Dr. Pap László jegyzete - BME Hálózati Rendszerek és ...

302 13. KÖZEL SZINUSZOS OSZCILLÁTOROK
C 2
∞
+U t
C 3
C 1
+U t
R 1
L f
R 2 R E
∞
13.29. ábra. A párhuzamos rezonancián működő kvarc oszcillátor kapcsolási rajza.
egyenletből számíthatjuk, így a zárt hurok nagyjelű erősítésére az
A un β = I c1
(R 0 ×R)
U ∼ = 4 I 0
(R 0 ×R) = 1 (13.166)
0 π U 0
eredményt kapjuk, amiből a rezgési amplitúdó közelítőleg az
U 0
∼ =
4
π I 0(R 0 ×R) (13.167)
kifejezéssel határozható meg. Ha az így számolt rezgési amplitúdó nagyobb, mint az a szint,
ahol a jobboldali tranzisztor telítésbe kerül (kinyit a bázis-kollektor dióda), akkor a rezgés amplitúdóját
ez a hatás korlátozza.
A párhuzamos rezo-
Párhuzamos rezonancián működő oszcillátor (Pierce-féle kapcsolás).
nancián müködő kvarc oszcillátor kapcsolási rajza a 13.29. ábrán látható.
A kapcsolás erősen hasonlít a 13.20. ábrán látható kapacitív hárompont oszcillátorra, azzal a
különbséggel, hogy itt az induktivitás helyett egy C 3 kapacitással sorba kötött kvarc kristály
került a kapcsolásba. A kapcsolást az alábbiakkal jellemezhetjük:
– Az aktív elem (itt bipoláris tranzisztor) egy kapacitívan megcsapolt párhuzamos rezgő
rendszerhez kapcsolódik,
– A tranzisztor emittere a középleágazására, bázisa és kollektora a rezgőkör végpontjaira
van kötve, az L f fojtótekercs feladata a tápáram biztosítása, és a rezgőkör elválasztása
a nulla belső ellenállású tápfeszültségtől, ugyanis a fojtótekercs impedanciája a rezgési
frekvencián végtelennek tekinthető,
– Az oszcillátor rezgési frekvenciáját az
ω 0 =
1
√
Ls (C 1 ×C 2 ×C 3 ×C p ×C s ) = 1 √
Ls C
(13.168)
kifejezés szerint, közel a kristály párhuzamos rezonanciafrekvenciája határozza meg,