- Seite 1 und 2:
.S T A T I S T I S C H EM E C H A N
- Seite 3 und 4:
Entwicklung der Thermodynamik1. Gru
- Seite 5 und 6:
Man nimmt an, die Sache ist station
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Magnetisierung M, mag Induktion B.E
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DefC V = δQδTC p = δQδTFür jed
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KAPITEL 2: ZWEITER HAUPTSATZ§2 Nac
- Seite 13 und 14:
Dies ist kein Widerspruch zu Kelvin
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In beliebiger Nähe jedes GG-Zustan
- Seite 17 und 18:
mit denselben V, B, . . . aber vers
- Seite 19 und 20:
Satz: keine Maschine, die zwischen
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T n+1T n= n + 1 (40)Man erhöht Arb
- Seite 23 und 24:
Q 0T 0=n∑i=1Q iT i< 0 (45)Im Kont
- Seite 25 und 26:
∫IδQT∫R≤ δQT= S(B) − S(A)
- Seite 27 und 28:
H__| | |=====|| | | |__| | | .. |dh
- Seite 29 und 30:
Mischtemperatur T mit T 1 < T < T 2
- Seite 31 und 32:
Dämon öffnet Schleuse wenn:schnel
- Seite 33 und 34: ∆S = k ln 2 (für ein bit) (71)Di
- Seite 35 und 36: Es gilt (Summationskonvention!)df(h
- Seite 37 und 38: für Differentialform Wärme”dS =
- Seite 39 und 40: ∮ ωT< 0 irreversibel (94)Beachte
- Seite 41 und 42: Integrierender Faktor und EntropieO
- Seite 43 und 44: Bardeen, Carter & Hawking 1973:Hori
- Seite 45 und 46: Legendretrafo hier alsoZur Kontroll
- Seite 47 und 48: Das bisherige zusammengestelltG = U
- Seite 49 und 50: T (U, V, N 1 , N 2 ) = T 1 (U 1 , V
- Seite 51 und 52: Achtung: G hängt ggf von Teilchenz
- Seite 53 und 54: Schmelzen, Sieden und Sublimation a
- Seite 55 und 56: Osmotischer Druck kommt allein von
- Seite 57 und 58: π = n 1RTVHeißt Gesetz von van’
- Seite 59 und 60: Damit erster HauptsatzKapillarität
- Seite 61 und 62: Verteilungsfkt heißt ρ im Γ-Phas
- Seite 63 und 64: ∂f∂t d3 q d 3 p =[− 1 (f q 1
- Seite 65 und 66: Es gilt aber auch entlang der Traje
- Seite 67 und 68: ∫ddx 1 . . . dx 2ndt V t∫∂= d
- Seite 69 und 70: dn 1dS 1dE = dS dn 22dEAlso nach De
- Seite 71 und 72: Wenn beide Atome vor Stoß in δ 3
- Seite 73 und 74: Zahl der Atome dN die in dt von ein
- Seite 75 und 76: Ist Zahl der Stöße raus aus d 3 q
- Seite 77 und 78: Man kann dies weiter auswerten:Sto
- Seite 79 und 80: ∫∫dΓρ(p, q, t) =dz 1 . . . dz
- Seite 81 und 82: ∫∂f n∂t = N!(N − n)!N!= −
- Seite 83: ∫dz n+1 Z i,n+1 f n+1 (z 1 , . .
- Seite 87 und 88: Dabei benutzt, dass Ξ symmetrisch
- Seite 89 und 90: Temperatur T aus〈p 2 /2m〉 = 3 k
- Seite 91 und 92: Betrachte einen PhasenraumpunktTraj
- Seite 93 und 94: wenn am Anfang viel mehr Kugeln in
- Seite 95 und 96: Rutgersartikel über H-Theoren§33
- Seite 97 und 98: Durchlaufener Weg ist freie Weglän
- Seite 99 und 100: Benutze1. Produktregel2. E hängt n
- Seite 101 und 102: Einsetzen, mit Beschleunigung g i =
- Seite 103 und 104: Macht keinen Sinn!Nächste Möglich
- Seite 105 und 106: √kTF x ≈ λmnm∂u x∂y(363)Fr
- Seite 107 und 108: Sei P = (P ij ). Dann Erhaltungssat
- Seite 109 und 110: Heißt Fokker (1914) - Planck (1917
- Seite 111 und 112: Random walk: so oft rechts/links, d
- Seite 113 und 114: Galaxienhaufen: N = 10 3 Galaxien:
- Seite 115 und 116: f(⃗p 1 )f(⃗p 2 ) − f(⃗p 1 +
- Seite 117 und 118: dσ =Cm2 dθ(415)(⃗v 1 − ⃗v 2
- Seite 119 und 120: Probleme:1. was wenn N ≈ 1?2. was
- Seite 121 und 122: System soll n Quantenzustände glei
- Seite 123 und 124: und A ′′1, . . . , A ′′ n..
