Kapitel
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qi<br />
ui<br />
xi<br />
Tensoren<br />
bij = uiuj<br />
2k<br />
eijk<br />
− 1<br />
3 δij<br />
Wärmestromdichte<br />
Schwankungsgeschwindigkeit<br />
kartesische Raumkoordinaten<br />
Anisotropietensor der Reynolds-Spannungen<br />
Permutationstensor<br />
sij = Tt ˜ Sij dimensionloser, spurfreier Scherraten–Tensor<br />
Reynolds–Spannungstensor<br />
wij = Tt(Wij − eijkΩk) dimensionloser, objektiver Wirbeltensor<br />
uiuj<br />
w ∗ ij<br />
= TtW ∗<br />
ij<br />
Lateinische Großbuchstaben<br />
dimensionsloser, effektiver Wirbeltensor<br />
Skalare<br />
A, B, C Koeff. des expliziten algebraischen Spannungsmodells<br />
A0 . . . A4<br />
Koeff. der quasi–selbstkonsist. Formulierung von (P/ε)g<br />
C∗ 1<br />
Koeff. des Druck–Scher–Korrelationsmodells<br />
C1 . . . C4<br />
Koeff. des Druck–Scher–Korrelationsmodells<br />
Koeff. der Dissipationsratengleichung<br />
D diffusiver Fluß der Turbulenzenergie<br />
IIb, IIIb<br />
Hauptinvarianten des Anisotropietensors bij<br />
Beschleunigungsparameter<br />
Cε1, Cε2, C5<br />
K = ν<br />
U 2 δ<br />
Lt<br />
Ma, = |U|<br />
Mat =<br />
√<br />
a<br />
2k<br />
a<br />
∂Uδ<br />
∂x<br />
integrales turbulentes Längenmaß<br />
Machzahl<br />
Turbulenzmachzahl<br />
P Produktion von Turbulenzenergie<br />
statischer Druck<br />
µ cp<br />
P r = λ<br />
R<br />
Prandtlzahl<br />
spezifische Gaskonstante<br />
Außenradius einer achsensymmetrischen Konfiguration<br />
Re = UL<br />
ν<br />
Reynoldszahl<br />
Ret = k2<br />
lokale Turbulenz–Reynoldszahl<br />
ε<br />
√<br />
ν<br />
k n<br />
ν<br />
Rek =<br />
Ri =<br />
nicht–lokale Turbulenz–Reynoldszahl<br />
2Ω3<br />
S∗ 2Ω3 1 − S∗ <br />
<br />
Richardsonzahl<br />
S = 2s2 kk<br />
S<br />
skalierte Invariante des Tensors sij<br />
∗ <br />
= 2 ˜ S2 kk<br />
skalierte Invariante des Tensors ˜ Sij<br />
St = fL<br />
U =<br />
T<br />
L<br />
UTm<br />
Strouhalzahl (dimensionslose Frequenz)<br />
Temperatur<br />
Tt = k/ε integrales turbulentes Zeitmaß (eddy–turn–over–time)<br />
v
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