Sempere Alemany, Francisco Javier.pdf - RUA - Universidad de ...

dQ
Total
EVA−PE−
Ret
dT
= w
SEVA−
PE−
Re t
dQ
+
dT
+
Total
PE
Resultados y discusión: Análisis cuantitativo 317
⋅ C
pSEVA−PE
−Re
t
dQ
⋅η
+
dT
Total
Ret
dQ
+
dT
( 1 − wS
) ⋅ C
EVA−
PE −Re
t pFEVA−
PE −Re
t
( 1 − φ −η
)
(6.34)
donde φ, η y (1-φ-η) son las fracciones correspondientes al EVA, al PE y al reticulante,
respectivamente presentes en la formulación, y cada uno de los términos viene definido
en el apartado E.6 del Apéndice E. Como se puede ver en las gráficas experimentales
(Figura 6.48), la presencia de los distintos componentes no afecta a las temperaturas de
aparición de los distintos picos, y, por tanto, todas las curvas se han ajustado
simultáneamente manteniendo todos los parámetros cinéticos comunes en cada una de
las curvas (Tablas B.13 y B.14), demostrando así, que en este caso, la combinación
lineal ponderada de los procesos independientes es suficiente para explicar las
diferencias entre los distintos DSC. De nuevo, las contribuciones de las variaciones de
las Cp con la temperatura debe ser optimizada de forma independiente en cada curva,
mostrando una vez más la dependencia no lineal de estas contribuciones con la
concentración del agente reticulante en la muestra, debido al empeoramiento de la
conductividad térmica que produce el aumento de viscosidad con tal grado de
reticulación. Se puede comprobar como los parámetros comunes son iguales a aquellos
obtenidos para el EVA puro y para las mezclas binarias EVA-PE y EVA-RET (Tabla
B.5 y B.6). La Figura 6.48 muestra los ajustes obtenidos por el modelo planteado para
las muestras ternarias cuando varía la concentración de PE y de reticulante. Se puede
ver como la calidad de los ajustes obtenida para las distintas curvas de DSC es
altamente satisfactoria, teniendo en cuenta la cada vez mayor complejidad de las
curvas de DSC estudiadas. Por otro lado, se vuelve a comprobar, que los calores de
fusión permanecen constantes en los 6 casos estudiados (Tabla B.13 y B.14).
⋅
Total
EVA
⋅φ
+
+