Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...
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234<<strong>br</strong> />
Cavidades ópticas<<strong>br</strong> />
Uma vez determinado z0, e consequentemente w0 = (λz /πn) 1/2<<strong>br</strong> />
0 , o<<strong>br</strong> />
próximo passo consiste em encontrar o semi-diâmetro do feixe nas<<strong>br</strong> />
posições dos espelhos utilizando a eq. (11.2a). Para uma cavidade<<strong>br</strong> />
simétrica, onde R2 = -R1<<strong>br</strong> />
= R, isto pode ser feito com facilidade. Notamos<<strong>br</strong> />
da eq. (11.7) que:<<strong>br</strong> />
( 2R<<strong>br</strong> />
)<<strong>br</strong> />
z<<strong>br</strong> />
4<<strong>br</strong> />
2 − l l<<strong>br</strong> />
0 = (11.8)<<strong>br</strong> />
e portanto:<<strong>br</strong> />
λz<<strong>br</strong> />
S. C. Zilio <strong>Óptica</strong> <strong>Moderna</strong> – <strong>Fundamentos</strong> e Aplicações<<strong>br</strong> />
1<<strong>br</strong> />
4<<strong>br</strong> />
0 w 0 = = ⎜ ⎟ ⎜R<<strong>br</strong> />
⎟<<strong>br</strong> />
πn<<strong>br</strong> />
πn<<strong>br</strong> />
⎝ 2 ⎠ ⎝ 2 ⎠<<strong>br</strong> />
1<<strong>br</strong> />
4<<strong>br</strong> />
λ ⎛ l ⎞ ⎛ l<<strong>br</strong> />
−<<strong>br</strong> />
⎞<<strong>br</strong> />
(11.9)<<strong>br</strong> />
que quando substituído na eq. (11.2a) com z = ± l/2 (cavidade simétrica)<<strong>br</strong> />
resulta em:<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
λl<<strong>br</strong> />
⎛ 2R<<strong>br</strong> />
⎞<<strong>br</strong> />
w1, 2 = ⎜ ⎟ (11.10)<<strong>br</strong> />
2πn<<strong>br</strong> />
⎝ l(<<strong>br</strong> />
R − l/<<strong>br</strong> />
2)<<strong>br</strong> />
⎠<<strong>br</strong> />
No caso em que R >> l (z λ ⎛ lR<<strong>br</strong> />
0 >> l), ≈ ≈<<strong>br</strong> />
⎞ e o feixe está<<strong>br</strong> />
1<<strong>br</strong> />
4<<strong>br</strong> />
w1, 2 w 0 ⎜ ⎟<<strong>br</strong> />
πn<<strong>br</strong> />
⎝ 2 ⎠<<strong>br</strong> />
praticamente colimado dentro da cavidade. Por outro lado, w1,2 será<<strong>br</strong> />
mínimo para R = l e nesta situação temos uma cavidade simétrica<<strong>br</strong> />
confocal, uma vez que f = R/2 = l/2, onde a cintura do feixe e os semidiâmetros<<strong>br</strong> />
nos espelho são dados por:<<strong>br</strong> />
λl<<strong>br</strong> />
( w 0 ) =<<strong>br</strong> />
(11.11)<<strong>br</strong> />
conf<<strong>br</strong> />
2πn<<strong>br</strong> />
( w 1,<<strong>br</strong> />
2 ) = = 2(<<strong>br</strong> />
w 0 ) conf<<strong>br</strong> />
conf<<strong>br</strong> />
λl<<strong>br</strong> />
πn<<strong>br</strong> />
que quando substituído na eq. (11.10) resulta em:<<strong>br</strong> />
w<<strong>br</strong> />
( w ) ( l/<<strong>br</strong> />
R)<<strong>br</strong> />
( 2 − l/<<strong>br</strong> />
R)<<strong>br</strong> />
1,<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
1,<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
conf<<strong>br</strong> />
⎛<<strong>br</strong> />
= ⎜<<strong>br</strong> />
⎝<<strong>br</strong> />
1<<strong>br</strong> />
⎞<<strong>br</strong> />
⎟<<strong>br</strong> />
⎠<<strong>br</strong> />
1<<strong>br</strong> />
4<<strong>br</strong> />
1<<strong>br</strong> />
4<<strong>br</strong> />
(11.12)<<strong>br</strong> />
(11.13)<<strong>br</strong> />
Este resultado está graficado na Fig. 11.2 como função de l/R.<<strong>br</strong> />
Notamos que quando a distância entre os espelhos se aproxima de 2R, ou