Optique Géométrique - UVT e-doc - Université Virtuelle de Tunis

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Systèmes optiques simples à faces planes A 1/2 A ≡ A 12/1 21/2 • O -127- A A • 2 • 2/1 M 2 • α = 60° Les deux séries d'images donnent la même image après p réflexions et on ne peut donc avoir que 2p - 1 images distinctes ( p = 3 → 5 images) π Cas où α = (miroirs rectangulaires ) : 2 Le système donne trois images de A. L’image A " B" d’un objet AB après un couple de réflexions est symétrique de l’objet par rapport à O B’ B″ A’ O A″ Il est particulièrement intéressant de signaler qu'après un couple de réflexions, l'image d'un trièdre direct est un trièdre direct alors que dans un seul miroir l'image d'un trièdre direct est un trièdre inverse. y' y" z' z" x' x" O M2 M 2 A A’ x' z x B B’ A A M1 z' 1 y y' M 1 M 1
2. Le dioptre plan Chapitre 5 Un dioptre plan est constitué par l'ensemble de deux milieux transparents, inégalement réfringents, séparés par une surface plane. 2.1.Stigmatisme d'un dioptre plan Considérons un point objet A1 dans le milieu (1) d'indice n1 . Le système étant de révolution autour de la normale A1S, le rayon A1S traverse la surface sans déviation. Si une image de A1 existe, elle est certainement sur A1S. Soit un rayon A1I quelconque arrivant sur le dioptre avec un angle d'incidence i1 . Le rayon réfracté IT correspondant coupe A1S en A2 tel que SI = SA1 tg i1 = SA2 tg i2 d'où : SA2 = SA1 sin i1 tg i1 n 2 cosi 2 Lorsque i1 varie, sin reste constant mais = i2 tg i 2 n1 cosi 1 tg i1 tg i2 n'est pas constant : les rayons réfractés ne coupent pas SA1 au même point. S A 2 • A 1 i I Le dioptre plan n'est pas stigmatique pour des points pris à distance finie en dehors de son plan. Cas particulier : Le point objet A est à l'infini Le faisceau incident est alors parallèle (ou cylindrique) et le faisceau réfracté l'est aussi : l'image A2 est rejetée à l'infini et il y a stigmatisme. 1 -128- N i2 T n n 2 1
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Module d'Optique Géométrique Mme
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TABLE DES MATIERES Avant propos 1 C
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Enfin, le chapitre 10 présente les
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Une brève histoire de l’optique
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4. Huygens et Newton Une brève his
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Fondements de l'optique géométriq
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EP.2.2 : Eclipses de Soleil Chapitr
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⎛ ⎞ ⎜ + ⎟ − ⎝ ⎠ − R
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Solution Chapitre 2 1. Soit F0 l’
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L’optique géométrique est fond
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Lois générales de l'optique géom
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Exercices et problèmes Exercices e
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or sin λ = n 2 = n1 1, 5 Exercices
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S i Exercices et problèmes A C B I
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A A 1 2 i C 1 ω I S n n 1 2 i 2 >
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L'expression n sphérique. ⎛ ⎜
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convergent F 1 C S F2 n1 n2 < n1 F
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Solution Exercices et problèmes 1.
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S 1 Exercices et problèmes • A
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Solution A B 1 1 à l'infini Exerci
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• F2 n1 EP.7.12. : Boule de crist
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Solution air Exercices et problème
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2. Image A2 de A1 : A1 ⎯⎯ ⎯
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CF = - Exercices et problèmes 2
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Exercices et problèmes En revanche
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Exercices et problèmes n R − e (
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CHAPITRE 8 LES LENTILLES
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soit : Chapitre 8 — SS1 = R1 R2 -
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Lentille mince divergente 5’ 1 2
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Soit : On peut écrire : 1 - SA' 1
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En effet, on a : pour L1: 1A1 γ =
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F 1 L 1 O 1 Chapitre 8 L2 A1 O2 F'1
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Solution Chapitre 8 n O L M 1 ⎛ 1
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Soit AB un objet de petite taille .
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Chapitre 10 foyer F : on a γ -1 =
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Chapitre 10 Dans le cas où R = - R
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Solution Notons ∆ = '1 F2 Chapitr
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F Fermat, 10, 51, 59, 60, 61, 62, 6
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