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Littman-Aufbaus mit dem Prinzip der Rückkopplung von einem externen Resonator Hollberg − Laser. Anders als die bisher veröffentlichten Systeme wird hier der externe Resonator über die erste Beugungsordnung des Gitters angekoppelt. Die Untersuchungen zeigen, dass die Wahl einer geeigneten Resonatorgeometrie von entscheidender Bedeutung für einen stabilen Betrieb des Lasers ist. Mit dem hier vorgestellten Lasersystem konnte eine Durchstimmbarkeit von 36 nm bei einer Zentralwellenlänge von 852 nm erreicht werden. Der kontinuierliche Durchstimmbereich betrug mehr als 45 GHz. Das Lasersystem lässt sich ähnlich zuverlässig wie ein Gitterlaser betreiben, erreicht dabei aber die von Hollberg-Lasern bekannten niedrigen Linienbreiten. Eine Beat-Messung mit einem Hollberg- Laser ergab eine Kurzzeit-Linienbreite für das Spektrum des Beat-Signals von 60kHz; diese Linienbreite war durch Frequenzrauschen bei Fourier- Komponenten akustischer Frequenzen bestimmt. Q 19.5 Di 14:00 Schellingstr. 3 Scaling the single mode output power of tapered amplifier lasers by coherent addition — •Rudolf Neuhaus, Marvin Kurz, Frank Lison, and Wilhelm Kaenders — TOPTICA Photonics AG, Fraunhoferstr. 14, 82152 Martinsried/München We describe a laser system in which the output of two tapered amplifier systems is coherently added. The tapered amplifiers are seeded by a common grating stabilized external cavity diode laser, generating two beams with identical properties (single mode, narrow linewidth, low noise) and similar beam profile. Their coherent addition requires the measurement of and control over the relative phase between them. The coherent addition is realized using two orthogonal [1] as well as two identical polarizations and both approaches are compared. Control over the relative phase can be attained with a piezo mounted beam combiner as well as frequency and/or current modulation of the master or one of the two amplifiers. The coherent addition of two orthogonally polarized beams proved to be the most practical and efficient method resulting in a combined beam that holds up to 1.9 times the power of a single beam. Behind a single mode fiber even more than twice the power of a single fiber coupled tapered amplifier system is achieved. A very high degree of coherence is maintained (γ = 0.969). Using the latest generation of tapered amplifier chips, an output power of more than 2 W can be reached by maintaining a high beam quality (M 2 ≤ 1.3). Being scalable, this approach enables higher power laser sources with the same favourable properties. [1] Singer et al., Opt. Comm. 218, 371-377 (2003) Q 19.6 Di 14:00 Schellingstr. 3 A Raman laser system for the Rb-87 D2 line — •Jochen Kronjäger, Michael Erhard, Holger Schmaljohann, Kai Bongs, and Klaus Sengstock — Institut f. Laserphysik, Luruper Chaussee 149, D-22761 Hamburg Q 20 Poster Ultrakurze Lichtimpulse Raman transitions are a powerful tool for probing and manipulating atoms and molecules. In our Rb spinor BEC experiment, we apply Raman transitions for coherent population transfer between the hyperfine ground states. A Raman transition requires a bichromatic coherent light field, i.e. two lasers with a certain frequency offset but fixed phase relationship [1]. Our Raman laser system consists of two extended cavity diode lasers: one (the master) runs free or can be frequency stabilized by standard spectroscopic techniques, the other one (slave) is phase stabilized at a frequency offset of about 6.8 GHz relative to the master. The fixed phase relationship between the two is maintained by an optical phase locked loop (OPLL) comprising three steps of phase detection: a fast photodiode, a