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KAPITEL<br />

Tabelle 7.1: Koeffizienten der asymptotischen Entwicklung (7.62) durch<br />

Auswertung der DNS Ergebnisse für die Kanalströmung nach Abbildung<br />

(7.11).<br />

a 2 1 b 2 2 c 2 1 a1b2 0.5(a 2 1 + c 2 1)<br />

1.5 · 10 −1 9.5 · 10 −5 4.9 · 10 −2 9.0 · 10 −4 1.0 · 10 −1<br />

ε +<br />

10 2 |uv| +<br />

0.5<br />

0.4<br />

0.3<br />

0.2<br />

0.1<br />

0.0<br />

0.5<br />

0.4<br />

0.3<br />

0.2<br />

0.1<br />

0.0<br />

ε + =0.199<br />

|uv| +<br />

=9*10 −4<br />

Y +3<br />

Y +<br />

10 0<br />

10 0<br />

k +<br />

u 2+<br />

0.5<br />

0.4<br />

0.3<br />

0.2<br />

0.1<br />

0.0<br />

0.5<br />

0.4<br />

0.3<br />

0.2<br />

0.1<br />

0.0<br />

k + =0.1 Y +2<br />

u 2+<br />

=0.15 Y +2<br />

Y +<br />

10 0<br />

10 0<br />

w 2+<br />

10 3 v 2+<br />

0.5<br />

0.4<br />

0.3<br />

0.2<br />

0.1<br />

0.0<br />

0.5<br />

0.4<br />

0.3<br />

0.2<br />

0.1<br />

0.0<br />

w 2+ =0.049 Y +2<br />

v 2+<br />

=9.5*10 −5<br />

Y +4<br />

Abbildung 7.11: Asymptotisches Verhalten normierter statistischer Turbulenzvariablen<br />

aus direkter numerischer Simulation (Kim et al. 1987) einer turbulenten Kanalströmung<br />

(Reτ =395).<br />

Zwei der drei Hauptdiagonalenelemente des Dissipationstensors εij besitzen einen endlichen<br />

Wandwert, wohingegen die Nebendiagonalenelemente einen in n linearen Wert<br />

besitzen (vgl. Abbildung 7.11)<br />

<br />

∂ui ∂uj<br />

εij := = 2ν<br />

∂xk ∂xk<br />

❀ εss = 2ν a 2 1 , εnn = 0 , εzz = 2ν c 2 1 , aber z.B. εsn = 4ν a1b2n .<br />

Y +<br />

10 0<br />

10 0<br />

(7.64)<br />

Abbildung (7.11) verdeutlicht, daß eine Abschätzung der Turbulenzterme durch die<br />

führenden Glieder der Reihenentwicklung im Bereich von Y + ≤ 2 − 3 zulässig ist.<br />

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