Kapitel

KAPITEL
In Gleichung (1.3.1) bezeichnet k = 0.5 uiui die kinetische Energie der turbulenten
Schwankungsbewegung. Unterdrückt man hierin den von höherer Ordnung kleinen
Term k/cp, dann lassen sich die Temperatur– und Dichtefluktuationen als Funktion
der Machzahl darstellen
ρ ′
ρ
= −T ′
T
√
2k
= (γ − 1) Ma 2
Ug
= (γ − 1) Ma Mat , mit Ma 2 t := 2k
.
a2 (1.47)
Hierin kennzeichnen Mat die Turbulenzmachzahl, Ma die klassische Machzahl und a
die Schallgeschwindigkeit, deren Definition bereits in Kapitel 1.2 erfolgte.
Für die in dieser Vorlesung betrachteten geringen Machzahlen (Ma ≤ 2, Mat ≤ 0.2)
können die Dichtefluktuationen vernachlässigt werden. Die Kompressibilitätseffekte beschränken
sich dann auf Veränderungen der mittleren Dichte
ρ ′ /ρ