microwave mixer and a digital phase/frequency discriminator (PFD). The monotonic response of the PFD provides an extended capture range of the servo loop (+/-10 MHz). The Raman laser systems has been used to measure a mixed spin channel Feshbach resonance of Rb-87 [2]. Future plans include coherent coupling of the F=2 (antiferromagnetic) and F=1 (ferromagnetic) states of a spinor condensate and the preparation of filled solitons. [1] M. Prevedelli et al., Appl. Phys. B 60, 241-248 (1995) [2] M. Erhard et al., cond-mat/0309318 (2003) Q 19.7 Di 14:00 Schellingstr. 3 Random-Lasertätigkeit in laserablatierten ZnO Schichten — •Michael Esselborn, Sandra Börner, V. Narajanan, Christoph Bauer und Wolfgang Schade — Institut für Physik und Physikalische Technologien, TU-Clausthal Zinkoxid Schichten mit einer Dicke zwischen 1 und 5 µm werden durch Laserablation bei 308 nm in einer Sauerstoffatmosphäre auf geheizten Substraten hergestellt. Eine Verschiebung der Bandkante auf 3.87 eV wird durch Dotieren mit 10% Aluminium erreicht. Als Substratmaterialien werden Quarz und Saphir verwendet. Die Qualität der hergestellten ZnO Schichten wird topographisch durch AFM und spektroskopisch durch NSOM charakterisiert. Eine Optimierung der Oberflächenbeschaffenheit wird durch Laserablation mit Femtosekundenpulsen erzielt. Alternativ werden ZnO Nanodrähte über einen VLS (Vapor- Liquid-Solid) Mechanismus hergestellt. Erste Ergebnisse zur Random- Lasertätigkeit und zur Erzeugung von laserinduzierten DFB Strukturen in diesem Material werden vorgestellt und diskutiert. Zeit: Dienstag 14:00–16:00 Raum: Schellingstr. 3 Q 20.1 Di 14:00 Schellingstr. 3 Charakterisierung hochintensiver Laserpulse — •Friederike Ewald, Heinrich Schwoerer und Roland Sauerbrey — Institut für Optik und Quantenelektronik, Friedrich-Schiller-Universität Jena, Max-Wien-Platz 1, 07743 Jena Wir stellen unseren Hochintensitätslaser vor. Die erreichbare Spitzeninstensität beträgt gut 10 20 W/cm 2 bei einer Pulsdauer von 70 − 80 fs, einer Pulsenergievon 700 mJ (1200 mJ vor der Komprimierung) und einer Fokusfläche von 5 µm 2 . Die Diagnostik zur Charakterisierung solch hochintensiver Laserpulse umfaßt eine Pulsdauermessung und eine Vorpulsmessung mit hoher Dynamik, sowie eine Messung der Verkippung der Pulsfront, eine Energiemessung im Fokus und eine Messung der Fokusgröße. Diese Methoden werden detailliert vorgestellt. Wir diskutieren kurz einige Anwendung eines solchen Lasers, für die Erzeugung hochenergetischer Elektronen, Bremsstrahlung und lasergetriebener Kernreaktionen. Q 20.2 Di 14:00 Schellingstr. 3 Dispersionsmessung an optischen Komponenten — •Michael Böhm, Martin Stratmann und Fedor Mitschke — Fachbereich Physik, AG Optik, Universität Rostock, 18055 Rostock, Universitätsplatz 3 96 Für die Erzeugung und Anwendung von ultrakurzen Lichtimpulsen ist die Kenntnis der Dispersion wichtig, da diese zu einer zeitlichen Verbreiterung der Wellenpakete führt. Wir haben verschiedene Meßverfahren untersucht, mit denen man die Dispersion von optischen Komponenten bestimmen kann. Mehrere Varianten von Weißlichtinterferometern werden vorgestellt und diskutiert. Die Meßmethoden wurden auf verschiedene optische Komponenten angewendet, wie z. B. Kristalle, Spiegel, Resonatoren und Glasfasern verschiedenen Typs. Q 20.3 Di 14:00 Schellingstr. 3 Gezielte Beeinflussung der Pulsdauer bei synchron gepumpten OPOs. — •Martin Stratmann und Fedor Mitschke — Fachbereich Physik, Universität Rostock, 18051 Rostock Die Pulsdauer von synchron gepumpten Lasern wurde vor ein paar Jahren [1,2] systematisch untersucht und durch ein einfaches Modell beschrieben. Es konnte gezeigt werden, dass sie im Wesentlichen durch zwei Zeitskalen bestimmt wird: einerseits die Pumppulsdauer τp, andererseits die Filterzeit τf = 1/ωc, die sich aus der Bandbreite des gepumpten Resonators ωc ergibt und die durch selektive Elemente beeinflusst wird. Dieses Modell wurde auf eigene Messungen sowie Literaturberichte zahlreicher Autoren an etlichen verschiedenen Lasern in der Literatur angewendet und lieferte eine bessere Übereinstimmung als frühere Modelle. Direk-
