Plenarvorträge - DPG-Tagungen

More documents

Recommendations

Info

Magnetismus Donnerstag metallische Schicht von Ir (25nm) bzw. Al (5nm) als Zuleitung. Erste Ergebnisse zeigen eine anomale Oszillation des Tunnelstroms beim Anlegen eines Magnetfeldes und extremale Punkte auf der entsprechenden I-V Kurve. Bei kleiner Spannungen sind die Oszillationen ausgeprägt mit Maxima jeweils bei ca. ±0.5, ±2.5 und ±5.5T, wobei eine Änderung vom Tunnelstrom von ca. 100 % beobachtet wurde. Bei hohen Temperaturen (≥100 K) und großer Spannung (≥200 mV) verschwinden sich die Oszillationen und die Kurve lässt sich durch den CMR- Effekt erklären. (Unterstützt durch die DFG, Projekt SA 337 / 9-1) MA 27.6 Do 16:30 H22 Ladungstransport in mit He-Ionen bestrahlten Tunnelelementen — •V. Höink 1 , J. Schmalhorst 1 , G. Reiss 1 , D. Engel 2 , D. Junk 2 , A. Ehlers 2 und A. Ehresmann 2 — 1 Universität Bielefeld, Fakultät für Physik, Universitätsstr. 25, D-33615 Bielefeld — 2 Technische Universität Kaiserslautern, Fachbereich Physik, Erwin-Schrödinger-Str., D-67663 Kaiserslautern TMR-Schichtsysteme (NiFe/CoFe/Al2O3/CoFe/MnIr) wurden zur Erzeugung einer unidirektionalen Kopplung (Exchange Bias) zwischen dem Antiferromagneten MnIr und der angrenzenden CoFe-Schicht im Magnetfeld mit He-Ionen beschossen. Der dabei erreichte TMR-Wert beträgt bis zu 90% des am selben System nach Vakuumauslagern im Magnetfeld gemessenen TMR-Effekts von 44%. Eine deutliche Veränderung des Widerstandes wurde hierbei nicht beobachtet. Damit sollte eine Anwendung des He-Ionenbeschusses für eine magnetische Nanostrukturierung der hartmagnetischen Referenzelektrode möglich sein. Außerdem wurde der Einfluss einer Erwärmung der bestrahlten Probe auf den Ladungstransport in der Barriere untersucht. MA 27.7 Do 16:45 H22 Magnetic tunnel junctions with CoFeB electrodes — •Theodoros Dimopoulos, Günter Gieres, and Joachim Wecker — Siemens AG, Corporate Technology, Erlangen Amorphous ferromagnets are well known for their soft magnetic properties and they are used as cast ribbons e.g. in transformer cores for more than 20 years. Previous results have shown that indeed in magnetic tunnel junctions (MTJs) amorphous CoFeNiSiB detection layers show a low coercivity of about 2 Oe with a tunnel magnetoresistance (TMR) of about 22% [1]. Here, we study the influence of amorphous CoFeB soft electrodes on the TMR and the tunneling characteristics (i.e. I(V) curves). Combined with crystalline CoFe as the hard electrode we find TMR signals as high as 51%. In contrast to MTJs with only crystalline electrodes we see a different dependence of the barrier parameters (height and thickness as extracted from fitting I(V) data with the Simmons model) on temperature. Using CoFeB also as the hard electrode (in this case pinned to IrMn) one can tailor the interfaces to get pure symmetric I(V) curves. [1] A.Käufler et al., J.Appl.Phys. 91, 1701 (2002) MA 27.8 Do 17:00 H22 Magnetische Tunnelsysteme mit Elektroden aus Eisen-Gold Legierungen — •Andrea Niemeyer, Hubert Brückl und Günter Reiss — Universität Bielefeld, Fakultät für Physik, Universitätstr. 25, 33615 Bielefeld Es wurden magnetische Tunnelsysteme hergestellt, bei denen eine der ferromagnetischen Elektroden aus einer FeAu-Legierung besteht. Dabei wurden verschiedene Legierungen (Fe85Au15...Fe35Au65) realisiert und für jede Legierung auch die Dicke der Elektrode in einem Bereich von 0nm bis 9nm variiert. In Tieftemperaturmessungen zwischen 10K und 330K wurde die Abhängigkeit des Tunnelmagnetowiderstandes vom Legierungsverältnis und von der Dicke der Elektrode untersucht. Dabei zeigt sich eine Abnahme des TMR mit zunehmendem Goldanteil in der Legierung. Bei einer Legierung von Fe46Au54 ist eine Oszillation des TMR mit steigender Elektrodendicke zu