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Plenarvorträge - DPG-Tagungen

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Tiefe Temperaturen Donnerstag<br />

La2CuO4, well known as parent compound for high temperature superconductors,<br />

is an anti-ferromagnetic insulator with a large exchange<br />

constant J ≈ 1400K. The thermal conductivity shows an unusual double<br />

peak structure for a heat current in the Cu-O planes, whereas perpendicular<br />

to the planes only one low-temperature maximum is present. It was<br />

proposed [1], that this double-peak structure is caused by a structural<br />

instability. However, we found this feature also in the related compound<br />

SrCuO2Cl2, which has no structural instability, and concluded, that the<br />

second maximum arises from additional heat transport by magnetic excitations<br />

[2]. To investigate, whether magnetic heat transport is a common<br />

feature of single-layer cuprates, we performed thermal conductivity measurements<br />

on R2CuO4 with R=Pr, Nd, Sm, Eu and Gd. A structural<br />

instability occurs only for R=Eu, Gd, but all R2CuO4 samples show a<br />

high-temperature maximum (shoulder) of the in-plane thermal conductivity.<br />

This is further evidence, that considerable magnetic heat transport<br />

is an intrinsic feature of these cuprates.<br />

[1] J. L. Cohn et al., Phys. Rev. B 52, R13134 (1995)<br />

[2] M. Hofmann et al., Phys. Rev. B 67, 184502 (2003).<br />

TT 30.24 Do 14:30 Poster A<br />

Elektronischer Transport in dünnen Goldfilmen auf Si (111)<br />

— •Svenja Klages 1 , Christoph Sürgers 1 und Hilbert v.<br />

Löhneysen 1,2 — 1 Physikalisches Institut und DFG Center for Functional<br />

Nanostructures (CFN), Universität Karlsruhe, D-76128 Karlsruhe —<br />

2 Forschungszentrum Karlsruhe, Institut für Festkörperphysik, D-76021<br />

Karlsruhe<br />

Wir untersuchen den elektronischen Transport in dünnen Goldfilmen<br />

auf Si(111). Dazu werden bei Raumtemperatur 1-5 Monolagen (ML)<br />

Au auf die rekonstruierte Si(111)-7x7-Oberfläche im UHV aufgedampft<br />

und mittels Rastertunnelmikroskopie charakterisiert. Der elektronische<br />

Transport wird durch in-situ-Messungen des elektrischen Widerstands R<br />

im Temperaturbereich T = 3 − 300 K untersucht. Unterhalb 30 K wird<br />

R durch den Beitrag des Goldfilms dominiert wobei R mit zunehmender<br />

Schichtdicke abnimmt. In diesem Bereich wird R(T) durch Effekte der<br />

schwachen Lokalisierung bestimmt. Für T > 30 K überwiegt der Beitrag<br />

des Si-Substrats. Eine Schicht mit 5 ML zeigt nach kurzzeitigem Tempern<br />

im UHV bei 600 ◦ C eine Rekonstruktion der Oberfläche, deren Symmetrie<br />

möglicherweise durch die Si(111)-7x7-Rekonstruktion des Substrats<br />

bestimmt wird. Für diese Schicht zeigt R(T) ein Verhalten ähnlich einem<br />

reinen Si(111) Substrat. Mögliche Ursachen wie Si-Au-Legierungsbildung<br />

werden diskutiert.<br />

TT 30.25 Do 14:30 Poster A<br />

κ-(BEDT-TTF)2Cu(SCN)2: Comparative Analysis of Tc and<br />

Magnetotransport Measurements under Pressure — •A.-K.<br />

Klehe 1 , T. Biggs 1 , C.A. Kuntscher 1,2 , A.M. Kini 3 , and J.A.<br />

Schlueter 3 — 1 Clarendon Laboratory, Dept. of Physics, Oxford<br />

University, Parks Road, Oxford OX1 3PU, U.K. — 2 1. Physikalische<br />

Institut, Universitaet Stuttgart, Pfaffenwaldring 57, D-70550 Stuttgart<br />

— 3 Materials Science Division, Argonne National Laboratory, 9700<br />

Magnetotransport measurements under pressure on the organic superconductor<br />

κ-(d8−BEDT-TTF)2Cu(SCN)2 with Helium as a pressure<br />

medium are compared to other measurements of the superconducting<br />

transition temperature, Tc, with the same pressure medium as well as<br />

magnetotransport measurements using other quasi-hydrostatic pressure<br />

media. The exact pressure dependence of the physical properties in κ-<br />

(BEDT-TTF)2Cu(SCN)2 depends on the pressure medium used, indicating<br />

that small degrees of non-hydrostaticity can strongly affect the<br />

results. A strong correlation between Tc and the quasi 2-dimensional<br />

carrier density in κ-(BEDT-TTF)2Cu(SCN)2 is seen, when comparing<br />

measurements of Tc to Fermi surface parameters. The suppression of Tc<br />

with pressure can be correlated to the transfer of carriers from the quasi<br />

1-dimensional to the quasi 2-dimensional Fermi surface sections, thus<br />

revealing a mechanism reminiscent of Cuprate superconductors, where<br />

pressure is known to transfer carriers from the insulating charge reservoir<br />

