Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...
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216<<strong>br</strong> />
Interação luz-matéria: tratamento semi-clássico<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
~ Ne<<strong>br</strong> />
/mε 0 Ne<<strong>br</strong> />
/mε 0<<strong>br</strong> />
χ =<<strong>br</strong> />
≈<<strong>br</strong> />
2 2<<strong>br</strong> />
ω − ω − iωb<<strong>br</strong> />
2ω<<strong>br</strong> />
( ω − ω)<<strong>br</strong> />
− iω<<strong>br</strong> />
b<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
S. C. Zilio <strong>Óptica</strong> <strong>Moderna</strong> – <strong>Fundamentos</strong> e Aplicações<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
(10.2)<<strong>br</strong> />
onde na última passagem consideramos o caso em que a freqüência da luz<<strong>br</strong> />
incidente está próxima da ressonância atômica (ω ≈ ω0). Introduzindo o<<strong>br</strong> />
tempo de relaxação T = 2/b relacionado à potência emitida pelo elétron<<strong>br</strong> />
acelerado, podemos escrever explicitamente as partes real e imaginária da<<strong>br</strong> />
susceptibilidade como:<<strong>br</strong> />
χ′ =<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
⎛ Ne<<strong>br</strong> />
T<<strong>br</strong> />
⎜<<strong>br</strong> />
⎝ 2mω0ε<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
⎛ Ne<<strong>br</strong> />
T<<strong>br</strong> />
χ ′′ = ⎜<<strong>br</strong> />
⎝ 2mω0ε<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
⎞<<strong>br</strong> />
⎟<<strong>br</strong> />
⎠<<strong>br</strong> />
⎞<<strong>br</strong> />
⎟<<strong>br</strong> />
⎠<<strong>br</strong> />
( ω0<<strong>br</strong> />
− ω)<<strong>br</strong> />
T<<strong>br</strong> />
2 2<<strong>br</strong> />
1+<<strong>br</strong> />
( ω − ω ) T<<strong>br</strong> />
1<<strong>br</strong> />
2 2<<strong>br</strong> />
1+<<strong>br</strong> />
( ω − ω ) T<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
(10.3a)<<strong>br</strong> />
(10.3b)<<strong>br</strong> />
que estão ligadas respectivamente ao índice de refração e ao coeficiente de<<strong>br</strong> />
absorção através das expressões aproximadas n = 1 + ½ χ´ e α = ½ (ω/c)<<strong>br</strong> />
χ”. O átomo clássico pode ter qualquer energia, bastando para isto o<<strong>br</strong> />
simples aumento da amplitude de oscilação do elétron. Entretanto, a ação<<strong>br</strong> />
laser só pode ser descrita considerando-se um átomo quântico, cuja<<strong>br</strong> />
energia assume valores discretos. O cálculo da suscetibilidade deste átomo<<strong>br</strong> />
é feita utilizando-se técnicas da mecânica quântica, em particular o<<strong>br</strong> />
formalismo da matriz de densidade. Este tipo de cálculo foge aos<<strong>br</strong> />
objetivos deste capítulo e assim, o que vamos fazer a seguir é apresentar a<<strong>br</strong> />
equação que descreve a suscetibilidade e discutir fisicamente a origem dos<<strong>br</strong> />
seus termos.<<strong>br</strong> />
No formalismo semi-clássico, onde o átomo é tratado como uma<<strong>br</strong> />
entidade quântica e o campo eletromagnético como uma variável clássica,<<strong>br</strong> />
as partes real e imaginária da susceptibilidade atômica são dadas por:<<strong>br</strong> />
χ′ =<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
⎛ μ ΔN<<strong>br</strong> />
0T<<strong>br</strong> />
−⎜<<strong>br</strong> />
⎝ hε<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
χ ′<<strong>br</strong> />
=<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
⎞<<strong>br</strong> />
⎟<<strong>br</strong> />
⎠<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
⎛ μ ΔN0T<<strong>br</strong> />
−⎜<<strong>br</strong> />
⎝ hε<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
( ω0<<strong>br</strong> />
− ω)<<strong>br</strong> />
T2<<strong>br</strong> />
μ ( ω0<<strong>br</strong> />
− ω)<<strong>br</strong> />
T2<<strong>br</strong> />
= −<<strong>br</strong> />
ΔN<<strong>br</strong> />
g( ν)<<strong>br</strong> />
2 2 2<<strong>br</strong> />
1+<<strong>br</strong> />
( ω−<<strong>br</strong> />
ω ) T + 4Ω<<strong>br</strong> />
T τ 2hε<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
⎞<<strong>br</strong> />
⎟<<strong>br</strong> />
⎠<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
1<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
1+<<strong>br</strong> />
( ω−<<strong>br</strong> />
ω ) T<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
μ<<strong>br</strong> />
= −<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
+ 4Ω<<strong>br</strong> />
T τ 2hε<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
ΔN<<strong>br</strong> />
g( ν)<<strong>br</strong> />
10.4a)<<strong>br</strong> />
(10.4b)