Dokument 1.pdf - RWTH Aachen University
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3 Experimenteller Aufbau<br />
Mit Hilfe der Isentropenbeziehung kann daraus die totale isentrope adiabate Schaufelarbeit<br />
mit den Messgrößen ausgedrückt werden:<br />
y t,s = Δh t,s = κ<br />
κ − 1 R · T t,25(( p t,31<br />
p t,25<br />
) κ−1<br />
κ − 1) (3.6)<br />
Daraus ergibt sich für den totalen isentropen adiabaten Wirkungsgrad η t−t,s :<br />
η t−t,s = T t,25(( p t,31<br />
p t,25<br />
) κ−1<br />
κ − 1)<br />
T t,31 − T t,25<br />
(3.7)<br />
Alternativ ist im verwendeten Prüfstand die Ermittlung der Leistungsaufnahme des<br />
Impellers über das Torquemeter (Abb. 3.2 9 ❧ ) möglich. Der Leistungsverlust über die<br />
Magnetlagerung P AMB wurde von Zachau (2007) durch Messungen mit einem schaufellosen<br />
Impeller korreliert. Mit der spezifischen Arbeit des Impellers a =(P torque −P AMB )/ṁ<br />
ergibt sich für den isentropen Wirkungsgrad η torque :<br />
η torque = T t,25(( p t,31<br />
p t,25<br />
) κ−1<br />
κ − 1) · c p · ṁ<br />
(3.8)<br />
P torque − P AMB<br />
Messunsicherheiten und Fehlerfortplanzung<br />
Jede Messgröße unterliegt einer gewissen Messunsicherheit. Zur Bestimmung der Messunsicherheit<br />
von zusammengesetzten Größen wird die klassische Fehlerlehre herangezogen.<br />
Eine Größe y ist grundsätzlich eine Funktion von mehreren einzelnen Messgrößen<br />
x i :<br />
y = f(x 1 ,x 2 ,...,x n ) (3.9)<br />
Die Messgrößen x i haben jeweils eine Messunsicherheit Δx i . Bei der Annahme von kleinen<br />
voneinander unabhängigen Fehlern kann für die Funktion y für die Fehlerfortpflanzung<br />
eine Taylorreihenentwicklung durchgeführt werden, die nach dem linearen Glied<br />
abgebrochen wird.<br />
y(x 1 +Δx 1 ,x 2 +Δx 2 ,...,x n +Δx n )= y(x 1 ,x 2 ,...,x n )+<br />
n∑<br />
i=1<br />
∂y<br />
∂x i<br />
· Δx i (3.10)<br />
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