beobachten. MA 27.9 Do 17:15 H22 Spin-dependent tunneling in Fe/vacuum/Cr system — •Jussi Enkovaara 1 , Daniel Wortmann 1,2 , and Stefan Blügel 1,3 — 1 Institut für Festkörperforschung, Forschungszentrum Jülich, 52425 Jülich — 2 Research Institute for Computational Sciences, Tsukuba, Japan — 3 Fachbereich Physik, Universität Osnabrück, 49069 Osnabrück Advances in spin-polarized scanning tunneling microscopy (SP-STM) have enabled the imaging of surface magnetism in sub-nm scale. The use of an antiferromagnetic tip material (or coating) is one possibility for obtaining the atomic scale spin sensitivity without generating a magnetic stray field. In this work, we study spin-polarized tunneling theoretically in a simple model system. We consider planar junction where a semi-infinite ferromagnetic Fe is separated from a semi-infinite antiferromagnetic Cr by a vacuum barrier. We employ a first-principles Green function approach based on the full-potential linearized augmented plane wave (FLAPW) method as implemented in the FLEUR code. The semiinfinite structures are treated with an embedding method. The tunneling current is calculated both within the Landauer and Bardeen formalisms. The results are compared to those obtained from a simple density of states picture. MA 27.10 Do 17:30 H22 Theoretical Investigations on Spin-Dependent Electronic Transport in Magnetic Tunnel Junctions — •Voicu Popescu 1 , Hubert Ebert 1 , Rudolf Zeller 2 , and Peter H. Dederichs 2 — 1 Department Chemie/Physikalische Chemie, University of Munich, Butenandtstr. 5-13, 81377 Munich, Germany — 2 Inst. für Festkörperforschung,Forschungszentrum Jülich, Postfach 1913, D-52425 Jülich, Germany Spin-dependent transport between two ferromagnetic electrodes separated by either an insulator or a semiconductor has received a lot of interest in the last years due to its potential technological applications. The impressive theoretical work done in this field, however, still lacks a fair quantitative agreement with the experimental results. Some possible sources leading to the existing discrepancies have been investigated and will be presented and discussed. For this we have applied a Tight-Binding Spin-Polarised Relativistic Multiple Scattering Theory (TB-SPR-KKR) method in calculating the electronic structure of an Fe/GaAs/Fe magnetic tunnel junction. Interface relaxation, interface inderdiffusion by means of a Coherent Potential Approximation (CPA) and Spin-Orbit Coupling (SOC) have been accounted for. The transport properties are calculated according to the Landauer- Büttiker formalism on a relativistic level. Model calculations allowed us to investigate in detail the spin-flip contribution to the conductance, at the Fe/GaAs interface and/or within the semiconductor spacer. MA 27.11 Do 17:45 H22 Disorder effects on tunneling magnetoresistance — •Michael Wimmer und Klaus Richter — Institut fü Theoretische Physik, Universität Regensburg Spin-dependent transport phenomena have gathered a lot of interest in the past decade. Among those is the tunneling magnetoresistance effect (TMR). Nowadays Al2O3-based tunnel junctions show a significant TMR effect. However, recent experiments on Fe/GaAs-based junctions found an effect much less than expected from simple models. It was suggested that spin-flip scattering may explain the low value of the TMR. (S. Kreuzer et al., Appl. Phys. Lett. 80, 4582 (2002) ) We study the effects of disorder on the TMR in a phenomenological model that we solve numerically using a recursive Green’s function technique. This model includes a position-dependent effective mass, spinconserving and spin-flip scattering. We investigate the effect of disorder at the interfaces and find that disorder tends to decrease the TMR effect. Surprisingly, the decrease