Kapitel

terme aus (7.10, 7.28, 7.34) für das Randkontrollvolumen zu
U(P) : −
⎡ √
0.25 κ c
∆A ⎣α
µ k ρ
loge(E Y +
)
V(P) : − ∆A
mit θHR =
(P ′ )
− ∆A α 2 θHR (1 − ψ) U(P )
implizit
Us(P ′ ) − Us(B)
+ ∆A α θHR βV(B) − βV(P ′
) + αU(B) − αψU(N)
explizit
− ∆A β peff(B) ,
explizit
⎡ √
0.25 ρ κ c
⎣β
µ k
loge(E Y +
)
(P ′ )
− ∆A β 2 θHR (1 − ψ) V(P )
implizit
Us(P ′ ) − Us(B)
+ ∆A β θHR αU(B) − αU(P ′
) + βV(B) − βψV(N)
explizit
+ ∆A α peff(B) ,
explizit
√
0.25 κ cµ k ρ
loge(E Y +
)
(P ′ )
Y +
(P ′ ) =
7.4. HIGH-RE RANDBEDINGUNGEN
∆n c 0.25
µ
⎤
+ β peff(B) ⎦ =
⎤
− α peff(B) ⎦ =
µ
√
k ρ
c EVM
µ = 0.09 , κ = 0.41 , E = 8.432 . (7.35)
Verdrallte Strömung
Im Zusammenhang mit verdrallten Strömungen schlagen Kind et al. (1989) vor, die
Wandfunktionen nach planarem und azimutalem Anteil zu unterscheiden. Mit Hilfe
der Definition individueller Wandschubspannungsgeschwindigkeiten
U ∗ τ
Y +
U
= U 2 τ
Qτ , W ∗ τ = W 2 τ
Qτ
= U ∗ τ
κn
, Y +
W = W ∗ τ
κn ,
mit Uτ = πsn/ρ , Wτ = πzn/ρ ,
,
(P ′ )
Qτ = τw/ρ , τw = π 2 sn + π 2 zn , (7.36)
123
,