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Ladungszustände q. Die Wirkungsquerschnitte werden mit zwei semiempirischen Formeln verglichen. Während bei der Doppelionisation noch eine gute bis akzeptable Übereinstimmung gefunden werden konnte, sind bei der Vierfachionisation Abweichungen von bis zu zwei Größenordnungen für die Formel von Fisher et al.[1] zu finden. Die Vorhersage der semiempirische Formel von Bélenger et al.[2] stimmt auch bei höheren Ionisationsgraden meist noch innerhalb ihres Fehlerfaktors mit den gemessenen Werten überein. [1] V. Fisher, Y. Ralchenko, A. Goldgirsh, D. Fisher, Y. Maron, J. Phys. B28, 3027 (1995) [2] C. Bélenger, P. Defrance, E. Salzborn, V.P. Shevelko, H. Tawara, D.B. Uskov, J. Phys. B30, 2667 (1997) A 9.18 Di 14:00 Schellingstr. 3 Dielektronische Rekombination lithiumähnlicher B 2+ Ionen — •Sebastian Böhm 1 , Alfred Müller 1 , Wei Shi 1 , Ronald Phaneuf 2 , Mike Fogle 3 , Stojan Madzunkov 3 und H˚akan Danared 4 — 1 Institut für Kernphysik, Justus-Liebig-Universität, Gießen — 2 Department of Physics, University of Nevada, Reno — 3 Stockholm University, SCFAB, Fysikum, Stockholm — 4 Manne Siegbahn Laboratory, Stockholm Im Rahmen systematischer Untersuchungen der dielektronischen Rekombination (DR) lithiumähnlicher Ionen wurde die DR von B 2+ am Schwerionenspeicherring CRYRING untersucht. Die mit der 2s → 2p Anregung assoziierten 1s 2 2p nl Resonanzen wurden bis zur Seriengrenze bei 6 eV gemessen. Außerdem wurde die zur K-Schalen-Anregung gehörende 1s2s 2 2p-Resonanz bei ≈ 172 eV spektroskopiert. Letztere eignet sich für einen Vergleich mit experimentellen Ergebnissen zur Photoionisation (PI) einfach geladener B + Ionen, die an der Advanced Light Source in Berkeley von Müller et al. erzielt wurden [1]. Bei der PI von B + wird die 1s2s 2 2p-Resonanz als Zwischenzustand angeregt, der über Autoionisation in den B 2+ (1s 2 2s) Grundzustand zerfällt. Der Wirkungsquerschnitt von PI und DR sind über das Prinzip des detaillierten Gleichgewichts verknüpft [2], das hier für einen wechselseitigen Konsistenzcheck von PIund DR-Messungen herangezogen werden kann. [1] A. Müller et al., unveröffentlicht. [2] S. Schippers et al., Phys. Rev. Lett. 89, 193002 (2002). A 9.19 Di 14:00 Schellingstr. 3 Bildung und Zerfall hohler Ionen bei der Dreifachionisation von B + durch Elektronenstoß — •Jörg Jacobi, Holger Knopp, Stefan Schippers und Alfred Müller — Institut für Kernphysik, Justus-Liebig-Universität, Gießen Bei der Dreifachionisation von B + sind zwei unterschiedliche Reaktionskanäle möglich. Der erste ist die direkte Ionisation der 3 äußersten Elektronen. Der zweite Prozess läuft über die Bildung eines hohlen Ions durch die gleichzeitige Entfernung von zwei K-Schalen-Elektronen ab. Dieses hohle Ion zerfällt im folgenden durch Auger-Emission eines weiteren Elektrons, so dass ein B 4+ -Ion entsteht. Die Wirkungsquerschnitte sind aufgrund der Wechselwirkung von nur 3 Elektronen bei der indirekten Ionisation größer als bei der direkten, wo 4 Elektronen miteinander wechselwirken müssen, und steigen bis zu einem Wert von 7 × 10 −22 cm 2 an. Der Vergleich mit dem Wirkungsquerschnitt für K- Schalen-Doppelionisation von B 3+ , der die gleiche Energieabhängigkeit aufweist, zeigt, dass die Bildung eines hohlen Borions tatsächlich stattfindet. Die Untersuchung der Elektronenstoßionisation von B + wurde an einer Apparatur mit gekreuzten Ionen- und Elektronstrahlen durchgeführt. Die Wirkungsquerschnitte der Dreifachionisation von B + wurden in einem Energiebereich zwischen 400 eV und 1000 eV gemessen. Die Einsatzschwelle für die Bildung von hohlen Ionen wurde im Bereich von 507 eV beobachtet. Dies ist auch die Schwelle für die K-Schalen- Doppelionisation. A 9.20 Di 14:00 Schellingstr. 