Dr. Pap László jegyzete - BME Hálózati Rendszerek és ...

144 8. AZ ÁRAMKÖRÖK KISJELŰ PARAMÉTEREINEK A VIZSGÁLATA (FREKVENCIAFÜGGÉS)
C v
u
R p
≈
(1+g m R p )C v
g m u u ki u g m u R p C v u ki
Lényeges
elem
Mellékes
elem
8.16. ábra. A 8.15. ábra áramkörének közelítő helyettesítése, a Miller-effektus illusztrálása.
+U t
∞
Z be
R 1
R 2
R t
C b
,
c
R C
∞
u
C b
,
e
u ki
R E
∞
8.17. ábra. Az első áramköri példa a visszaható kapacitás hatásának vizsgálatára.
Ezen szabályok felhasználásával a 8.15. ábra áramköre a 8.16. ábrán megadott áramkörrel közelíthető.
A 8.16. ábrán a visszaható kapacitás hatását a bemeneten egy megnövekedett értékűC v (1+|A u |)
Miller-kapacitással, a kimeneten pedig egy C v értékű kapacitással modellezzük.
Alkalmazzuk a Miller-effektust az alábbi áramkörök nagyfrekvenciás analízisénél.
Az első áramköri példa a visszaható kapacitás hatásának vizsgálatára. Határozzuk meg a 8.17.
ábrán látható áramkör nagyfrekvenciás átvitelét a Miller-effektus felhasználásával.
A földelt emitteres fokozatban adott a C b
′ e
és C b
′ c
kapacitás, és célunk az, hogy meghatározzuk
a kapcsolás átvitelének a frekvenciafüggését a nagyfrekvenciás tartományban. A 8.17. ábra áramkörében
a kapcsolás kimenetén R p = R C ×R t és C p = C v = C b
′ c
párhuzamos ellenállás és kapacitás
található, ezért a fokozat feszültségerősítése az
A u (p) = u ki
u (p) = −g 1−p Cv
g
m(R C ×R t )
m
1+pC ′ b c
(R C ×R t ) ≃
1
≃ −g m (R C ×R t )
1+pC ′ b c
(R C ×R t ) = A u0
bemeneti admittanciája pedig a
1
1+ p , ω p =
ω p
Z −1
be = pC b ′ e + 1
(1+β)r d
+pC b
′ c
1+g m (R C ×R t )
1+pC b ′ c (R C ×R t ) ≃
1
C b
′ c
(R C ×R t ) , (8.59)
≃ pC b ′ e + 1
(1+β)r d
+pC b ′ c (1+g m(R C ×R t )). (8.60)