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Optique Géométrique - UVT e-doc - Université Virtuelle de Tunis

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• pour le miroir convexe :<br />

—<br />

SO’ = — —<br />

SF<br />

SO<br />

—<br />

SO - — SF<br />

Systèmes optiques simples à faces sphériques<br />

avec — SF > 0 et — SO < 0<br />

d’où | —<br />

SO’ | = | — —<br />

SF<br />

SO |<br />

—<br />

SF + | — SO|<br />

soit : | —<br />

SO’| < | — SO|<br />

- 189 -<br />

O S<br />

Le champ le plus grand est donc celui du miroir convexe, puis vient celui<br />

du miroir plan, puis enfin celui du miroir concave.<br />

Ceci explique l’emploi <strong>de</strong> miroirs convexes comme rétroviseurs.<br />

2. Le dioptre sphérique<br />

Un dioptre sphérique est une portion <strong>de</strong> surface sphérique réfringente<br />

séparant <strong>de</strong>ux milieux homogènes et transparents d’indices différents.<br />

Il est caractérisé par son axe ∆, son centre C, son rayon <strong>de</strong> courbure ρ,<br />

son sommet S et les indices n1 et n2 <strong>de</strong>s <strong>de</strong>ux milieux qu’il sépare<br />

(∆)<br />

2.1. Invariant fondamental du dioptre<br />

C<br />

I<br />

S<br />

n n<br />

1 2 < n 1<br />

Soit un rayon lumineux inci<strong>de</strong>nt A1I issu d’un point objet A1 situé sur<br />

l’axe. Selon que n1 est supérieur ou inférieur à n2, il lui correspond un rayon<br />

réfracté IT qui se rapproche ou s’éloigne <strong>de</strong> la normale IC mais dont le<br />

support coupe toujours l’axe en un point A2.<br />

O'

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