te Messungen an synchron gepumpten OPOs waren allerdings zu der Zeit nicht möglich. Dies wird jetzt nachgeholt; Parameter eines synchron gepumpten OPOs werden variiert und jeweils die Ausgangspulsdauer registriert. Auch hier entspricht die gemessene Abhängigkeit dem nach dem Modell erwarteten Verhalten. [1] F. Mitschke et. al. Appl. Phys. B 62, 375-379 (1996). [2] U. Morgner et. al. Appl. Phys. B 66, 145-152 (1998). Q 20.4 Di 14:00 Schellingstr. 3 Generation of ultrashort laser pulses at 1 kHz repetition rate with 7 mJ pulse energy using a liquid nitrogen cooled Ti:Sapphire amplifier system — •M. Silies, J. Kutzner, G. Tsilimis, J. Brockkamp, and H. Zacharias — Physikalisches Institut, Westfälische Wilhelms-Universtität, Münster, Wilhelm-Klemm-Str. 10, 48149 Münster We report on the development of a compact, table-top laser source at 1 kHz repetition rate based on Ti:Sapphire with a pulse energy of 7 mJ as a tool to generate hard x-rays as well as High Harmonics. The set-up consists of a commercially available oscillator-amplifier CPA system and a second multipass amplifier with the Ti:Sapphire crystal cooled by liquid nitrogen to 93 K to increase the thermal conductivity and therefore avoid the thermal lens formed by the pumping lasers. The output energy of 7 mJ was obtained while pumping the crystal with total 40 W of two frequency doubled Nd:YLF lasers. The following pulse compressor consists of two triple-prism sequences, compressing the stretched laser pulses to nearly transform-limited 45 fs pulses. The performance of the nitrogen cooled amplifier concerning pulse duration and pulse energy is discussed and compared to theoretical calculations. Q 20.5 Di 14:00 Schellingstr. 3 Characterization of an ultrashort pulse Ti:Sapphire laser system with a high, variable repetition rate — •Jana Hüve, Thorben Haarlammert, and Helmut Zacharias — Physikalisches Institut, Westfälische Wilhelms-Universität, 48149 Münster We constructed a Ti:Sapphire oscillator-amplifier system with a high, variable repetition rate. Usually such systems are operated at a fixed repetition rate, often about 1kHz. In our system the repetition rate is adjustable between 5 and 40kHz due to cavity dumping of the oscillator. The amplifier is a multipass system with 8–12 passes with a liquid nitrogen cooled crystal. A frequency doubled Nd:YAG laser with an average power of up to 70W pumps the amplifier. In order to characterize the amplifier system, we measured pulse duration, frequency spectrum, and amplification factor. The latter was examined depending on the width of the oscillator spectrum, the foci of pump and oscillator beam, and was compared at one and two passes of the pump beam. Effects limiting the amplification were investigated by stretching the oscillator pulses in time to different durations. Q 20.6 Di 14:00 Schellingstr. 3 Parameterabhängigkeit der CEO-Frequenz von Femtosekundenlasern — •Hartmut Gimpel, Alexander Killi und Uwe Morgner — Max-Planck Institut für Kernphysik, Saupfercheckweg 1, 69117 Heidelberg Seit einiger Zeit läßt sich die Feldwiederholrate (CEO-Frequenz) von ultrakurzen Laserpulsen sowohl messen als auch stabilisieren, und das Konzept findet verbreitete Anwendung in vielen Gebieten der Physik. Wir präsentieren die Ergebnisse analytischer Berechnungen zur Parameterabhängigkeit der CEO-Frequenz eines prismenlosen Femtosekunden-Lasers. Die Rechnungen basiert auf Solitonen- Störungsrechnung im Rahmen des Mastergleichungs-Formalismus. Die Berechnungen werden den Messergebnissen an einem sub-20fs Titan-Saphir-Laseroszillator mit f-2f Interferometer gegenüber gestellt. Q 20.7 Di 14:00 Schellingstr. 