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Plenarvorträge - DPG-Tagungen

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Oberflächenphysik Montag<br />

O 8 Hauptvortrag Bode<br />

Zeit: Montag 14:45–15:30 Raum: H36<br />

Hauptvortrag O 8.1 Mo 14:45 H36<br />

Spin-polarized scanning tunneling microscopy: From nanomagnetism<br />

to the spin-resolved bandstructure — •M. Bode 1 , K.<br />

von Bergmann 1 , A. Kubetzka 1 , O. Pietzsch 1 , R. Wiesendanger<br />

1 , M. Heide 2 , and S. Blügel 2 — 1 Institut für Angewandte Physik,<br />

Universität Hamburg, Jungiusstr. 11, 20355 Hamburg — 2 Institut für<br />

Festkörperforschung, Forschungszentrum Jülich, D-52425 Jülich<br />

In recent years spin-polarized scanning tunneling microscopy (SP-<br />

STM) has been developed to become a powerful method with a focus<br />

on high-resolution imaging of domain structures of (anti)ferromagnetic<br />

surfaces and nanostructures[1]. This traditional field of application will<br />

be exemplified by data measured on ferro- and superparamagnetic Fe<br />

islands.<br />

O 9 Rastersondentechniken I<br />

Furthermore, scanning tunneling spectroscopy (STS) allows the imaging<br />

of the spatial distribution of the electronic density of states close to<br />

the Fermi level. Wherever the translational invariance of the surface is<br />

disturbed, the superposition of incoming and reflected electron wave functions<br />

leads to interference patterns, which contains information about the<br />

life time and the dispersion relation of the electronic states involved[2].<br />

Experiments performed with magnetic probe tips on a magnetic surface<br />

show a striking dependence of the intensity of the interference pattern<br />

on the relative magnetic orientation of tip and sample. This allows the<br />

direct identification of the spin-character of the electronic states involved<br />

in the scattering process.<br />

[1] M.Bode, Rep. Prog. Phys. 66, 523 (2003)<br />

[2] J.Kliewer, R.Berndt, and S.Crampin, New J. Phys. 3, 22 (2001)<br />

Zeit: Montag 15:45–18:30 Raum: H36<br />

O 9.1 Mo 15:45 H36<br />

Three-dimensional force fields of single wall carbon nanotubes<br />

by scanning dynamic force spectroscopy — •Makoto Ashino 1 ,<br />

Timo Behnke 1 , Alexander Schwarz 1 , Keith A. Williams 2 , Cees<br />

Dekker 2 und Roland Wiesendanger 1 — 1 Institute of Applied Physics,<br />

University of Hamburg, Jungiusstrasse 11, D-20355 Hamburg, Germany<br />

— 2 Department of Applied Physics and DIMES, Delft University<br />

of Technology, Lorentzweg 1, 2628 CJ Delft, The Netherlands<br />

We measured three-dimensional (3D) force fields above single wall carbon<br />

nanotubes (SWNTs) in ultra-high vacuum by scanning dynamic force<br />

microscopy and spectroscopy at low temperature (< 12 K). The 3D<br />

force field measurement was based on the systematic recording of the<br />

frequency shift of the cantilever oscillation, caused by the tip−sample<br />

interaction [1]. The atomic-resolution carbon lattice images were obtained<br />

in noncontact mode observation before and after the 3D force field<br />

measurement. The image contrast of the carbon lattice in SWNTs was<br />

different from that in the graphite (HOPG). We analyzed the spatial<br />

distribution of the force between tip and surfaces of individual SWNTs<br />

and a SWNT bundle in terms of long- and short-range contribution to<br />

the tip-sample interaction. On the basis of this analysis, we will discuss<br />

the adsorption sites of other molecules on to the surfaces of individual<br />

SWNTs and SWNT bundles.<br />

[1] H. Hölscher et al., Appl. Phys. Lett. 81, 4428 (2002).<br />

O 9.2 Mo 16:00 H36<br />

Untersuchung der Volumen-Bandstruktur von Nb mittels Rastertunnelspektroskopie<br />

— •Berndt Koslowski, Christof Dietrich<br />

und Paul Ziemann — Abt. Festkörperphysik, Universität Ulm<br />

Die Volumen-Bandstruktur von Nb wurde mittels Rastertunnelspektroskopie<br />

auf Nb(110) untersucht. Zur Anwendung kamen sowohl die<br />

herkömmliche I-V -Spektroskopie als auch die selten benutzte Z-V -<br />

Spektroskopie. Letztere erweitert den adressierbaren Energiebereich auf<br />

±5 eV. In diesem Bereich können viele Signaturen in der experimentell<br />

bestimmten lokalen Zustandsdichte gefunden werden, die sich kritischen<br />

Punkten der Volumenbandstruktur von Nb zuordnen lassen.<br />

Wir vergleichen unsere Ergebnisse mit Bandstruktur-Rechnungen und<br />

mit Ergebnissen aus der Photoemissionsspektroskopie. Die gefundene<br />

Übereinstimmung ist bemerkenswert.<br />

O 9.3 Mo 16:15 H36<br />

Bau eines kostengünstigen UHV-STM von Studierenden im<br />

Fortgeschrittenenpraktikum — •T.-Y. Kim, J. Grabowski, L.<br />

Amsel, F. Bechtel, N. Tschirner, I. Mantouvalou, F. Streicher,<br />

S.K. Becker, A. Lenz, R. Timm, K. Hodeck, G. Pruskil,<br />

H. Eisele und M. Dähne — Technische Universität Berlin, Institut für<br />

Festkörperphysik, Hardenbergstr. 36, 10623 Berlin<br />

Seit der Erfindung der Rastertunnelmikroskopie (STM) 1981 ist sie die<br />

wichtigste Methode zur Charakterisierung von Halbleiter- und Metalloberflächen<br />

