Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...
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Guiamento de luz<<strong>br</strong> />
modais p e β. A Tabela I apresenta as equações transcendentais dos modos<<strong>br</strong> />
pares e ímpares referentes às configurações TE e TM.<<strong>br</strong> />
Tabela I – Equações transcendentais dos modos pares e ímpares nas<<strong>br</strong> />
configurações TE e TM.<<strong>br</strong> />
TE<<strong>br</strong> />
PAR ÍMPAR<<strong>br</strong> />
tg ( qa)<<strong>br</strong> />
=<<strong>br</strong> />
S. C. Zilio <strong>Óptica</strong> <strong>Moderna</strong> – <strong>Fundamentos</strong> e Aplicações<<strong>br</strong> />
p<<strong>br</strong> />
q<<strong>br</strong> />
TM ⎟ n c ⎛ p ⎞<<strong>br</strong> />
tg(<<strong>br</strong> />
qa)<<strong>br</strong> />
= ⎜<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
n ⎝ q ⎠<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
n<<strong>br</strong> />
− ctg ( qa)<<strong>br</strong> />
=<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
c<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
n<<strong>br</strong> />
n<<strong>br</strong> />
− ctg(<<strong>br</strong> />
qa)<<strong>br</strong> />
=<<strong>br</strong> />
n<<strong>br</strong> />
p<<strong>br</strong> />
q<<strong>br</strong> />
⎛ p ⎞<<strong>br</strong> />
⎜<<strong>br</strong> />
⎟<<strong>br</strong> />
⎝ q ⎠<<strong>br</strong> />
Assim como no caso dos espelhos planos paralelos, é possível<<strong>br</strong> />
analisar-se o guia através da solução da equação de ondas pelo método da<<strong>br</strong> />
separação das variáveis. As condições de contorno agora são que o campo<<strong>br</strong> />
elétrico e suas derivadas devem ser contínuos nas interfaces. Esta análise,<<strong>br</strong> />
que não será desenvolvida aqui, apresenta soluções pares e ímpares tal<<strong>br</strong> />
que:<<strong>br</strong> />
(pares)<<strong>br</strong> />
(ímpares)<<strong>br</strong> />
tg(<<strong>br</strong> />
qa)<<strong>br</strong> />
ctg(<<strong>br</strong> />
qa)<<strong>br</strong> />
293<<strong>br</strong> />
2 2 2 2 2 2<<strong>br</strong> />
p ( n + n ) k a − q a<<strong>br</strong> />
n c o<<strong>br</strong> />
= =<<strong>br</strong> />
(15.24)<<strong>br</strong> />
q<<strong>br</strong> />
qa<<strong>br</strong> />
2 2 2 2 2 2<<strong>br</strong> />
p ( n n + n c ) k oa<<strong>br</strong> />
− q a<<strong>br</strong> />
= − = −<<strong>br</strong> />
(15.23)<<strong>br</strong> />
q<<strong>br</strong> />
qa<<strong>br</strong> />
Para finalizarmos esta seção devemos lem<strong>br</strong>ar que, como vimos<<strong>br</strong> />
no Cap. 5, parte da luz está fora do núcleo, ou seja, há penetração de luz<<strong>br</strong> />
na casca, ao longo do guia. Na Fig. 15.8 estão apresentadas as<<strong>br</strong> />
distribuições de campos dos modos m = 0 e m =1 , e como as intensidades<<strong>br</strong> />
de luz correspondentes numa secção transversal do guia (visão frontal),<<strong>br</strong> />
por exemplo na saída do guia. Podemos, mais uma vez perceber que um<<strong>br</strong> />
modo guiado é uma estrutura de campo eletromagnético que não se<<strong>br</strong> />
encontra apenas dentro do núcleo do guia, mas também fora dele (na<<strong>br</strong> />
casca). A penetração de luz na casca, além da sua interface com o núcleo,<<strong>br</strong> />
é chamada de tunelamento fotônico e tem um comportamento<<strong>br</strong> />
evanescente, quantificado pelo decaimento exponencial da intensidade de<<strong>br</strong> />
campo na casca do guia.