aktualisiertes pdf - DPG-Tagungen

geneous interacting gas [1] and predictions for the correlation properties
can be derived by Bogolubov approximations [2,3].
We present an ab initio numerical method for calculating thermal properties
of a 1D δ-interacting Bose-gas in a trap. Discretizing the system results
in a Bose-Hubbard-like Hamiltonian. The imaginary time evolution
of this Hamiltonian is made computationally accessible by stochastically
factorizing the kinetic energy.
Applying ideas from density-matrix-renormalization-group techniques
to the inhomogenous case allows us to enhance our calculations at low
temperatures. We compare our numerical results to analytic predictions,
covering the whole range from the Gross-Pitaevskii to the Tonks-
Girardeau regime.
[1] E. H. Lieb and W. Liniger, Phys. Rev. 130, 1605 (1963).
[2] D. S. Petrov, G. V. Shlyapnikov, and J. T. M. Walraven, Phys. Rev
Lett. 85, 3745 (2000).
[3] M. Olshanii and V. Dunjko, Phys. Rev. Lett. 91 (2003).
Q 18.6 Di 12:15 HS 225
Bose-Einstein Condensation Temperature of a Homogenous
Weakly Interacting Bose Gas — •Boris Kastening — Institut für
Theoretische Physik, Freie Universität Berlin, Arnimallee 14, D-14195
Berlin
The shift of the transition temperature of a homogenous Bose gas of
particle density n due to a weak interaction, parametrized by the scatter-
ing length a, has the form ∆Tc/T0 = c1an1/3 +[c ′ 2 ln(an1/3 )+c ′′
2 ](an1/3 ) 2 +
· · ·. While c ′ 2 is exactly known, c1 and c ′′
2 depend on critical fluctuations
and have to be determined by non-perturbative methods. We use varia-
tional perturbation theory through seven loops to determine c1 [1] and
the non-perturbative contribution to c ′′
2 [2]. The latter contribution also
provides the only non-perturbative input needed for the corresponding
expansion through second order in an arbitrarily wide harmonic trap.
[1] B.Kastening, Phys.Rev.A 68, 061601(R) (2003) [cond-mat/0303486];
cond-mat/0309060.
[2] B.Kastening, in preparation.
Q 19 Poster Festkörper- und Halbleiterlaser
Q 18.7 Di 12:30 HS 225
Quantum Phase Diagram for Bose Gases — •Axel Pelster 1 ,
Hagen Kleinert 1 , and Sebastian Schmidt 2 — 1 Institut für Theoretische
Physik, Freie Universität Berlin, Arnimallee 14, D-14195 Berlin,
Germany — 2 Department of Physics, Yale University, P.O. Box 208120,
New Haven, CT 06520-8120, USA
We locate the quantum phase transition for a dilute homogeneous Bose
gas in the plane of s-wave scattering length as and temperature T. This
is done by improving a lowest-order result for the thermodynamic potential
with the help of recent high-order perturbative calculations on
the leading shift of the critical temperature due to a weak atomic repul-
sion using variational perturbation theory. The quantum phase diagram
shows a nose above the interaction-free critical temperature T (0)
c , so that
we predict the existence of a reentrant transition above T (0)
c , where an
increasing repulsion leads to the formation of a condensate. Furthermore,
we obtain a similar quantum phase diagram for a bose gas trapped in an
optical lattice as a function of effective scattering length aeff and temperature
T.
[1] H. Kleinert, S. Schmidt, and A. Pelster, cond-mat/0307412
Q 18.8 Di 12:45 HS 225
Phase transition of trapped interacting Bose gases — •Oliver
Zobay, Georgios Metikas, and Gernot Alber — Theoretical
Quantum Physics, Technical University Darmstadt, 64289 Darmstadt,
Germany
We investigate the phase transition of interacting Bose gases in general
power-law traps in the thermodynamic limit. Using Wilson’s energyshell
renormalization and the epsilon-expansion, we evaluate the partition
function for the symmetric gas phase within a renormalization group
framework. Results for the critical temperature are compared to a meanfield
theory for trapped Bose gases. For the special cases of harmonic and
homogeneous traps, we find the RG approach to agree well with existing
results.