is almost identical for spin-conserving and spin-flip scattering. Additionally we compute the magnetic field dependence of the conductance of a tunnel junction in the presence of impurities. MA 27.12 Do 18:00 H22 Magnon-assisted transport due to itinerant electron exchange scattering in ferromagnetic tunnel junctions — •Grigory Tkachov — Institute for Theoretical Physics, Regensburg University, 93040 Regensburg, Germany We propose an itinerant electron model for inelastic tunneling spectra of ferromagnetic junctions observed in recent experiments [1]. In our approach the exchange (Fock) part of the Coulomb interaction between electrons with opposite spins is used to derive a transfer Hamiltonian describing single-electron tunneling with a simultaneous spin flip [2]. In such an inelastic process a tunneling electron (e.g. a spin-up one) excites an electron from a ”spin-down” Fermi sea of the other ferromagnet into an empty state above the Fermi level while substituting the latter inside the ”spin-down” Fermi sea. These exchange-induced spin flips can be treated as a collective spin excitation of the Fermi sea electrons. Since the electron-magnon coupling is mediated by the Coulomb potential, the tunneling matrix elements of the inelastic current depend on the
Magnetismus Donnerstag magnon wave-vector and, therefore, on its energy. This dependence can explain strongly non-monotonous inelastic tunneling spectra measured in Refs.[1]. [1] J.S. Moodera, J. Nowak, and R.J.M. van de Veerdonk, Phys.Rev.Lett. 80, 2941 (1998); Y. Ando, J. Murai, H. Kubota, and T. Miyazaki, J. Appl. Phys. 87, 5209 (2000); J.H. Yu, H.M. Lee, Y. Ando, and T. Miyazaki, Appl. Phys. Lett. 82, 4735 (2003). [2] S. Zhang, P.M. Levy, A.C. Marley, and S.S.P. Parkin, Phys.Rev.Lett. 79, 3744 (1997). MA 27.13 Do 18:15 H22 Persistent Spin Currents in Helimagnets — •Jürgen König 1 , Jan Heurich 2 , and Allan H. MacDonald 3 — 1 Institut für Theoretische Physik III, Ruhr-Universität Bochum — 2 Institut für Theoretische Festkörperphysik, Universität Karlsruhe — 3 Department of Physics, University of Texas at Austin We study collective spin transport in helimagnets, e.g., in systems with ground states that possess spiral magnetic order. It is demonstrated that weak external magnetic fields generate dissipationless spin currents in these systems, whereas the spiral ground state in the absence of a magnetic field does not support collective spin transport. Our conclusions are based on phenomenological considerations and on microscopic mean-field theory calculations for an illustrative toy model [1]. We discuss similarities and differences of these results to our recent analysis of spin supercurrents in thin film ferromagnets [2], and we speculate on possible applications of this effect in spintronic devices. [1] J. Heurich, J. König, and A.H. MacDonald, Phys. Rev. B 68, 064406 (2003). [2] J. König, M.C. Bønsager, and A.H. MacDonald, Phys. Rev. Lett. 87, 187202 (2001). MA 27.14 Do 18:30 H22 Anomalous Hall effect and Berry Phase in Ferromagnets — •Mathieu Taillefumier 1,2 , Vitalii Dugaev 1,3 , and Patrick Bruno 1 — 1 Max Planck Institut für mikrostrukturphysik, Weinberg 2, 06120 Halle, Germany — 2 Laboratoire Louis Néel, CNRS, Boite Postale 166,, 38042 Grenoble Cedex 09, France — 3 Institute for Problems of Materials Science, NASU, Vilde 5, 58001 Chernovtsy, Ukraine We propose a new mechanism of anomalous Hall effect (AHE) in twodimensional ferromagnets and magnetic nanostructures with inhomogeneous magnetization. In contrast to the usual theories (side jump and skew scattering mechanism) of AHE, the presented theory does not necessary require spin-orbit interaction, and is induced by a Berry phase of the wavefunctions of the electrons moving a inhomogeneous magnetization