Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...

108<br />
r r<br />
E'<br />
E'<br />
= E<br />
2<br />
0<br />
⎛cos θ⎞<br />
⎜ ⎟<br />
⎜<br />
⎟<br />
⎝ 0 ⎠<br />
( cos θ 0)<br />
=<br />
A polarização da onda eletromagnética<br />
2 2<br />
2<br />
E cos θ ⇒ I = I cos θ (5.47)<br />
0<br />
Esta é a lei de Malus, que não vale para um polaróide porque ele não<br />
extingue completamente a componente y, mas vale para o prisma de<br />
Nicol.<br />
E<br />
x<br />
r<br />
y<br />
eixo de<br />
θ<br />
transmissão<br />
Fig. 5.21 - Polarizador com eixo de transmissão horizontal.<br />
c) polarizador com eixo de transmissão a 45° : o campo incidente é o<br />
mesmo que o do caso anterior, mas o eixo de transmissão do polarizador<br />
faz 45° com o eixo x, conforme mostra a Fig. 5.22.<br />
E<br />
x<br />
r<br />
y<br />
eixo de<br />
θ<br />
transmissão<br />
45 0<br />
Fig. 5.22 - Polarizador com eixo de transmissão a 45°.<br />
Na direção do eixo de transmissão, o campo incidente é<br />
2<br />
2 E 0 ( cosθ<br />
+ sen θ)<br />
que é também o campo emergente. Decompondo-o<br />
r E ⎛cos<br />
θ + senθ⎞<br />
em duas componentes, E ′ 0<br />
x e E′<br />
y , obtém-se: E'<br />
= ⎜<br />
⎟<br />
2 ⎝ cosθ<br />
+ senθ<br />
⎠<br />
S. C. Zilio Óptica Moderna – Fundamentos e Aplicações<br />
0<br />
z<br />
z