3 Dynamic Screening der 3C-Wellenfunktion bei (e,3e) an Helium — •Jens Robin Götz 1 , Michael Walter 2 und John Briggs 1 — 1 Physikalisches Institut der Universität Freiburg, Hermann-Herder-Str. 3, D - 79104 Freiburg — 2 University of Jyväskylä, PL 35 (YFL), Finland Durch die Verwendung von dynamic screening bei einer 3C- Wellenfunktion für die Beschreibung des Endzustands von (e,3e) an Helium werden Drei-Teilchen-Effekte berücksichtigt, die besonders im Bereich der Ionisationsschwelle nicht vernachlässigt werden können. Die so erhaltenen theoretischen Vorhersagen stimmen im Rahmen der ersten Bornschen Näherung, bei der die Wechselwirkungen zwischen dem ursprünglichen Projektil im Endkanal mit dem restlichen System 16 vernachlässigt werden, sehr gut mit dem Experiment (Dorn et al 2001 Phys. Rev. Lett. 86 3755-58) überein. Es wird ferner untersucht, ab welcher Energie der Sekundärelektronen die Auswirkung des dynamic screening verschwindet. A 9.21 Di 14:00 Schellingstr. 3 Berechnung zustandsselektiver Einfang-Wirkungsquerschnitte für p-Ar Stöße — •Tom Kirchner 1 , Marko Horbatsch 2 , Matthias Keim 3 und Hans Jürgen Lüdde 3 — 1 Institut für Theoretische Physik, TU Clausthal, Leibnizstraße 10, 38678 Clausthal-Zellerfeld — 2 Department of Physics and Astronomy, York University, Toronto, Ontario, Canada M3J 1P3 — 3 Institut für Theoretische Physik, Johann Wolfgang Goethe-Universität, Robert-Mayer-Straße 8, 60054 Frankfurt Das Stoßsystem p-Ar wird im Rahmen eines unabhängigen Teilchenmodells basierend auf den Konzepten der zeitabhängigen Dichtefunktionaltheorie untersucht. In diesem Beitrag konzentrieren wir uns auf schalen- und zustandsselektiven Einfang nach H(K, L, M) und vergleichen unsere Ergebnisse mit Experimenten und einer kürzlich publizierten Rechnung, die auf einer Modellpotential-Beschreibung des Argonatoms und einer Zweizentren-Entwicklung der aktiven Orbitale beruht. Im Gegensatz zu dieser Rechnung ist die von uns verwendete Basis Generator Methode in der Lage, die Konkurrenz zwischen Einfang und Ionisation, sowie die quasimolekulare Dynamik in langsamen Stößen zu beschreiben. In der Tat finden wir eine wesentlich bessere Übereinstimmung mit den experimentellen Daten. A 9.22 Di 14:00 Schellingstr. 3 Umladung und Ionisation in Stößen zwischen mehrfach geladenen Edelgasionen — •A. Diehl 1 , H. Bräuning 1 , R. Traßl 1 , A. Theiß 1 , H. Kern 1 , E. Salzborn 1 und L.P. Presnyakov 2 — 1 Institut für Kernphysik, Strahlenzentrum, Leihgesterner Weg 217, 35392 Gießen — 2 Lebedev Physical Institute, Leninsky Prospect 53, 117924 Moscow, Russia Mit Hilfe eines Experiments mit gekreuzten Ionenstrahlen untersuchten wir die Reaktionen zwischen zwei identischen, mehrfach geladenen Edelgasionen X = Ar, Kr und Xe. Wir haben die totalen Wirkungsquerschnitte für Ladungstransfer, X 2+ +X 2+ −→ X + +X 3+ , und Ionisation, X 2+ +X 2+ −→ X 2+ +X 3+ +e − , für Schwerpunktsenergien von 10 bis 90 keV gemessen. Die Querschnitte steigen deutlich mit der Kollisionsenergie an und liegen im Bereich von 10 −16 cm 2 . Ein Vergleich mit bereits vorhandenen Daten für X q+ +X q+ , q=3, 4 wird hergestellt. Von besonderem Interesse sind unsere Daten bei der Abschätzung von Teilchenverlusten in Speicherringen durch ”intra–beam”– Stöße. A 9.23 Di 14:00 Schellingstr. 