field. We obtain a nonvanishing contribution to the Hall conductivity provided that the topology of the magnetization field is nontrivial like in the case of separated magnetic domains or periodic lattice of magnetic domains. We propose an experiment with a structure containing two-dimensional electrons or holes of diluted magnetic semiconductor subject to the stray field of a lattice of magnetic nanocylinders. The striking behavior predicted for such a system (of which all revelant parameters are well known) allows to distinguish it from the other mechanisms. MA 28 Spindynamik / Ummagnetisierungsvorgänge Zeit: Donnerstag 15:15–18:45 Raum: H23 MA 28.1 Do 15:15 H23 A new method for atomistic spin-dynamics simulations with abintio accuracy — •Reinhard Singer, Ralf Drautz, and Manfred Fähnle — MPI für Metallforschung, Heisenbergstr. 3, 70569 Stuttgart, Germany We propose a new method to simulate the adiabatic spin dynamics in systems with magnetization singularities (vortex structures, Bloch points, extremely narrow domain walls in nanostripes etc.) with ab-initio accuracy but orders of magnitude faster than the conventional ab-initio spin dynamics simulation. It is based on the same equation of motion as the conventional simulation, i.e., a Gilbert like equation with a precission term and a damping term. In the conventional simulation the effective fields entering the precission term have to be calculated by the full abinitio electon theory which renders the method very costly. In contrast, we determine the effective fields by our recently proposed spin-clusterexpansion technique which represents an analytical expression for the magnetic energy of a spin system with arbitrary multi-spin interactions. The expansion coefficients thereby are determined by the ab-initio density functional electron theory. Therefore the construction of the expansion is costly, but once a converged spin-cluster expansion is generated it can be used to calculate the energy of any spin configuration very effectively and probably with ab-initio accuracy. MA 28.2 Do 15:30 H23 Atomic-scale model of thermal effects on magnetic anisotropy and dynamic switching properties of FePt nano-particles — •Ulrich Nowak 1,2 , Oleg Mryasov 1 , Konstantin Guslienko 1 , and Roy Chantrell 1 — 1 Seagate Research, 1251 Waterfront Place, Pittsburgh, PA, 15222, USA — 2 Institut für Physik, Universität Duisburg- Essen, Germany We propose a microscopic atomic-scale model of magnetic interactions in ordered L10 FePt based on an effective, classical spin Hamiltonian which is constructed with the use of first-principles calculations for noncollinear magnetic configurations and site-resolved magneto-crystalline anisotropy energies. Our effective Hamiltonian contains, in addition to the isotropic exchange, an effective, anisotropic exchange due to the strong single-ion anisotropy of the Pt atoms. This model is studied numerically using Monte-Carlo methods as well as Langevin dynamics. The model allows to describe correctly the observed temperature dependence of the magnetic anisotropy energy of ordered FePt films. In particular the dependence of the anisotropy constant K1(T) on the reduced magnetization is found to be in excellent agreement with experimental results. Furthermore, the model is used to study the thermally induced switching behavior of FePt nano-particles. We find a strong deviation from the Neel-Brown theory for mean switching times due to the temperature dependence of the activation energy barrier. MA 28.3 Do 15:45 H23 Zur Wechselwirkung von Magnetisierungswellen mit Néel- Wänden — •Riccardo Hertel, Wulf Wulfhekel und Jürgen Kirschner — Max-Planck-Institut für Mikrostrukturphysik, Weinberg 2, 06120 Halle Magnetisierungswellen treten in ferromagnetischen Teilchen