br />
energia (direita) após a emissão do pulso gigante.