mit atomarer Auflösung im Realraum geworden. Da finanzielle<br />

Mittel in den Praktika relativ gering sind, ist es kaum möglich diese mit<br />

kommerziellen Geräten auszustatten und Studierenden moderne Messmethoden<br />

wie die Rastertunnelmikroskopie nahe zu bringen.<br />

Wir zeigen, wie man innerhalb eines Semesters mit sechs Physikstudierenden<br />

im Fortgeschrittenenpraktikum ein STM mit begrenzten finanziellen<br />

Mitteln aufbaut. Das STM sollte in der Lage sein, atomar aufgelöste<br />

Messungen an Siliziumoberflächen durchzuführen.<br />

Die Studierenden arbeiteten zeitlich nacheinander in drei Teilprojekten,<br />

welche jeweils vier Wochen dauerten. Die erste Gruppe entwickelte<br />

das Dämpfungssystem, welches das STM von der Umgebung abkoppelt,<br />

und setzte die UHV-Kammer in Betrieb. Die zweite Gruppe konstruierte<br />

den Walker mit Trägheitsmotor und eingebautem Rasterkopf sowie<br />

die Probenhalter für das STM. Die dritte Gruppe baute den UHV-<br />

Vorverstärker und vollendete die restlichen Arbeiten. Nach einer erfolgreichen<br />

Inbetriebnahme des STM mit Goldspitze auf Goldprobe an Luft<br />

wurde mit einer Wolframspitze auf Silizium gemessen.<br />

O 9.4 Mo 16:30 H36<br />

Anisotropy of bulk band structure observed by electron scattering<br />

at subsurface impurities in Ag(111) — •A. Weismann, M.<br />

Wenderoth, N. Quaas, and R. G. Ulbrich — IV. Phys. Institut,<br />

Universität Göttingen, D-37075 Göttingen<br />

Dilute magnetic alloys, prepared by co-deposition of Co and Ag on<br />

a Ag(111)-Surface (0,4% Co), are investigated by means of Scanning<br />

Tunnel Microscopy (STM) and spatially resolved Scanning Tunnel Spectroscopy<br />

(STS) at 8K. Single impurities lying shallow below the surface<br />

emerge in atomically resolved (111) surface topographies as complex<br />

structures on different length scales. By means of Fourier-transformed<br />

STM different scattering mechanisms can be extracted. Apart from the<br />

atomic lattice we observe the well known radially symmetric oscillations<br />

of the surface state. Additional oscillations with a much shorter wavelength<br />

and triangular shape can be observed. We attribute this pattern<br />

to the scattering of bulk electrons. The observed threefold symmetry reflects<br />

the symmetry of the fcc - Brillouinzone in (111)-direction. This<br />

work is supported by the DFG, SFB 602.<br />

O 9.5 Mo 16:45 H36<br />

Optischer Nahfeldkontrast in anisotropen Dielektrika —<br />

•Susanne Schneider, Christian Loppacher, Ulrich Zerweck,<br />

Stefan Grafström und Lukas Eng — Institut für Angewandte<br />

Photophysik, TU Dresden, 01062 Dresden<br />

Die aperturlose Nahfeldmikroskopie (s-SNOM) basiert auf der Wechselwirkung<br />

zwischen einem optisch streuenden Nanocluster (AFM-Spitze)<br />

und der zu untersuchenden dielektrischen Probe. Hierbei bestimmt die<br />

Größe des Clusters die erreichbare Auflösung des Mikroskops, welche im<br />

nm-Bereich liegt. Auf dieser Skala müssen die optisch anisotropen Eigenschaften<br />

der Probe mit berücksichtigt werden, selbst wenn sich diese<br />

makroskopisch gesehen isotrop verhält.<br />

Dieser Beitrag diskutiert anhand des analytischen Dipol-Dipol-Modells<br />

die Wechselwirkung zwischen einem Cluster und einer anisotropen Probe.<br />

So zeigt sich z.B. für den im s-SNOM gemessenen Bildkontrast zwischen<br />

verschiedenartigen Domänen des ferroelektrischen Perowskits BaTiO3,<br />

dass gegenüber dem bekannten Spiegelladungsproblem in isotropen Dielektrika<br />

eine zusätzliche Spiegelflächenladung im Bulk des Ferroelektrikums<br />

angenommen werden kann, welche die Asymmetrie der Dielektri-

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