Optique Géométrique - UVT e-doc - Université Virtuelle de Tunis

Chapitre 9
L’image du point I, bord de l’objectif, est en I’, celle de O1 est en O’1 et
l’on a :
O’1I’ = O2J = rayon du cercle oculaire.
Si l’on désigne par "R" le rayon de l’objectif, par "r" le rayon du cercle
oculaire et par F le point commun (F’1,F2), la similitude des triangles O1IF et
O2JF donne :
O 1 I O 1 F
=
O 2 J O 2 F
R f '1
soit : = = g
r f '
2
Ce dernier résultat fournit un moyen simple pour mesurer le
grossissement d’une lunette : il suffit de mesurer les rayons R et r de
l’objectif et du cercle oculaire.
5.2.2. Puissance
La notion de puissance n’offre ici aucun intérêt : l’objet ayant des
dimensions considérables, la puissance serait extrêmement petite.
5.2.3. Pouvoir séparateur
Là encore des phénomènes interviennent et limitent le pouvoir séparateur
de la lunette, le plus important étant le caractère ondulatoire de la lumière.
Le diamètre angulaire de deux objets distants A et B et que peut séparer la
lunette est donné par :
1, 22 λ
θ = D
où λ est la longueur d’onde dans le vide de la lumière utilisée et D le
diamètre de l’objectif.
5.3. Autres instruments similaires
La lunette astronomique inverse l’image par rapport à l’objet. Cela
pourrait être gênant dans le cas d’observation d’objets terrestres éloignés
On peut pallier ce "défaut" en utilisant :
- une lentille convergente placée entre l’objectif et l’oculaire convergent :
l’instrument obtenu est la "longue vue". La lentille L3 est placée de sorte que
l’image A1B1 joue le rôle d’objet réel pour cette lentille et se forme avant son
foyer objet F3,
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