3 Modengekoppelte Hochenergie-Laseroszillatoren — •Sebastian Dewald und Uwe Morgner — Max-Planck-Institut für Kernphysik Modengekoppelte Laserresonatoren mit langen Kavitäten sind für die Erzeugung von ultrakurzen Laserpulsen mit hohen Spitzenleistungen von großem Interesse. Dabei ist die Resonatorumlaufzeit direkt proportional zur ausgekoppelten Pulsenergie/Spitzenleistung. Durch eine geschickte Anordnung zweier Hohlspiegel lässt sich ein Laserarm in einem linearen Resonator leicht um einige zehn Meter verlängern ohne das Strahlprofil im aktiven Lasermedium im Vergleich zu einem Laser mit Standardresonator zu verändern. Mit geeigneter Dispersionsverteilung durch spezielle 97 dispersive Spiegel können aus einem Ti:Saphir-Oszillator Pulsdauern unter 50 fs mit einer Pulsspitzenleistung über 3 MW demonstriert werden. Q 20.8 Di 14:00 Schellingstr. 3 Formung von Pulsen mit oktavbreiten Spektren mittels eines Prismen-LCD-Pulsformers — •Thomas Binhammer 1 , Eva Rittweger 1 , Richard Ell 2 und Uwe Morgner 1 — 1 MPI für Kernphysik, Heidelberg — 2 Massachusetts Institute of Technology, Cambridge Die Erzeugung ultrakurzer Laserpulse mit oktavbreiten Spektren und deren Verwendung in Experimenten erfordert eine genaue Kontrolle der Dispersion. Das ideale Werkzeug hierzu ist ein Pulsformer, der mit Hilfe eines Flüssigkristalldisplays eine unabhängige Einstellung der verschiedenen Dispersionsordnungen ermöglicht. Zur räumlichen Aufspaltung der Spektralkomponenten verwenden wir hochbrechende Prismen, da bei Gittern die Ordnungen bei oktavbreiten Spektren überlappen und außerdem die Beugungseffizienzen bei dieser hohen Bandbreite relativ gering sind. Dieses Problem tritt bei Prismen nicht auf, allerdings muss nun deren Materialdispersion kompensiert werden. Der Verlauf der spektralen Phase kann durch Anlegen einer geeigneten Spannungsfunktion an den LCD-Modulator optimiert werden. Ziel ist es, den mittels des SPIDER-Verfahrens gemessenen spektralen Phasenverlauf auszugleichen, und damit Fourier-limitierte Pulse einer Dauer unter 5 fs direkt aus dem Laser zu verwirklichen. Q 20.9 Di 14:00 Schellingstr. 3 Dual pulse femtosecond laser induced breakdown spectroscopy — •Tobias Witting 1,2 , Makis Bakarezos 2 , Demetrios Anglos 2 , and Costas Fotakis 2 — 1 Physikalisches Institut, Wesftälische Wilhelms-Universität, Münster, Germany — 2 Institute of Electronic Structure and Laser, Foundation for Research and Technology - Hellas, Heraklion, Greece A XeCl pumped, frequency doubled distributed feedback dye laser system with a KrF amplifier providing 450 fs pulses at 248 nm was used to generate a plasma from different metal targets (Al, Mg, Cu) under ambient and high-vacuum conditions. The optical emission from the plasma was monitored by an imaging spectrograph equipped with an i-CCD detection system. Plasma temperature and degree of ionization determined from the LIBS spectra were monitored on an ultrafast timescale by means of double pulse sequences with varying pulse energy ratios and time delays. Besides an overall intensification of the optical emission an enhancement of ionization was observed. Q 20.10 Di 14:00 Schellingstr. 