Zeit: Dienstag 14:00–16:00 Raum: Schellingstr. 3
Q 19.1 Di 14:00 Schellingstr. 3
Verstärkung von Cr 4+ :Nd 3+ :YAG Microchiplaserpulsen in einem
Yb-Faserverstärker — •Christian Bohling 1 , Claus Romano
1 , Ali Khorsandi 1 , Ulrike Willer 1 , Wolfgang Schade 1 ,
Matthias Reich 2 , Holger Zellmer 2 und Andreas Tünnermann 2
— 1 Institut für Physik und Physikalische Technologien, Technische Universität
Clausthal, 38678 Clausthal, Germany — 2 Institut für Angewandte
Physik der Friedrich-Schiller Universität Jena, Max-Wien-Platz
1, 07743 Jena, Germany
Ein Diodenlaser gepumpter (λ = 808 nm, P = 2 W) Cr 4+ Nd +3 :YAG
Microchiplaser erzeugt bei λ = 1064 nm Pulse mit einer Dauer von 800
ps, einer Pulsenergie von 10 µJ und einer Wiederholrate von bis zu
20 kHz. Diese Pulse werden zur Verstärkung in eine hochdotierte Yb-
Doppelkernfaser (Nufern, Pumpkerndurchmesser 250 µm, NA 0,45; Laserkerndurchmesser
30 µm, NA 0,06; Faserlänge: 2,5 m) eingekoppelt
und anschließend spektroskopisch charakterisiert. Die Faser wird mit einer
Hochleistungs-cw-Pumpdiode (Jenoptik) bei λ = 976 nm und einer
maximalen optischen Leistung P = 50 W von der gegenüberliegenden
Seite gepumpt. Es werden Verstärkungen bis zu einem Faktor 20 beobachtet.
Die Untersuchungen haben gezeigt, dass der Microchiplaser unter
geeigneten Pumpbedingungen stabil auf zwei Moden mit einem Abstand
von 150 GHz läuft, die beide in der Yb-Faser verstärkt werden. Die Ergebnisse
werden in Hinblick auf den Einsatz eines solchen kompakten
Lasersystems für die Erzeugung von THz Strahlung durch optische Frequenzmischung
diskutiert.
Q 19.2 Di 14:00 Schellingstr. 3
Verschiebung der Emissionswellenlänge in Nd-dotierten
Granat-Kristallen von 946 nm bis 935 nm — •Bilge Ileri,
Christoph Czeranowsky, Klaus Petermann und Günter
Huber — Luruper Chaussee 149, 22761 Hamburg
Zur satellitengestützten Untersuchung von atmosphärischem Wasserdampf
mit Hilfe des DIAL-Verfahrens (differential absorbtion lidar)
wird ein Laser benötigt, dessen Wellenlänge auf den Absorbtionslinien
des Wasserdampfes bei 935 nm oder bei 942 nm liegt. Der Nd:YAG-
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Grundzustandslaser mit der Emissionswellenlänge von 946 nm dient als
Ausgangspunkt. Verschiedene Kristallsysteme wurden zu diesem Zweck
gezüchtet und spektroskopisch untersucht, darunter das GdScAlG- und
das YScAlG-System. Es wurden Lasertests mit den gezüchteten Kristallen
durchgeführt, sowie Strahlungstests zur Überprüfung der Weltraumtauglichkeit.
Q 19.3 Di 14:00 Schellingstr. 3
Aufbau eines cw-Faserverstärkers für 1014 nm — •Mathias Sinther,
Patrick Villwock und Thomas Walther — TU Darmstadt,
Institut für Angewandte Physik, Schlossgartenstr. 7, D-64289 Darmstadt
Faserverstärker sind nicht nur in der Telekommunikation von großer
Bedeutung, sondern haben in den letzten Jahren auch zunehmend in anderen
Anwendungen an Bedeutung gewonnen. In diesem Beitrag soll ein
Faserverstärker für die Wellenlänge 1014nm vorgestellt werden für den eine
Ytterbium-dotierte double-clad-Faser verwendet wird. Zunächst wurden
einige Vorab-Experimente bei 1064nm durchgeführt, da hier keine
Absorption im Faserkern auftritt. Anschließend wurde zu 1014nm übergegangen,
wobei hier die Faser zur Unterdrückung der Absorption mit
flüssigem Stickstoff gekühlt wird. Außerdem sollen Einflüsse von Fasergeometrie
und Faserlänge auf die Ausgangsleistung diskutiert werden.
Q 19.4 Di 14:00 Schellingstr. 3
Diodenlaser mit optischer Rückkopplung von einem Gitter und
einem externen Resonator — •Andreas Wicht 1 , Philipp Huke
2 , Rolf-Hermann Rinkleff 2 und Karsten Danzmann 2,3 —
1 Heinrich-Heine-Universität Düsseldorf, Institut für Experimentalphysik,
Universitätsstr. 1, D-40225 Düsseldorf — 2 Institut für Atom-und
Molekülphysik, Universität Hannover, Callinstr. 38, D-30167 Hannover
— 3 Max-Planck-Institut für Gravitationsphysik, Callinstr. 38, D-30167
Hannover
Es werden theoretische und experimentelle Ergebnisse der Realisierung
eines Konzeptes zur Stabilisierung von Laserdioden mittels optischer
Rückkopplung vorgestellt. Das Konzept beruht auf der Kombination des