auf der Zeitskala von Piko- bis Nanosekunden auf, wenn die magnetischen Teilchen angeregt werden oder Energie freigesetzt wird, beispielsweise bei einem Ummagnetisierungsprozess. Vor kurzem konnten lokalisierte Magnetiserungswellen, die sich in einem Ferromagneten ausbreiten, resonant erzeugt und untersucht werden [1]. Mit mikromagnetischen Simulationen wird die Ausbreitung von Magnetisierungswellen in schmalen, dünnen Permalloy-Streifen (6 nm x 36 nm x 300 nm) untersucht, die sich infolge einer anfänglichen Störung des Gleichgewichts entlang des Streifens ausbreiten. Die Simulationen zeigen, dass diese Magnetisierungswellen eine Néelwand in den Streifen ungehindert passieren können. Dabei ändert sich jedoch die Phase der Welle. Dieser Effekt wird anhand eines ringförmigen Spinwelleninterferometers untersucht, bei dem Magnetisierungswellen auf kontrollierte Weise zu konstruktiven oder destruktiven Interferenzerscheinungen führen können, je nachdem ob sich Domänenwände in den jeweiligen Zweigen des Interferometers befinden. [1] Serga et al., J. Appl. Phys. 93 (10) 8585 (2003) MA 28.4 Do 16:00 H23 Vortex-Dynamik in weichmagnetischen Dünnschichtelementen — •Riccardo Hertel und Jürgen Kirschner — Max-Planck- Institut für Mikrostrukturphysik, Weinberg 2, 06120 Halle Ferromagnetische Nanoteilchen treten entweder in nahezu homogener Magnetisierungsstruktur auf oder zerfallen in magnetische Domänenstrukturen mit geschlossenem magnetischen Fluß. Solche Domänenstrukturen beinhalten magnetische Wirbel (Vortex- Strukturen), die vor kurzem mit hoher Auflösung abgebildet werden konnten [1]. Mit Hilfe mikromagnetischer finite-Elemente Simulationen werden die dynamischen Eigenschaften von Vortexstrukturen untersucht. Dabei wird der Einfluß eines äußeren Wechselfelds auf die magnetische Vortexstruktur einer Permalloy-Kreisscheibe von 300 nm Durchmesser und 3 nm Dicke simuliert. Bei einer Frequenz von ca. 200 MHz tritt eine
Page 1 and 2:
Plenarvortrag PV I Mo 08:30 H1 Bose
Page 3 and 4:
Plenarvortrag PV XIV Fr 09:15 H1 As
Page 5 and 6:
Chemische Physik und Polymerphysik
Page 7 and 8:
Page 9 and 10:
Page 11 and 12:
Page 13 and 14:
Page 15 and 16:
Page 17 and 18:
Page 19 and 20:
Page 21 and 22:
Page 23 and 24:
Page 25 and 26:
Page 27 and 28:
Page 29 and 30:
Page 31 and 32:
Page 33 and 34:
Page 35 and 36:
Dielektrische Festkörper Montag Fa
Page 37 and 38:
Dielektrische Festkörper Dienstag
Page 39 and 40:
Dielektrische Festkörper Dienstag
Page 41 and 42:
Dielektrische Festkörper Mittwoch
Page 43 and 44:
Dielektrische Festkörper Donnersta
Page 45 and 46:
Dünne Schichten Tagesübersichten
Page 47 and 48:
Dünne Schichten Montag Fachsitzung
Page 49 and 50:
Dünne Schichten Montag implantatio
Page 51 and 52:
Dünne Schichten Montag mond film a
Page 53 and 54:
Dünne Schichten Montag We studied
Page 55 and 56:
Dünne Schichten Mittwoch DS 12 Sch
Page 57 and 58:
Dünne Schichten Mittwoch multilaye
Page 59 and 60:
Dünne Schichten Mittwoch condensat
Page 61 and 62:
Dünne Schichten Donnerstag DS 18.5
Page 63 and 64:
Dünne Schichten Donnerstag In a se
Page 65 and 66:
Dünne Schichten Dienstag DS 22.9 D
Page 67 and 68:
Dünne Schichten Dienstag layers re
Page 69 and 70:
Dünne Schichten Dienstag oscillati
Page 71 and 72:
Dünne Schichten Dienstag DS 22.48
Page 73 and 74:
Dynamik und Statistische Physik Tag
Page 75 and 76:
Dynamik und Statistische Physik Tag
Page 77 and 78:
Dynamik und Statistische Physik Mon
Page 79 and 80:
Page 81 and 82:
Page 83 and 84:
Dynamik und Statistische Physik Die
Page 85 and 86:
Page 87 and 88:
Page 89 and 90:
Page 91 and 92:
Page 93 and 94:
Dynamik und Statistische Physik Mit
Page 95 and 96:
Dynamik und Statistische Physik Don
Page 97 and 98:
Page 99 and 100:
Page 101 and 102:
Page 103 and 104:
Page 105 and 106:
Page 107 and 108:
Page 109 and 110:
Page 111 and 112:
Dynamik und Statistische Physik Fre
Page 113 and 114:
Halbleiterphysik Tagesübersichten
Page 115 and 116:
Page 117 and 118:
Page 119 and 120:
Halbleiterphysik Montag diated by t
Page 121 and 122:
Halbleiterphysik Montag HL 3.12 Mo
Page 123 and 124:
Halbleiterphysik Montag die die opt
Page 125 and 126:
Halbleiterphysik Montag up a so cal
Page 127 and 128:
Halbleiterphysik Montag concentrati
Page 129 and 130:
Halbleiterphysik Montag HL 12 Poste
Page 131 and 132:
Page 133 and 134:
Page 135 and 136:
Page 137 and 138:
Halbleiterphysik Montag tion in thi
Page 139 and 140:
Page 141 and 142:
Halbleiterphysik Montag Anregungsqu
Page 143 and 144:
Halbleiterphysik Montag laubt. Wir
Page 145 and 146:
Halbleiterphysik Dienstag HL 15 Pho
Page 147 and 148:
Halbleiterphysik Dienstag HL 15.13
Page 149 and 150:
Halbleiterphysik Dienstag HL 17 II-
Page 151 and 152:
Halbleiterphysik Dienstag HL 18 Hau
Page 153 and 154:
Halbleiterphysik Dienstag HL 20.7 D
Page 155 and 156:
Halbleiterphysik Dienstag method of
Page 157 and 158:
Halbleiterphysik Dienstag Infrared
Page 159 and 160:
Halbleiterphysik Dienstag cally Ass
Page 161 and 162:
Halbleiterphysik Mittwoch HL 27.10
Page 163 and 164:
Halbleiterphysik Mittwoch Efficient
Page 165 and 166:
Halbleiterphysik Mittwoch HL 29.9 M
Page 167 and 168:
Halbleiterphysik Mittwoch middle of
Page 169 and 170:
Halbleiterphysik Mittwoch This work
Page 171 and 172:
Halbleiterphysik Donnerstag HL 36 Q
Page 173 and 174:
Page 175 and 176:
Halbleiterphysik Donnerstag HL 38 H
Page 177 and 178:
Halbleiterphysik Donnerstag HL 39 H
Page 179 and 180:
Page 181 and 182:
Halbleiterphysik Donnerstag Py-Elek
Page 183 and 184:
Halbleiterphysik Donnerstag proved
Page 185 and 186:
Halbleiterphysik Donnerstag barrier
Page 187 and 188:
Halbleiterphysik Donnerstag found t
Page 189 and 190:
Halbleiterphysik Donnerstag HL 44.5
Page 191 and 192:
Page 193 and 194:
Page 195 and 196:
Halbleiterphysik Freitag HL 47.6 Fr
Page 197 and 198: Halbleiterphysik Freitag HL 50.4 Fr
Page 199 and 200: Halbleiterphysik Freitag HL 52.2 Fr
Page 201 and 202: Magnetismus Tagesübersichten MA 4
Page 203 and 204: Magnetismus Montag states and curli
Page 205 and 206: Magnetismus Montag structurally dif
Page 207 and 208: Magnetismus Montag Unterstützt dur
Page 209 and 210: Magnetismus Montag MA 8 Elektronent
Page 211 and 212: Magnetismus Dienstag that the proxi
Page 213 and 214: Magnetismus Dienstag spintronic dev
Page 215 and 216: Magnetismus Dienstag performed at t
Page 217 and 218: Magnetismus Dienstag len: einen mit
Page 219 and 220: Magnetismus Dienstag MA 13.28 Di 15
Page 221 and 222: Magnetismus Dienstag termination an
Page 223 and 224: Magnetismus Dienstag in der Schicht
Page 227 and 228: Magnetismus Dienstag microscopy and
Page 229 and 230: Magnetismus Dienstag the Zeeman eff
Page 235 and 236: Magnetismus Mittwoch MA 15.5 Mi 16:
Page 237 and 238: Magnetismus Mittwoch Single-crystal
Page 239 and 240: Magnetismus Donnerstag MA 19 Hauptv
Page 241 and 242: Magnetismus Donnerstag MA 20.11 Do
Page 243 and 244: Magnetismus Donnerstag MA 23 Hauptv
Page 245 and 246: Magnetismus Donnerstag MA 26 Mikro-
Page 247: Magnetismus Donnerstag tropie versc
Page 251 and 252: Magnetismus Donnerstag Fe/MnF2. The
Page 253 and 254: Magnetismus Freitag MA 30.7 Fr 12:1
Page 255 and 256: Metallphysik Tagesübersichten Haup
Page 257 and 258: Metallphysik Montag Fachsitzungen -
Page 259 and 260: Metallphysik Montag cke, Nestler an
Page 261 and 262: Metallphysik Montag [1] S.G. Mayr a
Page 263 and 264: Metallphysik Montag M 10 Diffusion
Page 265 and 266: Metallphysik Dienstag M 13 Mechanis
Page 267 and 268: Metallphysik Dienstag Entmischung a
Page 269 and 270: Metallphysik Dienstag tile (TiO2) s
Page 271 and 272: Metallphysik Dienstag werden. M 18.
