FLUIDES EN ÉCOULEMENT Méthodes et modèles Jacques PADET

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Reims, décembre 1990PROLOGUE de la deuxième éditionLa nouvelle édition de Fluides en écoulement, méthodes et modèles (enabrégé : FEMM) est d’abord une réponse à l’appel lancé par Alain Degiovannilorsqu’il était président de la Société Française de Thermique, pour mettre sur lesite web de la Société des cours et recueils d’exercices. Elle sera livrée chapitrepar chapitre, au rythme de la rédaction.Par rapport à la première édition, elle comporte d’indispensables mises àjour et de nombreux compléments. L’enseignement dispensé année après annéea permis aussi d’améliorer le contenu pédagogique de l’ouvrage : beaucoup deraisonnements ont ainsi été rendus plus logiques ou plus physiques. De plus, leserreurs ont été corrigées (il n’y en avait pas beaucoup, mais c’est toujours trop).Enfin, si l’avenir le permet, cette édition rénovée servira de support (avecl’autre volet publié sous le titre Principes des transferts convectifs) à un recueild’exercices avec solutions rédigées.Reims, septembre 2008
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Assez fréquemment, on pourra se li
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DK D- la variation de K : = C dτ ;
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mais I étant le tenseur unité, di
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1.A.4. BILAN D’ENTROPIE : FORMULA
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Chapitre 2SIMILITUDE ET ADIMENSIONN
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FIG. 2.1. - Expérience de Reynolds
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• Le filet coloré est d’abord
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2.3. - LES FONDEMENTS DE LA SIMILIT
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On aboutit à des coefficients Γ i
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d’autres (nombre de Grashof ( 2.2
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2.4.3.2. - CRITÈRES RELATIFS AUX F
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(termeq SS= T = − p Iq = q + qS1S
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00 0 Vτ = µ(2.25)0LToujours d’a
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div P = ρ F − grad p + divτ(2.1
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Nous partirons maintenant de l’é
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♠S’il n’y a pas de vitesse ex
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0I0q LEc = Γ ep = =0 0C V ρ Cp002
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q S= − λ grad T00 0 ∆TqS= λ(2
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p23mo4 n σ TΓ rl = (2.63)oo 1/ 2
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on peut donc exprimer Γ et sous la
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Γo oν VΦ ν =, Γo o ν =C p ∆
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Dans le cas linéarisé :ΓΓar=1Pe
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o1 / Pe = λ / ρ C V L = aopooo/ V
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♠Voici quelques exemples d’inte
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maîtrisé des nombres sans dimensi
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2.A.2 - SUR L’ANALYSE DIMENSIONNE
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- Critère de similitude relatif au
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♥En conclusion, pour les sources
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Chapitre 3QUE FAIRE DE LA TURBULENC
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Les mêmes observations pourraient
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Nous ne considérons dans la suite
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3.3. - UNE APPLICATION DE LA THÉOR
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♦On doit bien admettre que la for
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D’après (3.18a), avec les hypoth
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3.3.4.3 - SCHÉMAS DYNAMIQUES♣Con
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k 1= v j v j(3.35a)2Si l’on dési
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∂U♦ soit : a t = lθ . l(3.42)
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V . grad c v j = div ( c v j V ) pu
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V . grad k= − vjv . grad Vj( a )
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m 2 .s -2 , ν t en m 2 .s -1 et ε
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où ε’ est la fluctuation de la
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3.4.3.1. - MODÈLES À BAS NOMBRE D
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Rappelons les équations (3.47), av
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Dans un écoulement bidimensionnel
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♠Un paramètre assez représentat
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A chacune des trois directions de c
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FIG. 3.6 - Coefficient de corrélat
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Les mêmes considérations sont app
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L’équation aux dimensions corres
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Comme il a déjà été dit plus ha
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ε ° = ( k ° )3/ 2/ l°(3.94b)Pla
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tourbillons sont relativement plus
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ANNEXES AU CHAPITRE 33.A.1. - TURBU
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3.A.1.4. - LES CONSÉQUENCES DE LA
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∂( C + c )+ div∂t{( C + c )(V +
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♥c A(t)c ( t + τ )Rc( A,τ ) = (
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3.A.7 - ÉQUATION DE BILAN POUR LA
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En permutant les dérivations par r
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Bilan dequantité demouvementSource
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Biland’énergie Nature des source
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INDEX ALPHABÉTIQUE DES MATIÈRESAA
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- dynamique, 1.1.3.2 ; 1.2.4.- turb
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PADET J. - Echangeurs thermiques. M
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