FLUIDES EN ÉCOULEMENT Méthodes et modèles Jacques PADET

♠S’il n’y a pas de vitesse expérimentale de référenceCette situation, déjà envisagée au § 2.4.3.4., concerne ici la convection libre massique.Elle est analysée dans le chapitre 7 de PTC.2.4.4.3. – ECRITURE ADIMENSIONNELLE DU BILAN DE MASSELa transposition de l’équation générale (2.6) au bilan de masse peut maintenants’écrire :- avec référence aux concentrations :+++ 1+div(ρ A V ) = Γ IA qIA− div grad ρ A(2.46a)Sc Re- avec référence aux flux de masse :div(+A+++= Γ IA qIA− Γ Ap div qSAρ V )(2.46b)où+q =SAqSA/ qAp2.4.5. - Les critères de similitude relatifs aux sources d’énergie2.4.5.1. – GRANDEURS ET RELATIONS DE BASEComme on l’a expliqué au chapitre 1, le bilan d’enthalpie est beaucoup plus commodeà utiliser que le bilan d’énergie. Pour établir les différents critères de similitude relatifs auxsources d’énergie, nous utiliserons donc la formulation enthalpique (1.52) en régimepermanent :div( ρ hV ) P + Φ + V .grad p + div ( λ grad T ) − divϕr= (2.47a)dans laquelle les sources de volume sont P, Φ,diffusion) étant représentées par ( grad T )V .grad p, les sources de surface (flux dediv λ et divϕ r .Notons bien préalablement que les conclusions seraient identiques en partant de laforme (1.51) qui fait intervenir l’énergie interne e, puisque e et h ont la même dimension.Nous avons donc ici :C = ρ h ; C° = ρ° h°C + = ρ + h + avec h + = h / h° (2.47b)Pour la grandeur de référence h 0 , comme l’enthalpie est liée à la température, on posetout naturellement :00ph = C T soit :0C000p0= ρ C T(2.47c)