Page 273 and 274: Metallphysik Mittwoch erstaunlicher
Page 275 and 276: Metallphysik Donnerstag M 23 Hauptv
Page 277 and 278: Metallphysik Donnerstag dies einen
Page 279 and 280: Metallphysik Donnerstag M 30 Mechan
Page 281 and 282: Metallphysik Donnerstag M 32 Grenzf
Page 283 and 284: Oberflächenphysik Tagesübersichte
Page 285 and 286: Oberflächenphysik Montag Fachsitzu
Page 287 and 288: Oberflächenphysik Montag O 4 Organ
Page 289 and 290: Oberflächenphysik Montag Nb2O3 str
Page 291 and 292: Oberflächenphysik Montag O 8 Haupt
Page 293 and 294: Oberflächenphysik Montag O 10 Teil
Page 295 and 296: Oberflächenphysik Montag se packed
Page 297 and 298: Oberflächenphysik Montag ventionel
Page 299 and 300:
Oberflächenphysik Montag hydrocarb
Page 301 and 302:
Oberflächenphysik Montag DAPQDI on
Page 303 and 304:
Oberflächenphysik Montag I bzw. Ty
Page 305 and 306:
Oberflächenphysik Montag O 14.54 M
Page 307 and 308:
Oberflächenphysik Montag We report
Page 309 and 310:
Oberflächenphysik Montag hand the
Page 311 and 312:
Oberflächenphysik Dienstag ments a
Page 313 and 314:
Oberflächenphysik Dienstag Variati
Page 315 and 316:
Oberflächenphysik Dienstag tum mec
Page 317 and 318:
Oberflächenphysik Dienstag transla
Page 319 and 320:
Oberflächenphysik Dienstag ter mob
Page 321 and 322:
Oberflächenphysik Dienstag der the
Page 323 and 324:
Oberflächenphysik Mittwoch For Cs
Page 325 and 326:
Oberflächenphysik Mittwoch aufgel
Page 327 and 328:
Oberflächenphysik Mittwoch The Naf
Page 329 and 330:
Oberflächenphysik Mittwoch O 28.49
Page 331 and 332:
Oberflächenphysik Mittwoch We stud
Page 333 and 334:
Oberflächenphysik Mittwoch Cs-pads
Page 335 and 336:
Oberflächenphysik Donnerstag is id
Page 337 and 338:
Oberflächenphysik Donnerstag A Pt(
Page 339 and 340:
Oberflächenphysik Donnerstag O 34
Page 341 and 342:
Oberflächenphysik Donnerstag O 37.
Page 343 and 344:
Oberflächenphysik Donnerstag iment
Page 345 and 346:
Oberflächenphysik Donnerstag keits
Page 347 and 348:
Oberflächenphysik Freitag O 43 Ads
Page 349 and 350:
Oberflächenphysik Freitag going fr
Page 351 and 352:
Oberflächenphysik Freitag where Cu
Page 353 and 354:
Tiefe Temperaturen Tagesübersichte
Page 355 and 356:
Page 357 and 358:
Page 359 and 360:
Tiefe Temperaturen Montag Fachsitzu
Page 361 and 362:
Tiefe Temperaturen Montag TT 3.2 Mo
Page 363 and 364:
Tiefe Temperaturen Montag ticity. A
Page 365 and 366:
Tiefe Temperaturen Montag We presen
Page 367 and 368:
Tiefe Temperaturen Montag vated by
Page 369 and 370:
Tiefe Temperaturen Montag TT 8.11 M
Page 371 and 372:
Tiefe Temperaturen Montag TT 8.25 M
Page 373 and 374:
Tiefe Temperaturen Montag with the
Page 375 and 376:
Tiefe Temperaturen Montag with a fe
Page 377 and 378:
Tiefe Temperaturen Dienstag TT 10 F
Page 379 and 380:
Tiefe Temperaturen Dienstag TT 11.9
Page 381 and 382:
Tiefe Temperaturen Dienstag eventua
Page 383 and 384:
Tiefe Temperaturen Dienstag tisch g
Page 385 and 386:
Tiefe Temperaturen Dienstag rochlor
Page 387 and 388:
Tiefe Temperaturen Dienstag TT 17.3
Page 389 and 390:
Tiefe Temperaturen Dienstag relevan
Page 391 and 392:
