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5.2 Kennfelder zur Parametervariation
ṁ red = ṁp t / √ T t , reduziert mit den Größen am Diffusoreintritt, bleibt dabei gleich.
Weil sich jedoch der Totaldruck am Diffusoreintritt bei größerem Impellerspalt wegen
der größeren Verluste stärker als die Totaltemperatur verringert, sinkt der absolute
Massenstrom durch die Radialverdichterstufe. Folglich verringert sich auch der reduzierte
Massenstrom im Kennfeld, in dem der Massenstrom mit den sich nicht ändernden
Eintrittsbedingungen gebildet wird.
Abb. 5.3: Normiertes Radialverdichterkennfeld bei 1.7 mm Impellerschaufelspalt im
Vergleich zur Nominalkonfiguration
Zur Untersuchung der Abhängigkeit der Pumpgrenze vom Impellerschaufelspalt wurde
ein Kennfeld mit einem Impelleraxialspalt von 1.7 mm gemessen. Abb. 5.3 zeigt den
Vergleich der Radialverdichterkennfelder von 1.7 mm zu nominellem Impellerschaufelspalt.
Es sind die Drehzahllinien von 50 bis 90 % als auch die gemessene Pumpgrenze
dargestellt. Auch hier verringern sich Druckverhältnis und Sperrgrenzmassenstrom entsprechend
dem versechsfachten Spalt um 2.6 % bei hohen Drehzahlen.
Die Pumpgrenze verschiebt sich bei den Drehzahlen von 80 und 85 % nicht signifikant.
Zu kleineren Drehzahlen und bei 90 % jedoch ergibt sich eine verringerte Pumpgrenze
von 2 % (berechnet nach Δπ stall = π 1.7mm /π nom − 1). Ein Ansatz für die Erklärung der
Verschiebung der Pumpgrenze ist die erhöhte Inhomogenität der Strömung am Diffusor-
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