layers into the conducting cuprate sheets.<br />

TT 30.26 Do 14:30 Poster A<br />

Magnetic and transport properties of the new organic conductor<br />

(BEDT-TTF)2(B12H12)(CH2Cl2) — •Belal Salameh 1 ,<br />

Dieter Schweitzer 1 , Christof Schneck 2 , Ioannis Tiritiris 2 ,<br />

and Thomas Schleid 2 — 1 3.Physikalisches Institut, Universität<br />

Stuttgart, Pfaffenwaldring 57, 70550 Stuttgart — 2 Institut für Anorganische<br />

Chemie, Universität Stuttgart, Pfaffenwaldring 55, 70550<br />

Stuttgart<br />

We performed detailed electrical transport, SQUID and ESR measurements<br />

on three new synthesized organic conductors based on the<br />

(BEDT-TTF) donor and (B12H12) −2 anions. From the ESR line width<br />

(1.7, 13, 45 Gauss) and the conductivity measurements it is clear that<br />

three different phases were obtained by electrochemical crystallization.<br />

The structure of one phase could be solved yet giving a stoichiometry of<br />

(BEDT-TTF)2(B12H12)(CH2Cl2). The unit cell is triclinic with P-1 symmetry<br />

and the lattice constants are: 8.296˚A, 11.498˚A, 12.386˚A, 72.73 ◦ ,<br />

85.93 ◦ , 82.09 ◦ . Electronically this material is 1:1 salt (donor (+2) acceptor<br />

(-2) ratio),the dc conductivity at room temperature equlas 0.004 (Ω<br />

cm) −1 . The three phases show semiconducting behaviour with relatively<br />

small energy gaps. ESR, SQUID and dc resistivity measurements will be<br />

discussed.<br />

TT 30.27 Do 14:30 Poster A<br />

AMRO-Messungen am Organischen Leiter (BEDT-<br />

TTF)4[Ni(dto)2] — •Wolfgang Schmidt 1 , Jochen Hagel 2 ,<br />

Eduard Balthes 1 , Jochen Wosnitza 2 und Dieter Schweitzer 1<br />

— 1 3. Physikalisches Institut, Universität Stuttgart, Pfaffenwaldring<br />

57, 70569 Stuttgart, Germany — 2 Institut für Angewandte Physik und<br />

Didaktik der Physik, TU Dresden, 01069 Dresden, Germany<br />

Das organische Metall (BEDT-TTF)4[Ni(dto)2] besitzt eine hohe Anisotropie<br />

des elektrischen Widerstandes ρc/ρ(a,b) = 100 (bei RT), wobei<br />

(a,b) die hochleitfähige Ebene repräsentiert. Die Substanz zeigt oberhalb<br />

von 1.2T starke Quantenoszillationen mit den zwei Frequenzen<br />

Fα = 634T und Fβ = 4245T (bei T = 20mK).<br />

In diesem Beitrag stellen wir AMRO (angular dependent magnetoresistance<br />

oscillation) Messungen an diesem Material vor, die durch Drehung<br />

eines Einkristalls um verschiedene Achsen, die alle innerhalb der<br />

(a,b)-Ebene lagen, bei verschiedenen konstanten Magnetfeldern (bis zu<br />

13T) gewonnen wurden. Die Ergebnisse bestätigen die Größe, Lage und<br />

auch die ungefähre Form des schwach gewellten α-Orbits, wie wir sie aus<br />

der Bandstrukturrechnung und auch aus Shubnikov-de Haas (SdH) und<br />

de Haas-van Alphen (dHvA) Messungen bereits erhalten haben.<br />

Zusätzlich wurde, wenn das Magnetfeld parallel zur (a,b)-Ebene anliegt,<br />

ein starkes, scharfes Maximum beobachtet, was auf kohärenten Ladungstransport<br />

zwischen den einzelnen Moleküllagen hindeutet. Um dieses<br />

Maximum sind Schultern angeordnet, die durch das eindimensionale<br />

Band des Materials hervorgerufen sein könnten.<br />

TT 30.28 Do 14:30 Poster A<br />

Quantenoszillationsexperimente an θ-(BEDT-TTF)2I3 — •Axel<br />

Nothardt 1 , Eduart Balthes 1 , Anja Much 1 , Belal Salameh 1 ,<br />

Wolfgang Schmidt 1 , Dieter Schweitzer 1 und Duncan Maud 2<br />

— 1 3.Physikalisches Institut, Universität Stuttgart, Pfaffenwaldring 57,<br />

D-70550 Stuttgart Deutschland — 2 MPI/CNRS Hochmagnetfeldlabor<br />

Grenoble, Avenue des Martyrs 25, B.P. 166, F-38042 Grenoble cedex 9<br />

Frankreich<br />

Der organische Supraleiter θ-(BEDT-TTF)2(I3)1−x(AuI2)x (x

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