- Seite 125 und 126: g =n∑g k (441)k=1(Dies ist für h
- Seite 127 und 128: Zwei Wege:klassische Mechanik → E
- Seite 129 und 130: Vor allem gleiche Teilchenzahl N un
- Seite 131 und 132: ∫Γ(E) = dEΓ 1 (E 1 )Γ 2 (E −
- Seite 133 und 134: Also∂ 2 ln Γ 1 (E 1 )∂E12 +
- Seite 135 und 136:
Übung: Zeige:Γ = dM = ωdE (481)S
- Seite 137 und 138:
[S = kN ln VFür große N gilt( ) ]
- Seite 139 und 140:
S(E) = S(−E) (501)Also Extremum v
- Seite 141 und 142:
Also∂ ln Γ 1∂h= 0 (506)−mg
- Seite 143 und 144:
H =fN∑i=1(ai p 2 i + b i q 2 i)(5
- Seite 145 und 146:
∫Γ(E) ∼d 3N 1p 1 d 3N 1q 1 e
- Seite 147 und 148:
Dasselbe nochmal nach Feynman: Ther
- Seite 149 und 150:
k ln Γ 2 (E − E 1 ) = S 2 (E −
- Seite 151 und 152:
N 1 + N 2 + . . . = NN 1 E 1 + N 2
- Seite 153 und 154:
E = kT 2 ∂ ln Q(T, V, N)∂T(563)
- Seite 155 und 156:
Deren Besetzungszahlenliste n l lie
- Seite 157 und 158:
D.h. man leistet mechanische Arbeit
- Seite 159 und 160:
n 2 i − ¯n2 i = x i∂¯n i∂x
- Seite 161 und 162:
Rechts Summe über Residuen innerha
- Seite 163 und 164:
Taylorreihenentwicklung des Integra
- Seite 165 und 166:
Gebraucht wird nurf(z) = x 1 z ɛ 1
- Seite 167 und 168:
KAPITEL 7A: QUANTENSTATISTIK§52 Bo
- Seite 169 und 170:
U = T 2∂Ψ∂T= − kT 2 e x/2 +
- Seite 171 und 172:
∑〈n|P |n〉 = ∑ nn= ∑ n=
- Seite 173 und 174:
Tr ρ = ∑ n= ∑ n〈n|Ψ〉〈Ψ
- Seite 175 und 176:
Quantenmechanischer Erwartungswert
- Seite 177 und 178:
(−1) π soll bedeuten: −1 für
- Seite 179 und 180:
ρ = ∑ n= ∑ ne −E n/kT |n〉
- Seite 181 und 182:
Dabei p Betrag des Impulseigenwerts
- Seite 183 und 184:
Kombinatorik: Anzahlbestimmung.Wovo
- Seite 185 und 186:
Also( )giw i = =n ig i !n i !(g i
- Seite 187 und 188:
die sind bei Boltzmann alle verschi
- Seite 189 und 190:
Ist grob de Broglie-Wellenlänge f
- Seite 191 und 192:
(0) f(0, 0, 0)(1) +f(1, 0, 0) + f(0
- Seite 193 und 194:
Mittlere Teilchenzahl im Zustand kB
- Seite 195 und 196:
hier ⃗pStatt Schwabls Vielfachsum
- Seite 197 und 198:
die einzelnen Summanden dort sind d
- Seite 199 und 200:
U = 3 pV (756)2199
- Seite 201 und 202:
UmstellenNV( 2π2mkT) 3/2≈ 43 √
- Seite 203 und 204:
Also hat Fermigas auch bei T = 0 en
- Seite 205 und 206:
Zugehörige Energie istE = ∑ ⃗
- Seite 207 und 208:
U = ∑ ⃗ kω〈n ⃗k 〉= ∑ c
- Seite 209 und 210:
Einsetzen pV = U/3Nun∂U∂V∂U
- Seite 211 und 212:
Das folgende nach Pauli: Statistisc
- Seite 213 und 214:
f(ω)dω =3V(2π) 34πk2 dk =Maxima
- Seite 215 und 216:
Fkt g wie zuvor definiert, m Teilch
- Seite 217 und 218:
κ ist Grav.beschleunigung am Horiz
- Seite 219 und 220:
1. Geschlossene Kiste, Masse m, mit
- Seite 221 und 222:
Nur durch hinabdrücken wird sie we
- Seite 223 und 224:
Nψ(⃗r)|En〉 = (n − 1)ψ(⃗r)
- Seite 225 und 226:
nämlich∫Q =dxρ(x, x) = Tr ρ (8
- Seite 227 und 228:
∫ρ(x 2 , x 1 ) =(× exp[dx(u)]×
- Seite 229 und 230:
I = iπM κ(883)mit Grav.beschleuni
- Seite 231 und 232:
Problem bei Gibbons & Hawking:Entro
- Seite 233 und 234:
Ist auch hier schon das Kernproblem
- Seite 235 und 236:
R = {(x, t)| x > 0, |t| < x} (906)D
- Seite 237 und 238:
∫ ∞−∞Entsprechend für ˜φ
- Seite 239 und 240:
Entwicklungskoeffizienten α, β h
- Seite 241 und 242:
Rindlerbeobachter sieht im Minkowsk
- Seite 243 und 244:
ds 2 = dr 2 − dT 2= −dµ dν (9
- Seite 245 und 246:
mit∫ ∞ψω in = dλ ( α λω
- Seite 247 und 248:
KAPITEL 9: PHASENÜBERGÄNGE§78 Ya
- Seite 249 und 250:
Kann die reelle z-Achse erreichen:
- Seite 251 und 252:
∑s i = −1 + 1 = 0 (971)s i =±1
- Seite 253 und 254:
mitc 0 = cosh Lc 1 = sinh L (976)Wi
- Seite 255 und 256:
Betrachte Punkt i auf originalem Gi
- Seite 257 und 258:
7. Drücke zuletzt c k durch σ aus
- Seite 259 und 260:
Je nachdem ist γ > 0 oder γ < 0 (
- Seite 261 und 262:
KAPITEL 10: ERGODENTHEORIE§84 Birk
- Seite 263 und 264:
Seien U und V beliebige Mengen in
- Seite 265 und 266:
2. Keplerproblem für mehr als zwei
- Seite 267 und 268:
H 0 = H 0 (J)˙ J = − ∂H 0∂φ
- Seite 269 und 270:
J = ∂W∂φφ ′ = ∂W∂J ′
- Seite 271 und 272:
Kan Trafo wurde gemacht auf J ′ ,
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