Tiefe Temperaturen Mittwoch TT 18.2
Page 393 and 394:
Tiefe Temperaturen Mittwoch number
Page 395 and 396:
Tiefe Temperaturen Mittwoch which r
Page 397 and 398:
Page 399 and 400:
Tiefe Temperaturen Mittwoch 2003 TT
Page 401 and 402:
Tiefe Temperaturen Mittwoch nahe 0,
Page 403 and 404:
Tiefe Temperaturen Mittwoch fields
Page 405 and 406:
Page 407 and 408:
Tiefe Temperaturen Donnerstag TT 26
Page 409 and 410:
Tiefe Temperaturen Donnerstag With
Page 411 and 412:
Tiefe Temperaturen Donnerstag pair
Page 413 and 414:
Tiefe Temperaturen Donnerstag linea
Page 415 and 416:
Tiefe Temperaturen Donnerstag non-G
Page 417 and 418:
Tiefe Temperaturen Donnerstag sowie
Page 419 and 420:
Tiefe Temperaturen Freitag TT 31 Su
Page 421 and 422:
Tiefe Temperaturen Freitag Näherun
Page 423 and 424:
Vakuumphysik und Vakuumtechnik Tage
Page 425 and 426:
Vakuumphysik und Vakuumtechnik Mont
Page 427 and 428:
Ausschuss Industrie und Wirtschaft
Page 429 and 430:
Arbeitskreis Biologische Physik Tag
Page 431 and 432:
Arbeitskreis Biologische Physik Tag
Page 433 and 434:
Arbeitskreis Biologische Physik Mon
Page 435 and 436:
Arbeitskreis Biologische Physik Die
Page 437 and 438:
Arbeitskreis Biologische Physik Don
Page 439 and 440:
Arbeitskreis Biologische Physik Fre
Page 441 and 442:
Page 443 and 444:
Page 445 and 446:
Page 447 and 448:
Page 449 and 450:
Page 451 and 452:
Page 453 and 454:
Page 455 and 456:
Page 457 and 458:
Page 459 and 460:
Arbeitskreis Physik sozio-ökonomis
Page 461 and 462:
Page 463 and 464:
Page 465 and 466:
Page 467 and 468:
Symposium Fat-Tail Distributions -
Page 469 and 470:
Symposium Life Sciences on the Nano
Page 471 and 472:
Page 473 and 474:
Page 475 and 476:
Page 477 and 478:
Page 479 and 480:
Page 481 and 482:
Page 483 and 484:
Symposium Non-Fermi Liquids in Quan
Page 485 and 486:
Symposium Functional Nanoparticles
Page 487 and 488:
Symposium Organic and Hybrid System
Page 489 and 490:
Page 491 and 492:
Page 493 and 494:
Page 495 and 496:
Page 497 and 498:
Page 499 and 500:
Page 501 and 502:
Page 503 and 504:
Page 505 and 506:
Page 507 and 508:
Symposium Physics of Foams Mittwoch
Page 509 and 510:
Symposium Physics of Foams Mittwoch
Page 511 and 512:
Symposium Quantum Shot Noise in Nan
Page 513 and 514:
Symposium X-RAY Magneto-Optics Tage
Page 515 and 516:
Symposium X-RAY Magneto-Optics Dien
Page 517 and 518:
Lehrertage Regensburg Hauptvorträg
Page 519 and 520:
A. D., Mirlin .................HL 1
Page 521 and 522:
Breidenbach, Boris ........ AKB 50.
Page 523 and 524:
Elli, Alexandra .............SYLS 3
Page 525 and 526:
Greer, Lindsay ......... M 9.1, M 1
Page 527 and 528:
Horn-von Hoegen, M. O 13.2, O 14.40
Page 529 and 530:
Korn, Tobias ...............MA 13.6
Page 531 and 532:
Martin, Tobias ............. MA 13.
Page 533 and 534:
Partyka, Ewa ................ M 18.
Page 535 and 536:
Rugeramigabo, Eddy Patrick O 14.38,
Page 537 and 538:
Sihler, J. .................... DS
Page 539 and 540:
Volz, K. .................... HL 44
show all

Plenarvorträge - DPG-Tagungen

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?