3 K-shell photoionization of multiply charged boron and carbon ions — •A. Müller 1 , S. Schippers 1 , R. A. Phaneuf 2 , A. Aguilar 2,3 , S. Scully 2 , E. Emmons 2 , M. Gharaibeh 2,3 , A. S. Schlachter 3 , J. D. Bozek 3 , C. Cisneros 4 , and B. M. McLaughlin 5 — 1 Justus-Liebig-Univ., Giessen — 2 Univ. of Nevada, Reno, USA — 3 Advanced Light Source - ALS, Berkeley, USA — 4 UNAM, Cuernavaca, Mexico — 5 Queen’s Univ., Belfast, UK K-shell photoexcitation of B 1+ , B 2+ , and C 3+ ions has been studied in a photon-ion merged-beams experiment at the ALS. Absolute cross sections and resonance strengths for photoionization were measured. Lifetimes of the most strongly contributing intermediate highly excited states could be determined from the natural widths of resonances by exploiting the available experimental energy resolution of up to E/∆E=20 000 in the present range of interest. The results compare well with R-matrix calculations and with experimental data obtained for the time-reversed processes of photorecombination of ions, such as e+B 3+ → B 2+ + hν. The present work improves the accuracy of known level energies by about one order of magnitude. On the basis of detailed balance it shows the consistency of experimental data obtained by completely different techniques at a synchrotron light source and at heavy-ion storage rings. A 9.24 Di 14:00 Schellingstr. 3 Doppel hoch angeregte Zustände von Helium: Winkelaufgelöste partielle Wirkungsquerschnitte — •A. Czasch 1 , M. Schöffler 1 , S. Schössler 1 , T. Jahnke 1 , M. Hattass 1 , Th. Weber 1 , M. Weckenbrock 1 , J. Titze 1 , C. Wimmer 1 , A. Staudte 1 , S. Kammer 1 , S. Voss 1 , R. Grisenti 1 , R. Dörner 1 , H. Schmidt-Böcking 1 , J.M. Rost 2 , C. Liu 2 und T. Schneider 2 — 1 Institut für Kernphysik der J.W.Goethe Universität, August-Euler-Str. 6, 60486 Frankfurt am Main — 2 Max-Planck-Institut für Physik komplexer Systeme, 01187 Dresden
Die Einfachphotoionisation von Helium dicht unterhalb der Doppelionisationsschwelle ist von besonderem Interesse, da in diesem Bereich Signaturen von Quantenchaos (Ericson-Fluktuationen) erwartet werden. Durch Absorbtion eines Photons kann Helium in einen doppelt angeregten Zustand versetzt werden, der u.a. durch Elektronenemission zerfallen kann. Wir haben die COLTRIMS-Technik modifiziert und erfolgreich auf die Spektroskopie dieser niederenergetischen Elektronen angewendet. Dabei wurden die kinetischen Energien und Emissionsrichtungen mit einer Raumwinkelakzeptanz von 4π gemessen. Anhand der kinetischen Energie kann auf die Hauptquantenzahl des zurückbleibenden He + (n)-Zustandes rückgeschlossen werden. Dadurch ist die Messung partieller Wirkungsquerschnitte möglich. Die Messungen wurden am Berliner Synchrotron BESSY II durchgeführt. Sie decken einen Bereich der Photonenergie von 78.15 eV bis 78.88 eV - d.h. bis dicht unterhalb der Doppelionisationsschwelle bei 79.0 eV - ab. Dabei konnten die partiellen Wirkungsquerschnitte bis n=15 und Winkelverteilungen bis n=11 mit hoher Genauigkeit gemessen werden. A 9.25 Di 14:00 Schellingstr. 3 Vollständig differentielle Wirkungsquerschnitte der Photodoppelionisation von Helium 100 eV und 450 eV über der Doppelionisationsschwelle — •Alexandra Knapp 1 , A. Kheifets 2 , I. Bray 3 , Th. Weber 1 , A.L. Landers 4 , S. Schössler 1 , T. Jahnke 1 , J. Nickles 1 , S. Kammer 1 , O. Jagutzki 1 , L.Ph.H. Schmidt 1 , T. Osipov 5 , J. Rösch 1,6 , M.H. Prior 6 , H. Schmidt-Böcking 1 , L. Cocke 5 und R. Dörner 1 — 1 Institut für Kernphysik, Universität Frankfurt, Germany — 2 Research School of Physical Sciences and Engineering, Australian National University Canberra, Australia — 3 Centre for Atomic, Molecular and Surface Physics, Murdoch University, Australia — 4 Dept. of Physics, Western Michigan Univ., Kalamazoo, USA — 5 Dept. of Physics, Kansas State Univ., Cardwell Hall, USA — 6 Lawrence Berkeley