Dr. Pap László jegyzete - BME Hálózati Rendszerek és ...

8.1. A KISFREKVENCIÁS ÁTVITEL VIZSGÁLATA 135
'
ki
0 dB
'
Rki
20lg
R + R
'
E
20 lg a( jω)
jω
p
ω z ω p ω -ω p -ω z
σ
20 dB/D
8.5. ábra. Az emitterkondenzátor hatásának Bode-diagramja és pólus-zérus elrendezése.
R C
R g
u ki
u
C E
R ki
R E
-U t
8.6. ábra. Áramköri példa az emitterkondenzátor hatásának vizsgálatára.
• Az emitterkondenzátor hatására az áramkör átvitelében egy ω z törésponti frekvenciától kezdve
az átvitel értéke nő, de csak azω p pólusfrekvencia felett éri el a nagyfrekvenciás
1
R ′ ki
(8.16)
értéket.
• Az emitterkondenzátor a környezetében lévő ellenállások (az őt meghajtó generátor belső ellenállásának
és a vele párhuzamos emitterellenállás) párhuzamos eredőjével egyω p alsó törésponti
frekvenciát határoz meg, amely felett az átvitel lényegében frekvencia függetlenné válik.
Egy áramköri példa (emitterkondenzátor). Határozzuk meg a 8.6. ábrán megadott áramkör átviteli
függvényét a frekvencia függvényében.
A kapcsolás átvitelét bontsuk két tag szorzatára. Először határozzuk meg a kapcsolás nagyfrekvenciás
átviteli függvényét akkor, ha a C E emitterkondenzátor helyére a kisjelű helyettesítő képben
rövidzárat teszünk (ωC E = ∞). Ekkor az átblokkolt emitterellenállással felépített földelt emitteres
fokozat erősítése a generátortól a kimenetig az
egyenlettel adható meg, ahol
A ug0 = −α R C
r d
R ′ be0
R g +R ′ be0
= −α
R C
r d + Rg
(1+β)
(8.17)
R ′ be0 = (1+β)r d. (8.18)