Dr. Pap László jegyzete - BME Hálózati Rendszerek és ...

142 8. AZ ÁRAMKÖRÖK KISJELŰ PARAMÉTEREINEK A VIZSGÁLATA (FREKVENCIAFÜGGÉS)
i
C v
u
g m u
R p
u ki
8.15. ábra. A visszaható kapacitás hatásának vizsgálata.
így
a fokozat átvitelét pedig az
ω p =
1
C b
′ e
((1+β)r d ×(R 1 ×R 2 )×R g ) , (8.48)
u ki
u g
(p) = u ki
u 1
u 1
u g
=
= −α R C ×R t
r d
(1+β)r d ×R 1 ×R 2
(1+β)r d ×R 1 ×R 2 +R g
1
1+pC b
′ e
((1+β)r d ×(R 1 ×R 2 )×R g )
egyenletből határozhatjuk meg.
A visszaható kapacitás hatása, Miller-effektus
(8.49)
A nagyfrekvenciás átvitelt befolyásoló kondenzátorok egy része a jelút és a földpotenciál közé
kapcsolódik. Ezeknek a hatását közvetlenül vissza lehet vezetni az áramgenerátorral vezérelt RC tag
esetére. Vannak azonban olyan kondenzátorok is, amelyek mindkét vége a jelútban van, azaz egyik
végük sem kapcsolódik a földpotenciálú pontra. Fejezetünk ezzel a témával foglalkozik. A téma
bevezetéseként vizsgáljuk meg a 8.15. ábra kapcsolási elrendezését.
A kapcsolásban a C v , úgynevezett visszaható kapacitás egy fázisfordító alapelrendezés (tipikusan
a földelt emitteres kapcsolás) kimenetéről jelet juttat vissza a kapcsolás bemenetére. Kérdésünk az,
hogy miként hat ez a jelenség a teljes kapcsolás feszültségerősítésére és a bemeneti impedanciára.
A kapcsolásra felírhatjuk az
csomóponti egyenletet, amelyből
−(u−u ki )pC v +g m u+ U ki
R p
= 0 (8.50)
A u (p) = u ki
u (p) = −g mR p −pC v R p
1+pC v R p
ami annyit jelent, hogy a feszültségerősítés egy
= −g m R p
1−p Cv
g m
1+pC v R p
, (8.51)
ω p = 1
C v R p
(8.52)
negatív valós pólussal és egy
ω z = g m
(8.53)
C v
pozitív valós zérussal rendelkezik. Az erősítés kisfrekvencián −g m R p értékű, míg végtelen frekvencián+1-hez
tart.
A kapcsolás bemeneti admittanciája a
Z −1
be (p) = (u−u (
ki)pC v
= pC v 1− u )
ki
= pC v (1−A u (p)) =
u u