3 Laserinduzierte Transmutation von 129 I — •Friederike Ewald 1 , Heinrich Schwoerer 1 , Joseph Magill 2 , Jean Galy 2 , Roland Sauerbrey 1 und Roland Schenkel 2 — 1 Institut für Optik und Quantenelektronik, Friedrich-Schiller-Universität Jena, Max-Wien-Platz 1, 07743 Jena — 2 Europäische Kommission, Joint Research Center, Institut für Transurane, Postfach 2340, 76125 Karlsruhe Mit Kurzpulslasern, die Intensitäten von über 10 19 W/cm 2 erreichen, können Elektronen auf relativistische Energien beschleunigt, sowie MeV Bremsstrahlungsphotonen erzeugt werden. Diese hochenergetischen Photonen sind in der Lage, Kernreaktionen wie beipielsweise Spaltung oder die Emission eines Neutrons zu induzieren. Am Beispiel des radioaktiven Isotops 129 I zeigen wir, daß es möglich ist, mit Lasern quantitative Kernphysik zu betreiben. Der bislang unbekannte Wirkungsquerschnitt der (γ,n)-Reaktion von 129 I wurde zu 200 +100 −100 mbarn gemessen. 129 I ist ein radioaktives und langlebiges Spaltprodukt, welches in Kernreaktoren entsteht. Über die (γ,n)-Reaktion kann es deaktiviert werden: sein Reaktionsprodukt 128 I zerfällt innerhalb von nur 25 Minuten in das stabile Isotop 128 Xe. Q 20.11 Di 14:00 Schellingstr. 3 20 MeV Temperatur Elektronen Jets — •K.-U. Amthor, B. Liesfeld, H. Schwoerer und R. Sauerbrey — IOQ, FSU Jena Die Wechselwirkung ultrakurzer, hoch intensiver Laserimpulse mit einem Plasma stellt eine vielversprechende Alternative zu konventionellen Teilchenbeschleunigern dar, um relativistische Elektronen und hochenergetische Ionen zu erzeugen. Bei der Wechselwirkung eines auf eine Intensität von mehr als 10 19 W/cm 2 fokussierten Laserimpuls mit einem gepulsten Helium Gasjet (ne = 5 × 10 19 cm −3 ) werden in dem sich durch relativistische Selbstfokussierung bildenden Plasmakanal Elektronen in axialer Richtung auf
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Plenarvortrag PV I Mo 09:00 Aula Qu
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Sensoren im Hinblick auf die Auswah
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Hauptvorträge ATOMPHYSIK (A) Prof.
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Hauptvortrag A I Di 11:00 HS 133 Mu
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sagt eine Kohärenzlänge von ≈ 1
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und Energieeigenwerte semiklassisch
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ejects electrons via barrier supres
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KLL-DR schwerer wasserstoffartiger
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Die Einfachphotoionisation von Heli
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A 10.5 Di 15:30 HS 133 Charge radii
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ist momentan durch den Fehler der R
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werden die Elektronen nacheinander
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Laserpuls [4]. [1] C. J. Joachain,
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tion to Rydberg states (n = 40...
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A 16.6 Do 15:15 HS 133 Nondispersiv
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A 18.3 Do 17:00 HS 133 Mehrfachioni
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Hauptvortrag MS I Mo 11:00 HS 112 N
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Fachsitzungen - Kurzvorträge und P
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präsentiert. MS 3.4 Mo 17:15 HS 11
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addition, one can perform absolute
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MS 7.10 Do 14:00 Schellingstr. 3 Dy
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Hauptvorträge MOLEKÜLPHYSIK (MO)
Seite 45 und 46: Hauptvortrag MO I Di 11:00 HS 332 S
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UP 20 Atmosphäre und Messtechnik D
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