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Contributions à l'Etude du Vertex Topologique en Théorie ... - Toubkal

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<strong>Contributions</strong> à l’Etude <strong>du</strong> <strong>Vertex</strong> <strong>Topologique</strong> <strong>en</strong> Théorie des Cordesrespond à une surface de Riemann) paramétrisée par des coordonnées locales ξ α = (τ, σ).La dynamique d’une corde libre bosonique représ<strong>en</strong>tée par les champs X µ (ξ) est donnéepar l’action S NG de Nambu-Goto [2, 7]. Cette dernière est décrite de façon plus appropriéepar l’action de Polyakov S P olyakov faisant usage de champs auxiliaires portés par le champgravitationelle h αβ (ξ) à 2D [20, 21]. Les cordes bosoniques (ouvertes avec 0 ≤ σ ≤ π etfermées avec 0 ≤ σ ≤ 2π ) prés<strong>en</strong>t<strong>en</strong>t des modes de vibration α µ n qui donn<strong>en</strong>t naissanceà des particules similaires à celles qui transport<strong>en</strong>t les interactions de jauge A µ (x) oude gravitation G µν (x). Les cordes X µ (ξ) peuv<strong>en</strong>t être alors ouvertes avec des extrémitésX µ (ξ) | σ=0,π libres ou fermées lorsque les deux extrémités se boucl<strong>en</strong>t l’une sur l’autre ;c.à.d X µ (τ, σ = 0) = X µ (τ, σ = 2π).Dans le cas des cordes ouvertes, il est nécessaire de specifier la nature des conditions à leursextrémités. On distingue ess<strong>en</strong>tiellem<strong>en</strong>t deux types de conditions aux bords ; il s’agit : (i)condition de Dirichlet :X µ (τ, σ) |éxtrémités= constante,et (ii) condition de Neumann,∂ σ X µ (τ, σ) |éxtrémités= 0. (1.1)La quantification de la corde bosonique libre fait apparaître un état tachyonique (de massecarrée négative m 2 < 0). Ce problème est surmonté si des fermions ψ µ ± (τ, σ), conv<strong>en</strong>ablem<strong>en</strong>tassociés aux bosons par supersymétrie sont intro<strong>du</strong>its sur la surface d’univers de lacorde con<strong>du</strong>isant ainsi à la théorie des supercordes de dim<strong>en</strong>sion critique ré<strong>du</strong>ite à D = 10.Selon le nombre de charges supersymétriques, on distingue cinq théories de supercordescomme il est m<strong>en</strong>tionné dans le tableau suivant [1]-[22] :supercorde type IIA type IIB hétérotique hétérotiquetype ISO (32) E 8 × E 8fermé<strong>en</strong>ature fermée fermée fermée ferméeouverte# de supersymétries 32 32 16 16 16symétrie de jauge − − SO (32) E 8 × E 8 SO (32)Finalem<strong>en</strong>t, à cause de l’abs<strong>en</strong>ce de diverg<strong>en</strong>ces ultraviolettes et de l’exist<strong>en</strong>ce d’une particulede spin 2 et de masse nulle (graviton G µν ) dans leurs spectres perturbatifs, les théoriesdes supercordes sont actuellem<strong>en</strong>t les seules candidats pour une théorie quantique de gravitation.Ces théories, qui exist<strong>en</strong>t seulem<strong>en</strong>t à 10-dim<strong>en</strong>sions, mais pouvant être aussi12

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