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Difração 189<br />
Fig. 8.26 – (a) Função de fase de uma grade periódica e (b) transformada de<br />
Fourier.<br />
Devido ao fator i na eq. (8.55), as componentes U1(ν) e U2(ν) estão 90°<br />
fora de fase, o que leva a um g(y) onde apenas a fase é modulada. Para<br />
fazer com que a amplitude da imagem seja modulada, é necessário<br />
remover a diferença de fase entre as duas componentes. Isto pode ser feito<br />
colocando-se no plano de Fourier uma placa de fase que se constitui numa<br />
lâmina de vidro com uma pequena seção central com espessura λ/4 maior<br />
que o restante. Assim, a componente central U1(ν) ganha uma fase extra<br />
de π/2 de maneira a ficar em fase com U2(ν). Como resultado, a imagem<br />
será dada por:<br />
+∞<br />
+∞<br />
−iνy´<br />
−iνy´<br />
( y´<br />
) U ( ν)<br />
e dy´<br />
+ U ( ν)<br />
e dy´<br />
= g ( y´)<br />
+ g ( y´)<br />
g´ = ∫ 1 ∫ 2<br />
1<br />
2<br />
−∞<br />
−∞<br />
(8.56)<br />
O primeiro termo corresponde a um fundo de iluminação<br />
constante enquanto que o segundo corresponde a uma rede regular com<br />
faixas alternadas transparentes e opacas. Isto faz com que a rede de fase se<br />
transforme numa rede de amplitude visível. Embora esta análise tenha<br />
sido realizada para o caso de uma rede periódica, ela também é válida para<br />
qualquer objeto transparente de forma arbitrária.<br />
8.10 Holografia<br />
A técnica de holografia, proposta por Gabor em 1947, permite a<br />
visão tridimensional da fotografia de um objeto devido à reconstrução da<br />
frente de onda baseada no processo de difração. É um método que,<br />
embora introduzido em 1947, tornou-se prático apenas após a invenção do<br />
laser, que é uma fonte de luz coerente. Durante o processo de gravação,<br />
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