12.01.2014 Views

Dr. Pap László jegyzete - BME Hálózati Rendszerek és ...

Dr. Pap László jegyzete - BME Hálózati Rendszerek és ...

Dr. Pap László jegyzete - BME Hálózati Rendszerek és ...

SHOW MORE
SHOW LESS

You also want an ePaper? Increase the reach of your titles

YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.

12.3. A HISZTERÉZISES KOMPARÁTOROK JELLEGZETES ALKALMAZÁSAI 259<br />

értékűre változik. A komparátor negatív bemenetén lévő kondenzátort az R ellenálláson keresztül a<br />

komparátor kimeneti U kim feszültsége kezdi kisütni, ami miatt a kondenzátor feszültsége csökkenni<br />

kezd. A kondenzátor feszültségének időfüggvényét most is az<br />

(<br />

u c (t−t 1 ) = (U 0 −U ∞ )exp − t−t )<br />

1<br />

+U ∞ (12.32)<br />

RC<br />

általános kifejezés határozza meg, ahol U 0 a kondenzátor feszültsége a t−t 1 = 0 időpillanatban, és<br />

U ∞ = U kim lenne a kondenzátor feszültsége a tranziensek lejátszódása után.<br />

Ennak alapján a 12.11. ábrán megadott második szakaszban a kondenzátoron mérhető feszültség<br />

időfüggvény az ( ) (<br />

R 1<br />

u c (t) = U kiM −U kim exp − t )<br />

+U kim (12.33)<br />

R 1 +R 2 RC<br />

alakban adható meg, ahol értelemszerűen a t − t 1 helyett t időváltozót használunk, azaz a tranziens<br />

kezdeti időpontját a t = t 1 pontba toltuk át, és tudjuk, hogy ez a folyamat csak addig tart, amíg a<br />

t = t 2 időpontban a kondenzátor feszültsége eléri az aktuális<br />

u c (t 2 ) = U kim<br />

R 1<br />

R 1 +R 2<br />

(12.34)<br />

küszöbfeszültséget. A két egyenlet alapján at 2 időtartomány értéke meghatározható, mivel<br />

( ) (<br />

R 1<br />

R 1<br />

U kim −U kim = U kim −U kiM exp − t )<br />

2<br />

R 1 +R 2 R 1 +R 2 RC<br />

(12.35)<br />

amiből<br />

amiből a működés feltétele<br />

azaz<br />

t 2 = RCln<br />

( )<br />

R UkiM 1<br />

R 1 +R 2<br />

−U kim<br />

R<br />

U 1<br />

, (12.36)<br />

kim R 1 +R 2<br />

−U kim<br />

U kim<br />

R 1<br />

R 1 +R 2<br />

−U kim > 0, (12.37)<br />

U kim < 0. (12.38)<br />

Mivel a fenti szakaszok periodikusan ismétlődnek, a két időtartomány összege a keletkező négyszögjel<br />

periódusidejével egyenlő, azaz<br />

( )<br />

R UkiM −U 1 R kim R<br />

T = RCln<br />

1 +R 2<br />

U 1 kiM R 1 +R 2<br />

−U kim<br />

R<br />

U kiM −U 1 R kiM R 1 +R 2<br />

U 1<br />

. (12.39)<br />

kim R 1 +R 2<br />

−U kim<br />

akkor<br />

Ha teljesül az<br />

⎛( 1+<br />

R 1<br />

T = RCln⎝<br />

U kiM = −U kim , (12.40)<br />

R 1 +R 2<br />

R 2<br />

R 1 +R 2<br />

) 2<br />

⎞<br />

⎠ = 2RCln<br />

(<br />

1+2 R )<br />

1<br />

. (12.41)<br />

R 2<br />

Fontos megjegyezni, hogy abban az esetben, ha 12.10. ábrán az R 1 ellenállás baloldalára földpotenciál<br />

helyett például U 0 feszültséget kapcsolunk, akkor is képes a rendszer astabil multivibrátorként<br />

működni, ha teljesül a<br />

U kim < U 0 < U kiM (12.42)<br />

feltétel.

Hooray! Your file is uploaded and ready to be published.

Saved successfully!

Ooh no, something went wrong!