National Lab., Berkeley, USA Wir haben vollständig differentielle Wirkungsquerschnitte (FDCS) für die Photodoppelionisation von Helium bei einer Energie von 100 eV und 450 eV über der Doppelionisationsschwelle mit der COLTRIMS- Technik gemessen. Das Poster geht sowohl auf die Gemeinsamkeiten als auch auf die Unterschiede zwischen den FDCS für verschiedenen Energieaufteilungen auf die beiden Elektronen bei den zwei verschiedenen Überschussenergien ein. Auch wird unter anderem der Verlauf des Zirkularen Dichroismus für die beiden Überschussenergien und die gerade und ungerade Amplitude und deren relative Phase zueinander präsentiert. A 9.26 Di 14:00 Schellingstr. 3 Charge state distributions after K-shell photoionization of K and Ar atoms — •Ralf Schriel 1,2 , K. Cole 1,2 , M. Hertlein 1 , A. Belkacem 1 , B. Feinberg 1 , J. Maddi 1 , M. Prior 1 , and R. Dörner 2 — 1 Lawrence Berekeley Labratory, Berkeley, CA 94720 USA — 2 Institut für Kernphysik der Johann Wolfgang Goethe-Universtät, Frankfurt am Main We have investigated K-shell photoionization of Ar and K at the Advanced Light Source to unravel the effect of the 4s electron of K on the relaxation of the K-shell hole. We measured the charge state distribution as a function of photon energy as it is varied across the respective K-edges of both atoms. Both Ar and K exhibit a very similar mean charge state after the interaction with the photons, with 4+ being the most probable charge state. However our first analysis shows a markedly different envelope of the charge state distribution. We will present the ratio of probabilities Ar q+ /K q+ for each charge state q as a function of the x-ray energy normalized to the K-edge energy of each atom. A 9.27 Di 14:00 Schellingstr. 3 Fragment Distributions From the Photo-ionization and Dissociation of Aligned H2 and D2 Molecules — •Lutz Foucar 1,2 , M. H. Prior 1 , M. Schöffler 2 , L. Ph. H. Schmidt 2 , R. Dörner 2 , H. Schmidt-Böcking 2 , A. Landers 3 , T. Osipov 3 , E. P. Benis 3 , and C. L. Cocke 3 — 1 Lawrence Berkeley Nat. Lab, California, USA — 2 Institut für Kernphysik der J. W. Goethe-Universität Frankfurt am Main — 3 Kansas State University, USA The angular distributions of photoelectrons in the molecular frame have been measured for processes leading to the single ionization and dissociation of H2 and D2 molecules. Linearly polarized photons ranging in energy from 27 to 60 eV were used at Beamline 9.3.2 of the LBNL Advanced Light Source in conjunction with the ion-electron coincident momentum spectroscopic technique (COLTRIMS) . Energy correlation spectra, between the heavy fragments and the photoelectron, reveal dou- 17 bly excited and direct-ionization channels that lead to neutral atoms (H or D) in ground or excited states. Coincident measurements of the momenta of the heavy particles and the electron allow resolution of these states. A large isotope effect is observed in the energy correlation between the fragment kinetic energy release and the electron energy when exciting the dominent Q1 autoionizing channel near 30 eV photon energy. At 36 eV photon energy, the electron angular distributions in the molecular frame, for chosen alignments of the molecular axis with respect to the light polarization axis, vary substantially for the different ionization pathways (direct or autionizing) leading to the H or D(n=1) final state. A 9.28 Di 14:00 Schellingstr. 3 Messungen der Isotopieverschiebung von 7,8,9 Li mittels Zwei – Photonen – Spektroskopie — •Guido Ewald 1 , Bruce Bushaw 2 , Andreas Dax 3 , Agnieszka Gluzicka 4 , Reinhard Kirchner 1 , Wilfried Nörtershäuser 5 , Rodolfo Sanchez 1 , Gordan W. F. Drake 6 , H.