. STATISTISCHE MECHANIK & THERMODYNAMIK Vorlesung ...

Ursprung der Invarianzen: elektromagnetische KraftAll dies besser mit Stoßmatrizen:Stoß ist quantenmechanischer ProzessÜbung: Invarianz für inversen Stoß auch bei Spin ≠ 0Aber: Keine Invarianz für inversen Stoß für “geformte Objekte”§25 ZweiteilchenkorrelationsfunktionTeil IErinnerung: Def (234) von ΞdN = jΞdt (239)ist Zahl der von einem Teilchen gestreuten TeilchenHierbei Ξ = Ξ(1, 2|1 ′ , 2 ′ )und j = nm −1 |⃗p 1 − ⃗p 2 |Jetzt: Gesamtzahl der Stoßpartner in Volumen d 3 q...mit Impuls in d 3 p 1 und d 3 p 2 um ⃗p 1 und ⃗p 2 seiF (⃗q, ⃗p 1 , ⃗p 2 , t)d 3 qd 3 p 1 d 3 p 2 (240)Beachte dass für Stoß “Nähe” nötig ist: nur ein d 3 qAchtung: 1 ′ , 2 ′ tauchen hier nicht aufF heißt ZweiteilchenkorrelationsfunktionMisst Zahl der Partner 1 und 2Damit Zahl der Stöße 12 → 1 ′ 2 ′ in dtdN = jΞF (⃗q, ⃗p 1 , ⃗p 2 , t)d 3 qd 3 p 1 d 3 p 2 dt= nm −1 |⃗p 1 − ⃗p 2 |Ξ(⃗p 1 , ⃗p 2 |⃗p 1 ′ , ⃗p 2 ′ )F (⃗q, ⃗p 1 , ⃗p 2 , t)d 3 qd 3 p 1 d 3 p 2 dt(241)Auf linker Seite von Boltzmannglg steht aber nur ein ⃗q und ⃗pIntegriere also:∫d 3 qd 3 p 1 dtd 3 p 2 d 3 p ′ 1d 3 p ′ 2 nm −1 |⃗p 1 − ⃗p 2 |Ξ(⃗p 1 , ⃗p 2 |⃗p 1 ′ , ⃗p 2 ′ )F (⃗q, ⃗p 1 , ⃗p 2 , t)(242)74