-Jürgen Kluge 1 , Thomas Kühl 1 und Claus Zimmermann 5 — 1 GSI Darmstadt — 2 PNNL, Richland, USA — 3 PSI, Villingen, Switzerland — 4 Department of Physics, Warsaw University, Poland — 5 Physikalisches Institut, Universität Tübingen — 6 University Windsor, Kanada Der Ladungsradius der radioaktiven Lithiumisotope 8,9 Li wurde über die Messung der Isotopieverschiebung im 2 2 S1/2 → 3 2 S1/2 Zwei– Photonen–Übergang bestimmt. Voraussetzung dafür war die Berechnung des Masseneffektes mit einer Genauigkeit von 5 × 10 −6 [1]. Die Differenz des berechneten Wertes und dem Resultat der Messung entspricht dem Feldeffekt, der proportional zum Ladungsradius ist. Um die notwendige Genauigkeit von 200 kHz zu erreichen, wurde die Frequenz des 2 2 S1/2 → 3 2 S1/2 der verschiedenen Isopope relativ zu einer Jodreferenz gemessen. Die aufgrund der kleinen Produktionsraten erforderliche Effizienz von ca. 10 −4 wurde durch zweifach-resonante Vier–Photonen– Laserionisation mit nachfolgendem massenspektrometrischem Nachweis erreicht. Dabei musste ein optischer Resonator eingesetzt werden, um eine effiziente Anregung des Zweiphotonenüberganges zu gewährleisten. Die Messungen fanden am Online Massenseparator der GSI in Darmstadt statt. [1] Yan and Drake, Phys. Rev. A 61 022504 (2000), Phys. Rev. A 66 042504 (2002) A 9.29 Di 14:00 Schellingstr. 3 Optische Spektroskopie an Fermium (Z = 100) — •A. Dretzke 1 , R. Horn 1 , H. Backe 1 , K. Eberhardt 2 , S. Fritzsche 3 , R.G. Haire 4 , T. Kolb 1 , W. Lauth 1 , M. Sewtz 1 , P. Thörle 2 und N. Trautmann 2 — 1 Institut für Kernphysik, Universität Mainz — 2 Institut für Kernchemie, Universität Mainz — 3 Fachbereich Physik, Universität Kassel — 4 Oak Ridge National Laboratory, Oak Ridge, USA Zur optischen Spektroskopie an Fermium (Z=100) wurden 1,9 ng 255 Fm mit einer Halbwertszeit von 20,1 h im Hochflussreaktor HFIR am ORNL, Oak Ridge, erbrütet. Durch Widerstandsheizen bei 1000 ◦ C wurde Fermium in das umgebende Puffergas atomar freigesetzt, mit einer Excimer-Farbstofflaser Kombination resonant ionisiert, die Ionen mit elektrischen Feldern auf eine Düse fokussiert und mit dem Puffergas ausgespült. Hinter einer differentiellen Pumpstrecke wurden die Ionen massenselektiv nachgewiesen. Mit einem schmalbandigen Laser der spektralen Halbwertsbreite ∆ν=1,2 GHz wurden zunächst die in einem früheren Experiment bei den Wellenzahlen (25099,8±0,2) und (25111,8±0,2) cm −1 gefundenen atomaren Resonanzen [1] mit verbesserter Auflösung ver- messen. Ausgehend von der Klassifizierung der angeregten Niveaus als 5f127s7p 5Io 6 und 5Go 6 Terme und der bekannten Grundzustandskonfigu- wurden die Hyperfeinkonstanten dieser Übergänge un- ration 5f127s2 3He 6 tersucht. Mit breitbandigen Lasern wurde nach drei erwarteten optischen Übergängen um 27500 cm−1 mit großen Einstein-Koeffizienten von ca. 3·108 /s gesucht und in einem Wellenzahlenbereich von 27100 bis 28400 cm−1 fünf weitere Linien gefunden. Gefördert durch BMBF (06MZ169I). [1] M. Sewtz et al., Phys. Rev. Lett. 90, 163002 (2003). A 9.30 Di 14:00 Schellingstr. 3 Photoionisation der B + -Valenzschale: Experiment und Theorie — •S. Schippers 1 , A. Müller 1 , B. M. McLaughlin 2 , A. Aguilar 3 , C. Cisneros 4 , E. D. Emmons 3 , M. F. Gharaibeh 3 und R. A. Phaneuf 3 — 1 Justus-Liebig-Universität, 35392 Gießen — 2 Queen’s University, Belfast BT7 1NN, UK — 3 University of Nevada, Reno, Nevada 89557, USA — 4 UNAM, Cuernavaca 62131, Mexcio An der Photon-Ion Apparatur [1] der Advanced Light Source in Berkeley wurden absolute Wirkungsquerschnitte für die Photoionisation (PI)
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